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PROBLEMASDE
TERMODINMICA FUNDAMENTAL
-
MATERIAL DIDCTICO
Ingenieras n 12
-
Jos Mara Sala LizarragaLuis Mara Lpez GonzlezFelipe Jimnez Montalvo
PROBLEMASDE
TERMODINMICA FUNDAMENTAL
Segunda Edicin
2345+6...5+78
69
-
Problemas de termodinmica fundamental
de Jos Mara Sala Lizarraga, Luis Mara Lpez Gonzlez, Felipe Jimnez Montalvo (publicado por la Universidad de
La Rioja) se encuentra bajo una Licencia
Creative Commons Reconocimiento-NoComercial-SinObraDerivada 3.0 Unported.
Permisos que vayan ms all de lo cubierto por esta licencia pueden solicitarse a los titulares del copyright.
Los autores
Universidad de La Rioja, Servicio de Publicaciones, 2011
publicaciones.unirioja.es
E-mail: [email protected]
ISBN: 978-84-694-1723-2
-
LA VIDAQu es la vida
sino buscar,hallar,perder
y seguir buscandode forma diferente?
Y la muerte?Qu no es la muerte?
(LMLG)
A Chicho, in memoriamA Eduardo, in vitam
A todos los Profesores de la Universidadde La Rioja, in posterum
6:;8%,
(49%$-%%:&',,-',)8%$&%'%;,#"###%32(%%%
-
Jos Mara Sala LizarragaLuis Mara Lpez GonzlezFelipe Jimnez Montalvo
PROBLEMASDE
TERMODINMICA FUNDAMENTAL
Segunda Edicin
2345+6...5+78
69
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PR LOGO
Este libro de problemas titulado "PROBLEMAS DE TERMODIN MICA FUNDAMENTAL"tiene como objetivo servir de texto de problemas en las diversas asignaturas relacionadasdirectamente con la Termodinmica Aplicada cuya docencia imparten los profesores del rea deMquinas y Motores Trmicos del Departamento de Ingeniera Mecnica de la Universidad deLa Rioja, tanto en el Primero como en el Segundo Ciclo de la Carrera de Ingeniera Industrial.
Al escribirlo se han pretendido dos finalidades bsicas. Una es el presentar un libro moderno deProblemas de Termodin mica Fundamental, necesario para que todos los estudiantes de lacarrera de Ingeniero Industrial completen su formacin para abordar el estudio termodinmicode los problemas que la Ingeniera Trmica y Energtica presentan. Adems, se ha pretendidopresentar los contenidos de forma que los alumnos comprendan con rigor y claridad losprincipios y aplicaciones de la Termodinmica, para que puedan utilizarlos con seguridad yeficacia.
Este libro forma parte de nuestra serie de libros sobre Termodinmica Fundamental (Teora yProblemas), habindose seguido el mismo enfoque.
La experiencia nos demuestra que la asimilacin de los conceptos slo es posible si la enseanzade la teora va acompaada de unas clases de aplicacin que servirn de afianzamiento ycomprensin de la misma. El alumno debe quedar capacitado para afrontar global einteligentemente la solucin de los problemas que se le plantean al Ingeniero Industrial en elcampo de su actividad profesional. Siempre hemos mantenido que la primera y mejor prctica esel profundo conocimiento de la teora y de sus aplicaciones.
Este libro de "PROBLEMAS DE TERMODINMICA FUNDAMENTAL" es el fruto de unaestrecha y fecunda colaboracin con el responsable de la docencia de Termodinmica dentro delDepartamento de Mquinas y Motores Trmicos de la Escuela Tcnica Superior de IngenierosIndustriales de Bilbao.
Queremos, finalmente, agradecer a los dems profesores de Termodinmica sus sugerencias ycomentarios, amn de sus valiosas experiencias, tendentes a una mejora en la calidad de estelibro de texto. Este agradecimiento lo hacemos extensivo a los profesionales del mundo de laindustria.
Logroo, marzo de 2.000.
Los autores.
