Tutoria fisica segundo doc

Además de enseñar, enseña a dudar de lo que has enseñado. Ortega y Gasset

Tutoría

Física Integrantes:

Jhonatan López Salazar Estefanía Ocampo ramos

Edwin yesid Álvarez Cardona

Samuel Olaya Herrera Yulber Alexander

Profesor:

Fernando pulgarin

MATERIA:

Emprendimiento

2011


Semana N 8

Mayo 17 2011

En esta clase se empezó a trabajar en el taller y así concluyo la

clase.

Mayo 18 2011 Este día no se dio la clase porque el profesor nos llevo a ver un partido en el coliseo.

Mayo 20 2011 Se continuo con el taller muchos trabajaron, el profesor explicada los puntos que no entendíamos para nosotros el profesor da lo mejor para darse a

entender.

Nota: Aquí está el link del documento 1

Tutoría física doc. 1

Semana N 9

Mayo 24 2011

http://www.slideshare.net/estefaniaocampo/tutora-fisica-6856956


Se continúo con el taller, en esta hora se dio la película la cual solamente

algunos se quedaron en clase y la mayoría se fue a ver la película

Mayo 25 2011 En este día se realizo la evaluación la cual transcurrió normalmente.

Mayo 27 2011 Se empezó un nuevo tema.

Movimiento armónico simple (M.A.S)

FUERZA RECUPERADORA:

Para decidir el movimiento armónico simple se debe conocer el concepto de fuerza recuperadora.

Si un resorte en posición normal se le suspende una masa m, observamos que el resorte se e longa, si la masa de suplica esta elongación va a ser mayor

como lo muestra la anterior figura. La fuerza recuperadora ejercida por un resorte se define como el producto de la constante de la elasticidad del resorte (K) y la variación de longitud. La

formula es:

F: es la fuerza recuperadora

K: es la constante de elasticidad ∆X: es la variación de longitud

F= -K.X 1

∆X= Xf-XO 2


El signo (–) se utiliza para indicar que la fuerza recuperadora y la longitud o

elongación del resorte siempre van en sentido contrario.

UNIDADES DE K EN EL S.I →M.K.S

EN EL C.G.S

La expresión K se puede calcular así:

TERMINOS ASOCIADOS A M.A.S

El movimiento armónico simple es aquel que se produce por una fuerza

recuperadora y la grafica es una función seno. Ente los términos que se utilizan en este movimiento se pueden mencionar:

1- oscilación:

f= -k (xf-xo) 3

K= N = Kg/ seg 2 = Kg/seg 2

m m

k= - F = d = gr cm/seg 2 = gr/seg 2

∆X cm

K= m.g

∆X

4


Es el movimiento efectuado por la partícula pasando por todos los puntos de

la trayectoria hasta regresar al punto de partida

Semana N 10

Mayo 31 2011

2- PERIODO (T): Es el tiempo que emplea una partícula en hacer una oscilacion se expresa en

segundos:

2- FRECUENCIA (f): Se define como el número de vueltas que efectúa la partícula en un tiempo

dado.

De las ecuaciones 5 y 6 se deduce que el periodo la frecuencia son inversos

multiplicativos. Esta es:

T= t

n

5

f= n

t

6


4- PUNTO DE EQUILIBRIO: Es el punto de la trayectoria en el cual la fuerza recuperadora es nula (o)

5- ELONGACION (X):

Es el desplazamiento de la partícula en un instante dado de acuerdo al punto de equilibrio.

6- AMPLITUD (A): Es la máxima elongación que puede tener la partícula.

JUNIO 1 2011 ECUACION DE LA ELONGACION:

Consideremos una partícula Q que en un tiempo t hace la proyección indicada.

El Angulo formado es es DELTA y la elongación se calcula aplicándola función trigonométrica coseno así:

Como el movimiento es armónico simple el radio es igual a la máxima amplitud. Recordemos que en el M.C.U el Angulo se define como la

velocidad angular por el tiempo es decir expresar así:

T= 1 f= 1

f T

7 8

F= K.X

Cos = X

R

X= R Cos

= w.t

X= A.COS.W.t ⑨


ECUACION DE LA VELOCIDAD:

La partícula Q posee M.C.U la velocidad lineal tangencial. Sabemos que la velocidad tangencial se define como el producto de la

velocidad angular por el radio.

