Energía Especifica
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Energía Específica
- Ondas de Superficie o de Gravedad.- Energía Específica
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El Flujo en Canales Abiertos
• El flujo en un canal, tiene una superficie libre la cual se encuentra a una presión constante, indicando que el movimiento del fluido se origina por el peso del fluido que es la expresión de la fuerza gravitatoria. A diferencia con el flujo de un conducto cerrado es por que en esta se da por la diferencia de presiones.
• La distribución de presiones en un canal abierto es por lo general la hidrostática, es función solo de la profundidad del fluido.
• Otras fuerzas que intervienen en el estudio de canales abiertos, son la fuerza de inercia y los esfuerzos cortantes originados por la fuerza de fricción.
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Energía Específica
- Ondas de Superficie o de Gravedad.- Energía Específica
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Movimiento en la superficie
• La superficie libre del fluido en el canal se deforma
formando ondas de superficie o de gravedad que a su vez
se mueven sobre esta superficie a una velocidad diferente
que la del flujo.
• La velocidad de la onda depende de las características del
flujo , la profundidad, velocidad, etc., y propiamente de las
propiedades de la onda, amplitud y longitud.
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Número de Froude
• El número de Froude adimensional describe este comportamiento, y por lo tanto caracteriza los distintos tipos de flujo
es una dimensión característica del flujo
Un flujo donde Fr < 1 se denomina subcrítico o lento.
Si Fr = 1 el flujo se llama crítico
y si Fr > 1 el flujo se dice supercrítico o rápido.
gl
VF
l
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Ondas de superficie
• Analizaremos la velocidad de propagación C de una onda de
superficie generada artificialmente que se desplaza sobre la
superficie del fluido, originalmente en reposo, Aplicando las
ecuaciones de continuidad y cantidad de movimiento al
volumen de control perturbado artificialmente que se desplaza
con la onda se va a calcular la velocidad de propagación de la
misma, suponiendo despreciables los efectos del rozamiento.
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• Aplicamos la ecuación de continuidad al volumen de control:
• Despreciando términos de segundo orden
• Aplicando la ecuación de Bernoulli
• de (1) y (2) resulta
10 bycbdyydVc
dVydyc
20
02
222
22
dVcdyg
g
dV
g
dVcdy
g
cy
g
P
g
dVcdyy
g
P atmatm
gyc
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Esta velocidad es adicional a la velocidad del líquido en el canal.
Cuando la velocidad de propagación iguala a la del líquido, y las dos tienen la misma dirección la velocidad total vale (v + c);
Si el sentido es opuesto entonces el frente de onda es estacionario y aparece un fenómeno denominado resalto hidráulico.
Cuando v < c el régimen es subcrítico, y si v > c el régimen es supercrítico.
gyc
La velocidad con que viaja la onda es:
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Energía Específica
- Ondas de Superficie o de Gravedad.
- Energía Específica
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La Energía
• La energía es la capacidad que tiene una masa de agua para
realizar trabajo para desplazar esta masa a lo largo de un
conducto.
• Consideraremos un tramo de un canal, en el que el perfil de
velocidades es uniforme en cualquier sección del canal, la
pendiente del fondo del canal o solera S0 = (y1 − y2)l ; se
supondrá constante y pequeña.
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• Un balance de energía en unidades de longitud entre dos secciones del canal resulta:
donde hf representa las pérdidas de energía.
• La diferencia de cota entre 1 y 2 se puede expresar como (z1−z2 = S0 l). Además, como la presión es esencialmente hidrostática en cualquier sección del canal, se cumple que
• Reemplazando se obtiene
fhzg
Vpz
g
Vp 2
222
1
211
22
yp
1
fhg
VylS
g
Vy
22
22
20
21
1
![Page 12: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/12.jpg)
• Expresando la pérdida de energía hf en función de la pendiente de la línea de energía total Sf tal que hf = Sf l la ecuación de energía queda
• Para el caso donde no hay perdidas de energía (Sf = 0) y el canal es horizontal (S0= 0) se cumple
lSSg
VVyy f 0
21
22
21 2
g
VVyy
2
21
22
21
![Page 13: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/13.jpg)
• Bakhmeteff en 1992 propuso el termino de “Energia Especifica”, para esto pasaria el plano de referencia por el fondo del canal.
• Ahora la Energía Especifica será
g
VyE
2
2
![Page 14: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/14.jpg)
La energía total o altura total (energía en unidades de longitud) en un punto del canal sería, por lo tanto, la energía específica mas la energía potencial del punto dado, es:
zEH
021 SSEE f
El balance de energía analizado anteriormente se puede expresar en términos de la energía específica de la siguiente manera
2
2
2gA
QyE
La energía específica expresado en términos del caudalA
QV
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Energía Específica para un canal rectangular
b
2
2
2gy
qyE
Conclusiones•La energía específica es función de la profundidad del flujo.•Esta ecuación tiene tres soluciones para la profundidad de
los cuales solo dos son validos.
• Para una sección rectangular el caudal unitario ó por unidad de ancho es
• Energía Específica será:
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Grafico de la Energía Específica
• Para un canal de ancho b constante, q se mantendría constante a lo
largo del canal, independiente de las posibles variaciones de la
profundidad y.
• Graficando la función E = E(y) para valores constantes de q se
obtiene el diagrama de energía específica que tiene la forma del
diagrama
![Page 17: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/17.jpg)
Energía Específica Mínima
El gráfico presenta un valor mínimo de la energía específica
muestra, el tirante en este punto es único a este tirante se
denomina TIRANTE CRITICO yc.