-
PR LOGO
Este libro de problemas titulado "PROBLEMAS DE TERMODIN MICA FUNDAMENTAL"tiene como objetivo servir de texto de problemas en las diversas asignaturas relacionadasdirectamente con la Termodinmica Aplicada cuya docencia imparten los profesores del rea deMquinas y Motores Trmicos del Departamento de Ingeniera Mecnica de la Universidad deLa Rioja, tanto en el Primero como en el Segundo Ciclo de la Carrera de Ingeniera Industrial.
Al escribirlo se han pretendido dos finalidades bsicas. Una es el presentar un libro moderno deProblemas de Termodin mica Fundamental, necesario para que todos los estudiantes de lacarrera de Ingeniero Industrial completen su formacin para abordar el estudio termodinmicode los problemas que la Ingeniera Trmica y Energtica presentan. Adems, se ha pretendidopresentar los contenidos de forma que los alumnos comprendan con rigor y claridad losprincipios y aplicaciones de la Termodinmica, para que puedan utilizarlos con seguridad yeficacia.
Este libro forma parte de nuestra serie de libros sobre Termodinmica Fundamental (Teora yProblemas), habindose seguido el mismo enfoque.
La experiencia nos demuestra que la asimilacin de los conceptos slo es posible si la enseanzade la teora va acompaada de unas clases de aplicacin que servirn de afianzamiento ycomprensin de la misma. El alumno debe quedar capacitado para afrontar global einteligentemente la solucin de los problemas que se le plantean al Ingeniero Industrial en elcampo de su actividad profesional. Siempre hemos mantenido que la primera y mejor prctica esel profundo conocimiento de la teora y de sus aplicaciones.
Este libro de "PROBLEMAS DE TERMODINMICA FUNDAMENTAL" es el fruto de unaestrecha y fecunda colaboracin con el responsable de la docencia de Termodinmica dentro delDepartamento de Mquinas y Motores Trmicos de la Escuela Tcnica Superior de IngenierosIndustriales de Bilbao.
Queremos, finalmente, agradecer a los dems profesores de Termodinmica sus sugerencias ycomentarios, amn de sus valiosas experiencias, tendentes a una mejora en la calidad de estelibro de texto. Este agradecimiento lo hacemos extensivo a los profesionales del mundo de laindustria.
Logroo, marzo de 2.000.
Los autores.
-
11
CAPTULO IUnidades y Sistemas de Unidades.Introduccin al anlisis dimensional.
-
11
CAPTULO IUnidades y Sistemas de Unidades.Introduccin al anlisis dimensional.
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
16
1.2.- Sabiendo que el peso molecular del O2 es 32, expresar la constante R = 8,31J/Kmol en las unidades siguientes:
1) atml/Kmol 2) erg/Kkg 3)barm3/Kkmol4)kpcm/Kg 5) Wh/Kkg 6) m2/Kseg2
Solucin:
1)=
= 3
3
25
23
110
01325,11
/101
1/131,8
m
lbar
atm
mNbar
JmNm
molKJR Kmollatm /082013,0
2)=
= kg
moljulerg
molKJR 3
7
10321
110318, kgKerg /, 9105962
3)=
=
kmolmol
mNbar
JmNm
molKJR
110
101
11318 3
25
23
//, kmolKmbar /, 3210318
4)=
=
gmol
m
cm
Nkp
JNm
molKJR
321
110
8066591
11318 2
,
, gKcmkp /, 210026480750
5)=
= kg
mols
hsJ
WsmolK
sJR 310321
36001
11318
/)/(/, kgKWh /0721,0
6)=
= kg
molJ
sKgmmolK
JR 322
10321
1318 /, 22 /68,259 sKm
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
13
1.1.- Expresar en las unidades que se indican, las magnitudes siguientes:
1) 100 bar en atm, N/cm2 y torr.2) 50 kJ en erg, kcal y kWh.3) 30 kW en kp m/s, N cm/h y erg/min.4) 1 g/cm3 en Kg/m3 y utm/dm3.5) 50 kg de N2 en moles kmoles, siendo Pm N2 = 28.6) 0,065 cal/s. cm en kN /min y CV/dm.7) 8m2/s2 en kcal /g y kWh/kg.8) 3 kJ/Kkg en erg/gK y bar. Cm3 /kg .F.9) 20 C en K, F y R y 250 R en C y K.