Aplicamos la función trigonométrica seno:

ECUACION DE LA ACELERACION: Ecuación de la aceleración que experimenta el cuerpo siempre va dirigida

hacia el centro de la trayectoria, por esto se le llama aceleración centrípeta y se define como velocidad angular el cuadro por el radio.

w= 2πrad

T

vt = R.W ⑩

ac= w 2 R ⑫


A partir de las ecuaciones 9 y 13 demostrar que:

Sustituyendo 9 en 13 tendremos:

La velocidad aceleración máxima se obtienen de las ecuaciones 11 y 13

teniendo en cuenta las funciones trigonométricas seno y coseno

A partir de las ecuaciones x= A.cos w.t y v= -a.w.sen w.t demostramos que

V= √𝐴2 − 𝑋2

JUNIO 3 2011 En esta clase se siguió con el tema anterior y se hicieron algunos ejemplos del tema la hora fue muy corta ya que eran de 45 minutos

Semana N 10

JUNIO 7 2011 Se continúo con algunos ejercicios que el profesor puso

JUNIO 8 2011 Este día la clase se perdió porque entramos a los dos de la tarde

JUNIO 10 2011 El profesor puso un sudoku el cual se trabajo durante la clase.

a= -w 2 x

x= A.Cos w.t

a= -w 2 A.Cos w.t

a= -w 2 x ⑭

Vx= -WA.Sen.w.t

Vmax= -w.A ⑮

a= w 2 A.Cos. W.t a max= -w 2 A


Y así termina el segundo periodo

Semana N 1

JULIO 5 2011 Durante esta clase el profesor empezó dándonos algunos concejos para este segundo semestre y tercer periodo, nos mostro algunos ejemplos referente a

esto. Se continuo con el tema que se habían empezado antes de salir a vacaciones,

se hizo un ejemplo de este y el profesor dio algunas explicaciones.

JULIO 6 2011 En esta clase se empezó a trabajar en el taller, todos empezaron a realizarlo y

se veía buena disciplina, y también se dejo la fecha en que se realizaría la evaluación, y así termino la clase por este día.

JULIO 8 2011 Se continúo con el taller, y esto fue lo único que se hizo en este día y así termino la semana.


Semana N 2

JULIO 12 2011 Durante esta clase se continúo con el taller y esto fue todo lo que se hizo.

JULIO 13 2011 Durante esta clase se realizo la evaluación la cual transcurrió normalmente.

JULIO 15 2011

APLICACIONES DEL M.AS

*periodo de una masa que oscila suspendida a un resorte Para encontrar la ecuación de una masa que se encuentra suspendida a un resorte, se debe considerar la velocidad de la masa en el punto de equilibrio

esto es:

Si consideramos energéticamente la situación se aprecia que en este punto la energía cinética es igual a la energía total, porque la energía potencial es cero

esto es:

X= 0

V MAX = W.A 1

m.v 2 + mx 2 = K.A 2

2 2 2

2

mv 2 = K.A 2

2 2

mv 2 = K.A 2

m(W.A) 2 = K.A 2

m(W) 2 = K

m2 = K

m

W


*periodo de un péndulo simple

Un péndulo simple es una masa suspendida de un hilo que suponemos de masa despreciable, que oscila en forma periódica. Para hallar la ecuación de

un péndulo simple tomamos la ecuación tres y se sustituye K por la expresión:

2 = √KW

m

2π = √K

T m

= √ m

K2π

T

T= 2π.√ m

K

3

k= m.g

L

4


NOTA: PENDULO DE NEWTON

Semana N 3

JULIO 19 2011

LEYES DEL PÉNDULO

T= 2π √ L

3

5


1- el periodo de oscilación de un péndulo es independiente de la masa que oscila.

2- el periodo de oscilación de un péndulo es directamente proporcional a la raíz cuadrada de la longitud esto es:

Dividiendo las ecuaciones obtendremos:

2- el periodo de oscilación de un péndulo es inversamente proporcional a la raíz cuadrada de la gravedad esto es:

Y se empezó a realizar un ejemplo sobre este tema el cual se termino antes de acabar la clase.