![Page 18: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/18.jpg)
Para determinar la energía específica mínima determinamos los puntos críticos derivando la energía respecto al tirante e igualando a cero
Esta velocidad corresponde a la velocidad de una onda de
gravedad o superficie vista anteriormente.
013
gy
q
dy
dE
3
12
g
qyc
cyE2
3min
cc
c
c
c ygy
qV
yg
VF 1
donde el tirante critico será:
reemplazando en E(y) se obtiene
La velocidad en el punto crítico es
![Page 19: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/19.jpg)
Condición critica para una sección cualquiera
T
A
g
Q
gA
TQluego
gA
TQ
dy
dEdoreemplazan
dyTdAgrafdel
dy
dAA
g
Q
dy
dE
Ady
d
g
Q
dy
dEyderespectoderivando
gA
QyE
32
3
2
3
2
32
2
2
2
2
1
01
*.
022
11
21""
2
El tirante critico se presenta cuando la energía especifica es minima, “punto critico”, la derivada de esta ecuación sera = 0
Considerando un canal de baja pendiente α =1
Tdy
y dA
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2221
,
*
*
2
2
322
32
D
g
Vporndomultiplicaydoreemplazan
hidráulicotiranteelesDT
Apero
T
AgVreduciendo
T
A
g
AVdoreemplazan
AVQcaudalesEl
T
A
g
Q
Si ponemos el caudal como velocidad
Establecemos que en el estado critico en una sección cualquiera
la altura de velocidad es la mitad de la profundidad critica.
![Page 21: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/21.jpg)
El valor del número de Froude para la condición critica
• De la ecuación anterior
• Observación: esto fue para un canal de pendiente baja y =1(diap 22)
FROUDEdeELESgD
V
cuadradaraizSacando
gD
V
ecuaciónestade
D
g
V
#1
1
22
2
2
![Page 22: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/22.jpg)
• El # de Froude es función de la velocidad onda de perturbación veamos
– El # de Froude es:
– pero la velocidad de la onda perturbada es
– Reemplazando
gy
VF
gyC
c
V
gy
VF
![Page 23: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/23.jpg)
• Cuando el # de Froude =1
• Entonces Cuando el # de Froude =1 la velocidad de la onda
perturbadora coincidirá con la velocidad media siendo esta la
velocidad critica con el correspondiente tirante critico,
concluyendo que hay presencia de flujo critico.
• En un Flujo Subcritico, Las perturbaciones se propagaran
aguas arriba, porque la velocidad de las ondas es mayor que
la propia corriente.
• En un Flujo Supercritico, arrastrarán las ondas perturbadoras
aguas abajo.
c
V
gy
VF 1 gyV
![Page 24: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/24.jpg)
• Si una pequeña obstrucción en el canal genera perturbaciones
que son arrastradas por la corriente, estas ondas forman un
ángulo en forma de cuña denominado ángulo de diamante
este ángulo es función del # de Froude
• Entonces la medida de este ángulo permite determinar el # de
Froude
rFsenarc
1
![Page 25: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/25.jpg)
El Froude cuando ≠ 1 y la pendiente del canal sea grande
• En el caso en que la pendiente es grande θ y coeficiente de energía ≠ 1, el criterio será:
• Entonces el # de Froude será:
cos
2
cos
2
2
Dg
VF
D
g
V
![Page 26: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/26.jpg)
Pequeña grada positiva en un canal rectangular
g
Vyz
gV
yE22
22
2
21
11
1. Si FR < 1 el tirante disminuye sobre la grada
2. Si FR > 1 el tirante se incrementa sobre la grada
zy1
y2
zy3
y4
![Page 27: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/27.jpg)
Pequeña grada positiva en un canal rectangular
FR < 1
FR > 1
Z > Zmax
![Page 28: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/28.jpg)
SECCIONES DE CONTROL
a. FLUJO SUPERCRITICO
b. FLUJO SUBCRITICO
c
c
TAg
Q3
yc
FR >1
ycyn
c
c
T
AgQ
3
yc
AL
yA
L = 3 yc a L = 4 yc
yA = 0.71 yc a yA = 0.74 yc (Aprox)
yyc
FR < 1
• Sección de control. En una sección de control existe una
relación directa entre una carga H, un tirante de flujo, y el
caudal Q. (Vertederos, energía mínima)
![Page 29: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/29.jpg)
Grafico Resumen Energía Específica
Flujo Supercrítico
Flujo Crítico
Flujo Subcrítico
![Page 30: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/30.jpg)
ProblemaLa ecuación de Energía Específica es usada para resolver problemas de sobrelevaciones.
Aplicando la ecuación de Bernoulli entre la sección 1 y 2 tendremos;
zEE 21
![Page 31: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/31.jpg)
Problema
• En el canal se produce un resalto hidráulico entre las secciones 1 y 2. Suponiendo flujo sin rozamiento y calcúlese:– 1. Profundidad del agua en las secciones 2 y 3.– 2. ¿Qué profundidades se tendrían en dichas secciones si no
hubiese resalto?
y0 = 6 m ; v0 ≈ 0 m/s ; y1 = 1 m ; ancho b = 1 m; h = 0.5 m
![Page 32: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/32.jpg)
• Para solucionar problemas donde se requiera el tirante critico construimos la tabla:
y A T(1) (2) (3) (4) (5)
crititcotirantedelvaloreltieneseQcolumnalacuandoó
criticotirantedelvaloreltieneseg
QcolumnalaCuando
2
2
5
4
TA3 TAg 3
![Page 33: Energía Especifica](https://reader035.fdocuments.ec/reader035/viewer/2022081419/55cf914e550346f57b8c6e0b/html5/thumbnails/33.jpg)