Solucin:
1)==
baratmbarbar
01325,1 1
100 100 atm 692,98
== 2
225
100 1
1/10
100 100cm
m
barmNbarbar 25 / 10 cmN
==
atm
Torrbar
atmbarbar1
76001325,1
1100100 Torr4104994,7
2)==
kJergkJkJ
1105050
10erg11105
==
kJkcalkJkJ186415050,
kcal94211,
==
kJkWhkJkJ
360015050 kWh3108913 ,
3)=
= kN
kpkW
skNmkWkW 3108066591
113030
,
/skpm /, 3109419952
==
hs
m
cm
kNN
kWskNmKwkW
13600
110
110
113030
23/ hNcm /1008,1 10
==
mins
kJerg
kWskJkWkW
160
110
113030
10/minerg /1018 12
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
14
4)== 3
36
33
110
101131
m
cm
kWkg
cmgcmg // 3310 kg/m
=
= 3
33
33
110
1080665,91/13/1
dmcm
gutm
cmgcmg 3/10197162,0 dmutm
5)==
moleskg
molkg 71,17851028
150 3 kmoles785,1
6)=
=
m
cm
mins
kJkNm
calkJ
scmcalscmcal1
10160
11
110186,4/065,0/065,0
23
minkN /63254,1
dmcm
skpmCV
Jkpm
calJ
scmcalscmcal1
1075
18066591
1186406500650
/,,/,/, =
dmCVscmcal /10699394,3/065,0 3=
7)
gkg
Jkcal
skgmJkgskgmsm 322
2222
101
41861
1188
/// =
gkcalsm /,/ 622 109118 =
=
=
JkWh
skgmJkgskgmsm 622
2222
10631
1188
,/// kgkWh /, 610222
8)==
gkg
kJergKkgKJKkgkJ 3
10
101
11033 // gKerg /103 7
FK
m
cm
mkNbar
kJmkNmKkgkJKkgkJ
/////
591
110
101
1133 3
36
22
23=
FkgcmbarKkgkJ /,/ 34106613 =
9)=+=+= 3220
5932)(
59)( :20 CtFtC F 68
=+= 15,273)()( :20 CtKTC K 15,293
=+= 67,459)()( :20 FtRTC R 67,527
== 67,459250)( : 250 FtR F 67,209
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
15
== 32)(95)( : 250 FtCtR C 48,148
=+= 15,273)()( : 250 CtKTR K 67,124
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
14
4)== 3
36
33
110
101131
m
cm
kWkg
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=
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m
cm
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11
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23
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dmcm
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1075
18066591
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2222
101
41861
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gkcalsm /,/ 622 109118 =
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10
101
11033 // gKerg /103 7
FK
m
cm
mkNbar
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/////
591
110
101
1133 3
36
22
23=
FkgcmbarKkgkJ /,/ 34106613 =
9)=+=+= 3220
5932)(
59)( :20 CtFtC F 68
=+= 15,273)()( :20 CtKTC K 15,293
=+= 67,459)()( :20 FtRTC R 67,527
== 67,459250)( : 250 FtR F 67,209
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
15
== 32)(95)( : 250 FtCtR C 48,148
=+= 15,273)()( : 250 CtKTR K 67,124
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
16
1.2.- Sabiendo que el peso molecular del O2 es 32, expresar la constante R = 8,31J/Kmol en las unidades siguientes:
1) atml/Kmol 2) erg/Kkg 3)barm3/Kkmol4)kpcm/Kg 5) Wh/Kkg 6) m2/Kseg2
Solucin:
1)=
= 3
3
25
23
110
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/101
1/131,8
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lbar
atm
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JmNm
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2)=
= kg
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7
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110318, kgKerg /, 9105962
3)=
=
kmolmol
mNbar
JmNm
molKJR
110
101
11318 3
25
23
//, kmolKmbar /, 3210318
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=
gmol
m
cm
Nkp
JNm
molKJR
321
110
8066591
11318 2
,
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5)=
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mols
hsJ
WsmolK
sJR 310321
36001
11318
/)/(/, kgKWh /0721,0
6)=
= kg
molJ
sKgmmolK
JR 322
10321
1318 /, 22 /68,259 sKm
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
13
1.1.- Expresar en las unidades que se indican, las magnitudes siguientes:
1) 100 bar en atm, N/cm2 y torr.2) 50 kJ en erg, kcal y kWh.3) 30 kW en kp m/s, N cm/h y erg/min.4) 1 g/cm3 en Kg/m3 y utm/dm3.5) 50 kg de N2 en moles kmoles, siendo Pm N2 = 28.6) 0,065 cal/s. cm en kN /min y CV/dm.7) 8m2/s2 en kcal /g y kWh/kg.8) 3 kJ/Kkg en erg/gK y bar. Cm3 /kg .F.9) 20 C en K, F y R y 250 R en C y K.