JULIO 20 2011 Se perdió la clase porque fue u día festivo

JULIO 22 2011 El viernes se siguió trabajando en el tema del péndulo y asiendo unos

ejercicios de este tema

Semana N 4

JULIO 26 2011 Se empezó con el taller del péndulo y así termino la clase

T= 2π √ L

g

T 2 = 2π √ L 2

g

T 1 2π √ L

T 2 g

2π √ L 2

g

=

T 1 √ L 1

T 2 L 2=

6

T 1 √ g 2

T 2 g 1=

7


JULIO 27 2011

Toco a la cuarta hora y perdimos 15 min de esta clase porque

recogimos basuras y después de esto seguimos con el taller

JULIO 29 2011 Se perdió la clase por motivo de convivencia. Así concluye esta semana

Semana N 5

AGOSTO 2 2011 Se continúo con el taller el cual transcurrió normalmente, en los aspectos

positivos son muchos los que están interesados en ganar la materia y son pocos los que no hacen mayor cosa.

JULIO 3 2011

En este día se realizo la evaluación que transcurrió normal y el

profesor recogió el taller para calificarlo y esto fue lo que se hizo en

este día.

JULIO 5 2011

No se dio la clase porque el profesor no asistió al colegio, por lo

cual salimos más temprano.

El péndulo Un péndulo simple se define como una partícula de masa m suspendida del punto

O por un hilo inextensible de longitud l y de masa despreciable.

Si la partícula se desplaza a una posición 0 (ángulo que hace el hilo con la vertical) y luego se suelta, el péndulo comienza a oscilar.

El péndulo describe una trayectoria circular, un arco de una circunferencia de

radio l. Estudiaremos su movimiento en la dirección tangencial y en la dirección

normal.


Las fuerzas que actúan sobre la partícula de masa m son dos

el peso mg

La tensión T del hilo

Descomponemos el peso en la acción simultánea de dos

componentes, mg·sen en la dirección tangencial y mg·cos en la dirección radial.

Ecuación del movimiento en la dirección radial

La aceleración de la partícula es an=v2/l dirigida radialmente hacia el centro de su

trayectoria circular.

La segunda ley de Newton se escribe

man=T-mg·cos

Conocido el valor de la velocidad v en la posición angular podemos determinar la tensión T del hilo.

La tensión T del hilo es máxima, cuando el péndulo pasa por la posición de equilibrio, T=mg+mv2/l

Es mínima, en los extremos de su trayectoria cuando la velocidad es

cero, T=mgcos0

Principio de conservación de la energía

http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/dinamica/circular1/circular1.htm#Ecuación de la dinámica del movimiento circular


En la posición θ=θ0 el péndulo solamente tiene energía potencial, que se transforma en energía cinética cuando el péndulo pasa por la posición de equi librio.

Comparemos dos posiciones del péndulo:

En la posición extrema θ=θ0, la energía es solamente potencial.

E=mg(l-l·cosθ0)

En la posición θ, la energía del péndulo es parte cinética y la otra parte potencial

La energía se conserva

v2=2gl(cosθ-cosθ0)

La tensión de la cuerda es

T=mg(3cosθ-2cosθ0)

La tensión de la cuerda no es constante, sino que varía con la posición angular θ. Su valor máximo se alcanza cuandoθ=0, el péndulo pasa por la posición de equilibrio (la velocidad es máxima). Su valor mínimo, cuando θ=θ0 (la velocidad es nula).

Ecuación del movimiento en la dirección tangencial

La aceleración de la partícula es at=dv/dt.

La segunda ley de Newton se escribe


mat=-mg·sen

La relación entre la aceleración tangencial at y la aceleración

angular es at= ·l. La ecuación del movimiento se escribe en forma de ecuación diferencial

(1)

Medida de la aceleración de la gravedad

Tenemos dos procedimientos para medir esta aceleración

Cinemática

Se mide con un cronómetro el tiempo t que tarda en caer una partícula desde una

altura h. Se supone que h es mucho más pequeña que el radio r del cuerpo

celeste.

Oscilaciones

Se emplea un instrumento mucho más manejable, un péndulo simple de

longitud l. Se mide el periodo de varias oscilaciones para minimizar el error de la

medida y se calculan el periodo P de una oscilación. Finalmente, se despeja g de la fórmula del periodo.

