10 materiales magneticos
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MATERIALES MAGNETICOS
Bibliografía consultada
•Sears- Zemasnky -Tomo II•Fisica para Ciencia de la Ingeniería, Mckelvey•Serway- Jewett --Tomo II
2
ev
I
m
MOMENTO MAGNÉTICO DE LOS ATOMOS
Espira de corriente I
st;C.e 1619 101061 A.t
qI 31061
30
2 xmBint
rvervr
ert
eAIm21
222
ZNhNvrmvmrLorbitalangularmomento e
2
Lmem
e21
h= cte. De Planck s.J,h 34100512
Magneton de Bohr TJ,
mh.em
eB
24102794
ZNmNm B
3
CLASIFICACIÓN Materiales Diamagnéticos: se magnetizan débilmente en el sentido opuesto al del campo magnético aplicado. Resulta así que aparece una fuerza de repulsión sobre el cuerpo respecto del campo aplicado.
Materiales Paramagnéticos :átomos con un momento magnético neto, quetienden a alinearse paralelo a un campo aplicado (se magnetizan débilmente en el mismo sentido que el campo magnético aplicado) . Los efectos son prácticamente imposibles de detectar excepto a temperaturas extremadamente bajas o campos aplicados muy intensos.Ejemplos de materiales paramagnéticos: aluminio y sodio.
Bext Bext
Bext m
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Materiales Ferromagnéticos se magnetizan fuertemente. En los materiales ferromagnéticos los momentos magnéticos individuales de grandes grupos de átomos o moléculas se mantienen alineados entre sí debido a un fuerte acoplamiento, aún en ausencia de campo exterior. Estos grupos se denominan dominios, y actúan como un pequeño imán permanente. Los dominios tienen tamaños entre 10-12 y 10-8 m3 y contienen entre 1021 y 1027 átomos.
Dominios Magnéticos
5
A
MAGNETIZACIÓN
X
X
BExtIM= Corriente total de imantación
A.Im MT
volmiónMagnetizacVectorM T
dvolMmT
6
CIRCULACION de M
bc
a
dlAdvol
dldI
Adl)IA(d
dvoldmM MMT
MM IdIdlMld.M
M dlMIld.M
A
BMdl
IM
material magnetico
•Núcleo del toroide de un material magnético. •N Espiras de corriente I•A area lateral del toroide
cb
r
7
LEY DE AMPEREIM
I
I
aconcatenadIld.B 0
ld.MINIINld.B 0M0
INld.MB
0
HMB0
Vector excitación Magnética
•Núcleo del toroide de un material magnético.
•N Espiras de corriente I•A area lateral del toroide
cb
r
8
Ild.H
M0totales0 IIIld.B
MIld.M
MHB 0
0AdB
Resumiendo, en presencia de materiales magnéticos, las ecuaciones para B, H y M son
mAMH
b2
m WWebermT
2mWbTB
Ild.H
La circulación de H depende solo de las corrientes libres La circulación de H no depende del medio. Pero H si!!!!!
Ad.MAd.MBAd.H
0
mediodeldependenoHAd.H0Ad.Msi
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Materiales Diamagnéticos y DiamagnéticosMateriales lineales
HM m
= susceptibilidad magnética= cte.= adimensional
HH1B r0m0
HB
mr 1
= Permeabilidad magnética
0
0
cosdiamagneticosiparamagnet
A altas temperatura la agitación térmica impide la alineación de los momentos mag. con un Bexterno.Al aumentar T , disminuye
Pierre Curie demostró, para materiales paramagnéticos:
CuriedecteCTBCM 0M0BSi
10
dl
r
dlr
y
x
Toroide de material magnético lineal con N espiras de corriente I
Ild.H
Por simetría ˆ)r(HH
0r2)r(Hdr)r(Hdl)r(Hld.H
I concatenadas=0
0)br(H
NIr2)r(Hdr)r(Hdl)r(Hld.H
I concatenada=NI
r2NI)crb(H
H dl
r dlx
y
dlr x
y
0r2)r(Hdr)r(Hdl)r(Hld.H I concatenadas=NI-NI=0
0)cr,br(H
11
M=0
M=0
M
afuera0
)crb(r2
NI)r(H
HB
afuera0
)crb(r2
NI)r(B
HM m
afuera0
)crb(r2
NI)r(M
B=0
B=0
B
H=0
H=0
H
12
r2NI)vacio,crb(B 0
r2NI),crb(B r0
dl
y
xr
)(B)(B 0
0B0H0ISi
PARAMAGNÉTICO
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CONDICIONES DE CONTORNO
1 2
B
H
Ild.H
MHB 0
0AdB
HB
HM m
ld.IIdelinealdensidaddldI
B1
B1t
B1n
B1t
11
B1
B1ni
h
1n̂2n̂
tapa lateralbase
Ad.BAd.BAd.BAd.B
0h
0dABdABAd.Btapa
n2base
n1
n1n2n1n2 BB0BB
n12
1n2n22n11 HHHH
n121
21n2n2
2
2n1
1
1 MMMM
Se conserva la componente normal B
14
a
d
d
c
c
b
b
a
ld.Hld.Hld.Hld.Hld.H
0h
dl.dlHdlHc
bt2
a
dt1
Ild.H
+
11
HH1t
H2t
h
a
d c
bH2
L
t2t1t2t1 HHLLHH
HB
HM m
2
t2
1
t1 BB
2
t2
1
t1 MM
0Si Se conserva la componente normal H
2
t2
1
t1 BB
2
t2
1
t1 MM
t2t1 HH
15
2
0B,BB,0Si
1
n1t1n1
t11
2t2 BB
0BB n1n2 0By0B,Si t2n221
DispersoCampoExisteNO0B2
B queda encerrado en el medio1
1 2
B1B2=0
1 2
B1
B2
1
21
1
2
n1
t11
2
n2
t22 tg
B
B
BBtg
11
22 tgtg
16
0
TqAd.E
0
totalE.
LibreD.
polqAd.P
LqAd.D
0Ld.E
0E
Ecuaciones Campo Electrostático
PolP.
PED 0
ED 0r
EP 0
Ecuaciones Campo Magetostático
Ild.H
totales0 Ild.B
MIld.M
0AdB
0B.
JH
total0 JB
imantaciónJM
HB
HM m
MHB 0