Solucin:
1)==
baratmbarbar
01325,1 1
100 100 atm 692,98
== 2
225
100 1
1/10
100 100cm
m
barmNbarbar 25 / 10 cmN
==
atm
Torrbar
atmbarbar1
76001325,1
1100100 Torr4104994,7
2)==
kJergkJkJ
1105050
10erg11105
==
kJkcalkJkJ186415050,
kcal94211,
==
kJkWhkJkJ
360015050 kWh3108913 ,
3)=
= kN
kpkW
skNmkWkW 3108066591
113030
,
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hs
m
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kNN
kWskNmKwkW
13600
110
110
113030
23/ hNcm /1008,1 10
==
mins
kJerg
kWskJkWkW
160
110
113030
10/minerg /1018 12
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
20
G Kgs m
G gs cm
Kgg
cm
mG Kg
s m( )( ) ' ( )( ) ' ( )( )2 2 32
2 2110
1041
10= =
G = 10G y G0,8=6,31G0,8
Por lo tanto :
1548 27 56 31
2 51
0 8
0 2, ' ,, '
, '
'
,
,h
c GD
p=
es decir :
2,0
8,0'
'
'659,44'DGch p=
Otra manera de resolver el problema es deducir las unidades correspondientes a laconstante numrica 27,5 y convertir esta constante segn nuevas unidades. As lasunidades del coeficiente 27,5 resultan ser:
( ) ( )( )( )( )
, , ,
,
s cm Kgh m
0 8 0 2 0 2
0 2
mientras que las de l' son:
( )( )( )( )( )( )( )( )
, ,
, ,
J g C cms m F cal
0 2 1 6
0 2 1 8
Expresando las primeras en funcin de las segundas resulta :
27 5 2 751
36001 6 100
1000 19 5
4 1861
44 6598
0 8 0 2 0 2
0 4
0 8 0 2 0 2
0 4 0 2 1 4
1 4 1 4
1 4
0 2 0 2
0 2
0 2 1 6
0 2 1 8
,
( ) ( )( )( )( ) ,
( ) ( )( )( )( )
,
/ ,
,
( )( )( )( )( )( )( )( )
, , ,
,
, , ,
, , ,
, ,
,
, ,
,
, ,
, ,
s cm Kgh m
s cm Kgh m
hs
cm
cm cm
cm
m
gKg
CF
Jcal
J g C cms m F cal
=
=
y por lo tanto:
66,44=l
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
17
1.3.- Sabiendo que el peso especfico del aire en condiciones normales es1,293kg/m3, determinar el valor de la constante R del gas ideal aire, expresadaen las unidades siguientes:1) J/Kkg 2) latm/Kkg 3) kpm/Kkg4) kcal/Kkg 5) J/Kkmol 6) latm/Kkmol7) kpm/Kkmol 8) kcal/Kkmol 9) J/KNm310) latm/KNm3 11) kpm/KNm3 12) kcal/KNm3
NOTA: 1 atm = 10330 kp/m2 = 10330 9,81 N/m2.