De la fórmula del periodo establecemos la siguiente relación lineal.

http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/cinematica/circular1/circular1.htm#Aceleración tangencial

http://www.sc.ehu.es/sbweb/fisica/cinematica/graves/graves.htm#descripcion


Se representan los datos "experimentales" en un sistema de ejes:

P2/(42) en el eje vertical y

La longitud del péndulo l en el eje horizontal.

La pendiente de la recta es la inversa de la aceleración de la gravedad g.

Semana N 6

AGOSTO 9 2011

En esta clase se empezó un tema nuevo

ESPEJOS PLANOS


ELEMENTOS DE UN ESPEJO

1- campo del espejo: conjunto de puntos del espacio por los cuales pueden

pasar los rayos luminosos que inciden en el espejo. 2- imagen real: es la que se obtiene en el campo del espejo o con la

intercepción de los rayos reflejados.

3- imagen virtual: es la que se obtiene por fuera del campo del espejo.

4- tamaño del objeto (Ho): es la altura del cuerpo.

5- tamaño de la imagen (Hi)

6- distancia objeto espejo (do)

7- distancia imagen-espejo.

Para formar se tasan rayos que incidan en el espejo y que se pueda reflejar. Significa un espejo plano siempre proyecta una imagen virtual de igual

tamaño e invertida virtual.

IMÁGENES EN ESPEJOS PLANOS: El numero de imágenes

AGOSTO 10 2011

En esta clase se continúo con el tema que habíamos empezado y la clase transcurrió normalmente

ESPEJOS ESFÉRICOS:


1- campo del espejo

2- centro de curvatura: punto del espacio equidistante a los puntos del espacio

(c) 3- radio de curvatura (R): distancia entre el centro de curvatura y el espejo.

4- vértice del esejo (v): punto medio del espejo.

5- eje principal: segmento de recta que pasa por el centro y el vértice.


6- plano focal: plano perpendicular al eje principal situado a una distancia (R/2).

7- foco (f): punto de intercepción entre el eje principal y el plano focal.

8- distancia focal: distancia entre el foco y el vértice.

RAYOS NOTABLES EN ESPEJOS ESFERICOS

Para formar la imagen de un objeto que se ubica en un espejo esférico se tienen en cuenta las siguientes condiciones.

1- todo rayo que incida pasando o tratando de pasar por el centro de curvatura

se refleja en la misma dirección. 2- todo rayo que incide pasando o tratando de pasar por el foco se refleja

paralelo al eje principal.

3- todo rayo que incida paralelo al eje principal se refleja pasando o tratando de pasar por el foco.


IMÁGENES EN ESPEJOS CONCAVOS

1- objeto entre el infinito y el centro de curvatura (do>R)

AGOSTO 12 2011 En este día se perdió la clase ya que solamente se dieron las tres primeras

clases y así termino la semana

Semana N 7

AGOSTO 16 2011 En este día la clase se perdió porque se realizo una actividad de instruimos en esta hora.

AGOSTO 17 2011 Se continúo con el tema, la clase transcurrió normal como siempre

2) OBJETO EN EL CENTRO DE CURVATURA

3) OBJETO ENTRECENTRO DE CURVATURA Y EL FOCO 4) OBJETO EN EL FOCO 5) OBJETO ENTRE EL FOCO Y EL VERTICE


IMÁGENES EN ESPEJOS CONVEXOS

Un objeto ubicado frente a un espejo convexo la imagen siempre tiene las siguientes características: virtual es derecha y de menor tamaño.

Así termino la semana

AGOSTO 19 2011 En este día la clase se perdió porque se dio una actividad con instruimos y la cual media hora de física se perdió, en la cual la profesor utilizo el tiempo para

explicar un poco más el tema

Semana N 8

AGOSTO 23 2011 Durante esta clase se realizo una evaluación sobre los espejos la cual duro

toda la hora y así concluyo la clase

AGOSTO 24 2011 En este día la clase se empezó tema nuevo.

LA ELECTROSTATICA

CARGA ELECTRICA: Los cuerpos materiales están constituidos de átomos. Estos a su vez contienen

protones neutrones y electrones. Los protones y neutrones constituyen el núcleo, los electrones giran alrededor del núcleo.

