Kvantummechanika II.A ”kvantummechanika” Max Planck –al kezdődött (1900) 'E hQ Klasszikus...
Transcript of Kvantummechanika II.A ”kvantummechanika” Max Planck –al kezdődött (1900) 'E hQ Klasszikus...
Kvantummechanika II.
8. előadás
KVANTUMMECHANIKA
„NINCS KIRÁLYI ÚT!”
Axiómák
A. A Schrödinger-egyenlet
B. annak a valószínűségét adja, hogy a
pontszerű elektron az helyvektor dV
környezetében megtalálható.
dVtr2
,
C. Az állapotok szuperpozíciójának az elve.
Hullámokra ”működik”…
…és részecskékre?…
Állapotok szuperpozíciója I.
2112 III Inkoherens hullámokra:
Koherens hullámokra: cos2 212112 IIIII
EMH-ra láttuk:21 EEE
2211 cc
C60 molekula
átalgsebesség 200 m/s
rés szélessége 50nmA C60 molekulával végzett
kétréses kísérlet interferencia képe.
Állapotok szuperpozíciója II.
2211 cc
rrrrP2
22112211
2ccccP
21212
22
22
12
1 Re ccccP
21212
2
21
2
1 ccRePcPcP
Interferencia
Állapotok szuperpozíciója III.
A hullámfüggvény matematikai tulajdonságai
xExxVxm
2
2
ExVm
)(2
2
A harmonikus oszcillátor I.A ”kvantummechanika” Max Planck – al kezdődött (1900) hE
Klasszikus harmonikus oszcillátor:
222
2
1
2
1xmxmE
tatx sin)(
tatx cos)(
22
2
1amE
A klasszikus oszcillátor energiája folytonosan változhat!!!
A harmonikus oszcillátor II.
Exmdx
d
m
22
2
22
2
1
2
2
1nESCH
n
nullponti energia=alapállapoti energia
A harmonikus oszcillátor III.
Alkalmazás: molekula rezgés, kristályrács rezgései, stb.
Az egydimenziós potenciáldoboz
V xV x x L
x L
0 0
0 0
ha < é s >
ha
0x ha x < 0 vagy x > L
L
x
2
2
22222
222n
mLm
k
m
pE
2nEE o kxAxAxo sin2
sin
Em
02
2
2k
xxL
nL
xxxP nx
22
sin2
Megtalálási valószínűség:
Miért sárga a sárgarépa?
Karotin molekula hossza kb. 2-3 nm
2nEE on
oo EEEEE 3)14(1221 03Ehv
03Ehc
03E
hc 2
22
2mLEo
nmL 2 eVE 2 nm500
A fehér fényből ezt nyeli el.
3D potenciáldoboz és az állapotok
grafikus ábrázolása I.
E
xyxm
2
2
2
2
2
22
2
z
L
ny
L
nx
L
n
Lzyx zyx
sinsinsin8
,,3
n n nx y z, , , , ,...12 3 222
2
22
2zyx nnn
mLE
a
b
c
2
2
2
2
2
222
2 c
n
b
n
a
n
mE zyx
z
c
ny
b
nx
a
n
abczyx zyx
sinsinsin8
,,
3D potenciáldoboz és az állapotok
grafikus ábrázolása II.
nx ny nz E
1111 1 1 3E0
2112 1 1 6E0
1211 2 1 6E0
1121 1 2 6E0
1221 2 2 9E0
2122 1 2 9E0
2212 2 1 9E0
3113 1 1 11E0
1311 3 1 11E0
1131 1 3 11E0
2222 2 2 12E0 222
zyxo nnnEE
A kétdimenziós elektrongáz
Fizikai Nobel Díj 2010
„ … a kétdimenziós „grafénnel”
kapcsolatos úttörő kísérleti
munkásságukért.”
Andre Geim
1958
Konstantin Novoselov
1974
2
2
2
2
2
222
2 c
n
b
n
a
n
mE zyx
bac , E
A szabadon mozgó elektron hullámfüggvénye
kxAxAx sin2
sin
Dobozba zárt részecske:
Szabad részecske: L
ikxAex ~
)(1 ,~ tkxitiikx AeeAetx
)(2 ,~ tkxitiikx AeeAetx
ikxikxti eeAetxtxtx ,~,~,~21
kxAP 222sin L Értelmezés???
tiextx ,~ 22,~ xtx
Az alagúteffektus I. x dx
x2
01
2
02
x
dxx
)( tkxiAe
)( tkxiBe
)( tkxiCe
2
A
CR
2
A
BT
Az alagúteffektus II.
0E
0E
Hidegemisszió Lézer-indukált ionizáció
Elektromos tér
Az alagúteffektus III.
STM
Leo Esaki (1925-)
Nobel-díj:1973Egyetemi Tanulmányit Tokióban végezte. Doktori
dolgozata a Sony cégnél, 1957-ben folytatott kísérleti
munkájának a feldolgozása és értékelése volt. Ez az
erősen adalékolt germánium p-n átmenetében létrehozott
alagúteffektusról szólt. Ezek az eredmények alapozták
meg az „alagútdióda” létrejöttét.
A megosztott Nobel díjat:
„a félvezetőkben lévő alagút-jelenségekkel
kapcsolatos kísérleti felfedezésekért”kapta 1973-ban.
Partnerei (I.Giaever és B.D.Josephson)a szupravezetőkben zajló alagúteffektusokkal kapcsolatos
kísérleti és elméleti munkát végeztek. Walter Hermann
Schottky
Német kutató fizikus
(1886-1976)
Fém-félvezető dióda
1938
fém fémszigetelőpotenciálgát = szigetelő
A H-atom I.
Kémia 9. oszt.
A H-atom II.
Er
e
m
1
42 0
22
2,,6.13
n
eVEnmln
)1,...(2 ,1 ,0 nl 1 llL
Lz mL lml ,...2 ,1 ,0
21,3,4)( rP
Az elektronspinStern–Gerlach-kísérlet
smlnmln ,,,,,
A Heisenberg-féle határozatlansági reláció
2
px Δx
2
tE
Gerjesztés élettartama → nívó kiszélesedése
Mikroszkóp felbontása:
sin
61.0x
A foton által meglökött elektron
impulzusbizonytalansága:
sinsinh
pp
Csak szemléltetés, nem bizonyítás!!!
Isten nem kockázik…
De igen…!!!
A lézer I.
N1
N2
EE
abszorpció
N1
N2
spontán emisszió
N1
N2
E
indukált emisszió
dtNgBdN 11212 dtNANd 21221 dtNgBNd 22121
Termikus egyensúly: 212112 NdNddN
1exp
3
Tk
h
hAg
B
3
3
12
21
c
h
B
A 2112 BB
Nagy energiájú fotonok esetén a spontán emisszió dominál!
A lézer II.
Első lézer: 1960
gáz-lézer
félvezető-lézer
szilárdtest-lézer
Lézerintenzitás:
1960: 1010 W/cm2
1980: 1015 W/cm2
2000: 1020 W/cm2
2015: ELI 1025 W/cm2
Legrövidebb
impulzus: 5fs
attoszekundumos imp.
A kvantumradír
D1
D2
P1
P2
D1
D2
D1
D2
P1
P2
D1
D2
P1
P2
Lézer
polarizátorok
tükör
tükörB.S.
B.S.
Detektorok
B.S.: nyalábosztó (beam splitter)
o45
o45
LézerB.S.
tükör
B.S.
Polarizáció-beállító
(polarizáció-sík forgató)nyalábtágító
Lézer-tápegység