Solucin:
1)
=
=
=
293,127381,9330.10
273293,1181,9330.10
RkgK
J
08335,287
2)
=
==
293,12731000
273
1000293,111
RkgKl
atm
832952,
3)
=
==
293,127310330
273293,1110330
RkgK
kpm
264737,29
4)=
=
=
427293,1273330.10
273)427/1()293,1/1(10330R
kgKkcal
068535,0
Base para 5, 6, 7 y 8: 1 kmol ocupa 22,4 m3 (en condiciones normales).5)
=
=
2734,2281,910330R
kgKJ
856,8314
6) =
=
273224001R
kgKlatm
0513,82
7)=
=
2734,2210330R
kgKkpm
59,847
8)
=
=
27342714,2210330
RkgK
kcal
985,1
Base para 9, 10, 11 y 12 : molNm 65,44314,8273
81,9103301 3 =
=
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
20
G Kgs m
G gs cm
Kgg
cm
mG Kg
s m( )( ) ' ( )( ) ' ( )( )2 2 32
2 2110
1041
10= =
G = 10G y G0,8=6,31G0,8
Por lo tanto :
1548 27 56 31
2 51
0 8
0 2, ' ,, '
, '
'
,
,h
c GD
p=
es decir :
2,0
8,0'
'
'659,44'DGch p=
Otra manera de resolver el problema es deducir las unidades correspondientes a laconstante numrica 27,5 y convertir esta constante segn nuevas unidades. As lasunidades del coeficiente 27,5 resultan ser:
( ) ( )( )( )( )
, , ,
,
s cm Kgh m
0 8 0 2 0 2
0 2
mientras que las de l' son:
( )( )( )( )( )( )( )( )
, ,
, ,
J g C cms m F cal
0 2 1 6
0 2 1 8
Expresando las primeras en funcin de las segundas resulta :
27 5 2 751
36001 6 100
1000 19 5
4 1861
44 6598
0 8 0 2 0 2
0 4
0 8 0 2 0 2
0 4 0 2 1 4
1 4 1 4
1 4
0 2 0 2
0 2
0 2 1 6
0 2 1 8
,
( ) ( )( )( )( ) ,
( ) ( )( )( )( )
,
/ ,
,
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,
, , ,
, , ,
, ,
,
, ,
,
, ,
, ,
s cm Kgh m
s cm Kgh m
hs
cm
cm cm
cm
m
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CF
Jcal
J g C cms m F cal
=
=
y por lo tanto:
66,44=l
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
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1.3.- Sabiendo que el peso especfico del aire en condiciones normales es1,293kg/m3, determinar el valor de la constante R del gas ideal aire, expresadaen las unidades siguientes:1) J/Kkg 2) latm/Kkg 3) kpm/Kkg4) kcal/Kkg 5) J/Kkmol 6) latm/Kkmol7) kpm/Kkmol 8) kcal/Kkmol 9) J/KNm310) latm/KNm3 11) kpm/KNm3 12) kcal/KNm3
NOTA: 1 atm = 10330 kp/m2 = 10330 9,81 N/m2.
Solucin:
1)
=
=
=
293,127381,9330.10
273293,1181,9330.10
RkgK
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08335,287
2)
=
==
293,12731000
273
1000293,111
RkgKl
atm
832952,
3)
=
==
293,127310330
273293,1110330
RkgK
kpm
264737,29
4)=
=
=
427293,1273330.10
273)427/1()293,1/1(10330R
kgKkcal
068535,0
Base para 5, 6, 7 y 8: 1 kmol ocupa 22,4 m3 (en condiciones normales).5)
=
=
2734,2281,910330R
kgKJ
856,8314
6) =
=
273224001R
kgKlatm
0513,82
7)=
=
2734,2210330R
kgKkpm
59,847
8)
=
=
27342714,2210330
RkgK
kcal
985,1
Base para 9, 10, 11 y 12 : molNm 65,44314,8273
81,9103301 3 =
=
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
22
1.6.- Obtener las ecuaciones dimensionales de la longitud, la masa y el Tiempo, enun sistema en el que se toman como dimensiones fundamentales la aceleracin[A], la densidad [D] y la superficie [S].1) Cuales sern en m, kg y s respectivamente, los valores de las unidades
de longitud, masa y tiempo en ese sistema, tomando como unidadesfundamentales: la aceleracin de la gravedad (10 m/s2); la densidad delagua (1 g/cm3) y la superficie de un cuadrado de 10 m de lado?.
2) EE.DD en este sistema, del trabajo, potencia y presin.