Cuando un cuerpo pose un mismo número de electrones que protones se dice que eléctricamente es neutro aunque se encuentre en estado normal. A la

diferencia entre la carga eléctrica positiva (protones) la negativa (electrones) es a lo que se le llama carga eléctrica.

Cuando dos cuerpos se frotan entre sí, una cantidad de electrones de un cuerpo pasa al otro.

De todo lo anterior se puede deducir el principio de conservación de la carga eléctrica “las cargas no se crean y desaparecen sino que simplemente se puede

trasladar de un cuerpo a otro”


AGOSTO 26 2011 Se continúo con el tema que se había empezado

LA LEY DE COULOMB

La ley de coulomb se enuncia “la fuerza F de atracción o repulsión entre los

cuerpos es directamente proporcional al producto de las cargas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia de separación de las cargas. La

ecuación se puede escribir así:

UNIDADES DE LA CARGA En el sistema internacional se expresa en coulomb (c) y en el C.G.S. se

expresa en STATCOULOMB (stc)

En el C.G.S

F= Kq1 * Kq2 1

r 2

k = Nm2

c 2

K= Fr 2

q1.q2


UNIDADES DE LA CONSTANTE K La carga siempre tiene un número entero de electrones, por tal motivo la

cantidad de carga de un cuerpo se calcula con la formula:

q= n.e ②

Y así termino la semana

AGOSTO 30 2011 Se empezó tema nuevo.

Campo eléctrico Cuando un cuerpo está ubicado en el campo gravitacional terrestre se halla sometida a un campo que produce la fuerza que llamamos peso. El campo

eléctrico es una región del espacio perturbada por cargas en reposo. Un campo eléctrico tiene como características importantes la dirección, el

sentido y la intensidad.

Dirección y sentido de un campo eléctrico Se define como la dirección y el sentido de la fuerza que se ejerce sobre una

carga puntual y positiva (carga de prueba q 0 ) situada en dicho punto.

k= dcm 2

2stc

k= 9x10 9 Nm 2 / c 2

k= 2

2

1 dcm

stc

e= 1.6x10 -19 c


Si la carga puntual es positiva el campo eléctrico apunta hacia afuera

alejándose, se la carga es negativa el campo eléctrico o el vector apunta en sentido contrario.

Intensidad del campo eléctrico En campo eléctrico se simboliza con el vector

Como la fuerza experimentada por la carga de prueba, la dirección y el sentido

del campo son los mismos que los de la fuerza F que actúan sobre la carga de prueba. La ecuaciones la siguiente.

Líneas de la fuerza Las líneas de la fuerza en un campo eléctrico siempre son dirigidas de la positiva a la negativa y se pueden presentar los siguientes casos.

1- en cargas puntuales


2- campos de dos cargas iguales

3- campos de dos cargas diferentes


4- campos uniformes

Corriente eléctrica Es el movimiento de las cargas eléctricas a través de un conductor

Intensidad de la corriente La intensidad de una corriente se define como la cantidad de carga que pasa

por el conductor en una unidad de tiempo

Unidades de la intensidad

Resistencia eléctrica Se define o se puede decir que es directamente proporcional a la longitud del conductor e inversamente proporcional a la sección transversal (área) la

ecuación es:

R= es la resistencia

P= es la constante de resistivilidad

I= q

t

I= c = amperio (A)

seg

R = Pl

A


L= es la longitud

A= es la sección transversal (área)

Líneas de la fuerza La resistencia en ohmios (ohm) Ω

Ley de ohm Esta ley dice “la intensidad de la corriente a través de un conductor es

directamente proporcional a la diferencia de potencial al voltaje sobre o inversamente proporcional a la resistencia”

La ecuación es:

Resistencias en serie Dos o más resistencias están conectadas en serie cuando se encuentran una

detrás de la otra, la cantidad de corriente que circula por ellas es la misma o igual. La resistencia total es igual a la suma de la resistencia y el voltaje total

se distribuye en voltajes parciales para cada resistencia.

Resistencias en paralelo Dos o más resistencias ubicadas en paralelo vienen conectadas en un mismo punto de un extremo y en otro punto del extremo faltante. Cuando la corriente

llega a estas conexiones se distribuye por cada una de ellas en corrientes parciales. Así:

El voltaje es el mismo para cada resistencia

I= V

R

7

I= V voltios = ohm

R amperios

It= I1=I2=I3

Rt= R1 + R2 +R3

8

9

vt= V1+V2+V3 10

It= I1+I2+I3


La resistencia equivalente o total se calcula con la suma de los inversos de las

resistencias parciales así:

Es bueno tener en cuenta: * En las resistencia en paralelo la resistencia total es siempre menor que la

resistencia menor * Cuando se trata solamente de dos resistencias la forma para hallar la

resistencia equivalente es:

Circuito en serie-paralelo Para hallar las resistencia equivalente se empieza de atrás hacia adelante en el circuito, trabajando las resistencias por partes, teniendo en cuenta los

conceptos anteriores.

SEPTIEMBRE 14 2011 Se empezó a trabajar en el taller que se estaba viendo.

Y así termino esta semana…

vt= V1+V2+V3

1 1 + 2 + 3

Req R1 R2 R3

13=


RESUMEN SEPTIEMBRE

S e trabajo el taller el cual se evaluó el tema, se continuo con un tema nuevo el

cual se trata sobre el sonido ya se llevan dos clase de trabajo algunas se han perdido por algunas actividades que se han desarrollado en el colegio.

En general todo va muy bien y se espera seguir así.

AQUÍ LES DEJAMOS EL LINK DEL DOCUMENTO QUE TRATA DEL SONIDO

EL SONIDO

Para dar la definición de lo que es sonido definimos el concepto de onda:”es una perturbación que viaja atreves de espacio o de un medio elástico,

transportando energía sin que halla desplazamiento de masa”. CLASIFICACIÓN DE LAS ONDAS

1. MEDIO DE PROPAGACIÓN

a. Mecánica:

Son aquellas que necesitan de un medio elástico que vibre para poder desplazarse.

Ej: ondas en el agua

B. Electromagnética: Son aquellos que se propagan en el vacio

Ej: ondas de radio

http://www.slideshare.net/electronicsgrup/sonido-9532716


2. NUMERO DE OSCILACIONES:

A: Pulso o perturbación:

es aquel en el cual cada partícula del medio permanece en reposo hasta que le llegue el impulso, efectúa su movimiento y después regresa al reposo.

B.Onda periódica:

Son aquellas en las cuales las partículas del medio tienen un movimiento periódico, divida a que la fuente perturbadora vibra continuamente.

3. DIRECCIÓN DE PROPAGACIÓN.

A. Transversales: Son aquellos en los cuales las partículas del medio vibran perpendicularmente a la dirección de propagación de la onda

Ej: ondas en una cuerda

B. longitudinales: Son aquellas en las cuales las partículas viajan en a misma dirección de

propagación de las ondas Ej. Ondas del sonido

Elementos de una onda

1. cresta: parte superior de la onda

2. valle: parte inferior de la onda

3. nodos: puntos de mínima amplitud de la onda

4. antinodos(a)

5. longitud de distancia: distancia que se mueve la onda en un periodo

CONCEPTO DE SONIDO El sonido es una onda mecánica longitudinal porque las partículas del medio

vibran en la dirección de propagación de las ondas y necesitan DE un medio elástico que vibre.

La frecuencia de las ondas esta comprendida en el intervalo de


20 a 20000 vibraciones/seg las horas de frecuencia inferior a 20000vib/seg son

llamadas respectivamente infrasonoras y ultrasónicas. Las ondas sonoras se producen al hacer vibrar la materia. El sonido no se

puede propagar en el vacio. En sonido necesita de un medio, liquido gaseoso para poderse desplazar.

El siguiente cuadro nos muestra la velocidad del sonido en diferentes medios

MEDIO TEMPERATURA VELOCIDA M/SEG

AIRE 0 331,7

AIRE 15 340

OXIGENO 0 317

AGUA 15 1450

ACERO 20 1530

CAUCHO 0 54

ALUMINIO 0 5100

VELOCIDAD DEL SONIDO EN EL AIRE Experimentalmente se ha logrado comprobar que la velocidad del sonido depende de la temperatura, aumentando 6.0 m/seg por cada grados Celsius de

temperatura.

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