Solucin:
1) Las ecuaciones dimensionales en el S.I. de la [A], [D], [S] son respectivamente lassiguientes:
[ ] [ ][ ][ ] [ ][ ][ ] [ ]2
3
2
LSLMD
ZLA
=
=
=
de la tercera ecuacin podemos despejar L
[ ] [ ] 21SL =Luego
mUL 10=
De la segunda ecuacin despejamos la masa [M]
[ ] [ ][ ] == 3LDM [ ][ ] 23SDluego
kgmm
cm
gkg
cm
gUSUDUM 10 100106 103
1 1 632333
323
===
y de la primera despejaremos el tiempo [Z]
[ ] [ ][ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] === 212112 ALZALALZ [ ] [ ] [ ] 2141 = ASZ
luego
==
21
22121412141 10 100
s
mmUAUSUZ sUZ 1=
2)[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ]=== ASSSDZLMW 212322 [ ] [ ] [ ]ASD 2
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
23
[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] === 23432332 ASSSDZLMN [ ] [ ] [ ] 2347 ASD [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ]=== ASSSDZLMP 21212321 [ ] [ ] [ ]ASD 21
-
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
22
1.6.- Obtener las ecuaciones dimensionales de la longitud, la masa y el Tiempo, enun sistema en el que se toman como dimensiones fundamentales la aceleracin[A], la densidad [D] y la superficie [S].1) Cuales sern en m, kg y s respectivamente, los valores de las unidades
de longitud, masa y tiempo en ese sistema, tomando como unidadesfundamentales: la aceleracin de la gravedad (10 m/s2); la densidad delagua (1 g/cm3) y la superficie de un cuadrado de 10 m de lado?.
2) EE.DD en este sistema, del trabajo, potencia y presin.
Solucin:
1) Las ecuaciones dimensionales en el S.I. de la [A], [D], [S] son respectivamente lassiguientes:
[ ] [ ][ ][ ] [ ][ ][ ] [ ]2
3
2
LSLMD
ZLA
=
=
=
de la tercera ecuacin podemos despejar L
[ ] [ ] 21SL =Luego
mUL 10=
De la segunda ecuacin despejamos la masa [M]
[ ] [ ][ ] == 3LDM [ ][ ] 23SDluego
kgmm
cm
gkg
cm
gUSUDUM 10 100106 103
1 1 632333
323
===
y de la primera despejaremos el tiempo [Z]
[ ] [ ][ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] === 212112 ALZALALZ [ ] [ ] [ ] 2141 = ASZ
luego
==
21
22121412141 10 100
s
mmUAUSUZ sUZ 1=
2)[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ]=== ASSSDZLMW 212322 [ ] [ ] [ ]ASD 2
UNIDADES Y SISTEMAS DE UNIDADES. INTRODUCCIN AL ANLISIS DIMENSIONAL
23
[ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] === 23432332 ASSSDZLMN [ ] [ ] [ ] 2347 ASD [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ] [ ]=== ASSSDZLMP 21212321 [ ] [ ] [ ]ASD 21
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
28
2.2.- Una disolucin de ClNa en agua contiene 150 g de ClNa en 2,5 l de disolucin a20 C. La densidad de la disolucin es de 1,03g.cm-3 siendo las densidades delagua pura y del ClNa puro a esa temperatura de 0,998 gcm-3 y 1,47 gcm-3respectivamente. Expresar la composicin de la disolucin en:1) fracciones msicas;2) fracciones molares;3) tanto por ciento en volumen;4) molalidadPm de ClNa = 58,5Pm de H2O = 18
Solucin:
1) La fraccin msica del ClNa es:
=
=
==33
222
.03,12500150
cmgcmg
VM
MMy
21082,5
expresado en % y2 = 5,82%, por lo tanto, como y2 =1-y1:
18941 %,y =
2) Fraccin molar de ClNa:
18/)15003,12500()5,58/150(5,58/150
/)()/(/
1222
2222
+=
+==
PmMVPmMPmM
NNX
2
2 10867,1 = xX
== 21 1 XX 9814,0
3)
=
==
=
250047,11150
100 /100100% 22222v
Mv
vMr
%08,4
anlogamente:
=
=
==
2500998,0/)15003,12500(100 /)(100100% 12111
v
Mvv
vMr
%19,97
observamos que r r1 2 100%+ esto es debido a que
v M v M v +1 1 2 2. . ; v M v M v= +1 1 2 2. .
v es el volumen parcial del constituyente i
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
25
CAPTULO IIDistintas maneras de expresarLa composicin de una mezcla.
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
26
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
27
2.1.- Una solucin binaria de volumen V en l y densidad en g/l, contiene N1 molesdel compuesto 1 de peso molecular Pm1 y N2 moles del componente 2 de pesomolecular Pm2.Encontrar las relaciones entre la concentracin c2 en g/l y la molalidad m2 delcomponente 2 con su fraccin molar x2.M1=N1Pm1; M2=N2Pm2; V=M / (Con esto calcularemos la concentracin decada elemento).
Solucin:
222
22
11
222222
12221
2
)1( PmXPmXPmX
PmNPmNPmN
MMPmN
VPmNC
+
=
+
+
=
=
)( 121 222
2 PmPmXPmPmXC+
=
sabemos queM + M = N .Pm + N .Pm = v. 1 2 1 1 2 2
=
= 100011
22
PmNN
m 1000)1( 122
PmXX
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
28
2.2.- Una disolucin de ClNa en agua contiene 150 g de ClNa en 2,5 l de disolucin a20 C. La densidad de la disolucin es de 1,03g.cm-3 siendo las densidades delagua pura y del ClNa puro a esa temperatura de 0,998 gcm-3 y 1,47 gcm-3respectivamente. Expresar la composicin de la disolucin en:1) fracciones msicas;2) fracciones molares;3) tanto por ciento en volumen;4) molalidadPm de ClNa = 58,5Pm de H2O = 18
Solucin:
1) La fraccin msica del ClNa es:
=
=
==33
222
.03,12500150
cmgcmg
VM
MMy
21082,5
expresado en % y2 = 5,82%, por lo tanto, como y2 =1-y1:
18941 %,y =
2) Fraccin molar de ClNa:
18/)15003,12500()5,58/150(5,58/150
/)()/(/
1222
2222
+=
+==
PmMVPmMPmM
NNX
2
2 10867,1 = xX
== 21 1 XX 9814,0
3)
=
==
=
250047,11150
100 /100100% 22222v
Mv
vMr
%08,4
anlogamente:
=
=
==
2500998,0/)15003,12500(100 /)(100100% 12111
v
Mvv
vMr
%19,97
observamos que r r1 2 100%+ esto es debido a que
v M v M v +1 1 2 2. . ; v M v M v= +1 1 2 2. .
v es el volumen parcial del constituyente i
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
25
CAPTULO IIDistintas maneras de expresarLa composicin de una mezcla.
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
32
2.5.- La composicin centesimal en volumen de un gas perfecto es la siguiente: 8%de CO, 25 % de H2 , 1 % de C2 H4 , 17 % de CO2 , 29 % de N2 , 3 % de O2 y 17 %de CH4. El gas est contenido en un depsito a la presin de 2 atm. Determinar:1) peso molecular aparente de la mezcla y su constante en kpm/Kkg;2) composicin centesimal en peso, presiones parciales de cada uno de los
componentes y la densidad de la mezcla a la temperatura de 300 K.PaC = 12; PaO =16; PaN = 14; PaH = 1; H = 8,31 J/Kmol.
Solucin:
1) En una mezcla de gases ideales X NN
N i vv
rii I
i= = =.
COMP. Pmi ri% Pmi.ri y r PmPmi
i i% .= pXP ii .=
CO 28 8 2,24 10,04 0,16H2 2 25 0,5 2,24 0,50
C2H4 28 1 0,28 1,25 0,02CO2 44 17 7,48 33,54 0,34N2 28 29 8,12 36,41 0,58
CH4 16 17 2,72 12,20 0,34O2 32 3 0,96 4,3 0,06
100 Pm=22,3 100 2
Para hallar las presiones parciales hemos tenido en cuenta la ley de Dalton
==i
ii rPmPm . molg / 3,22
KgJmolg
KmolJPmRRm === / 373,0
/3,22/31,8
=
Nkp
JmN
kggKgJ
8,91
11
110)/(373,0
3
kgKmkp / 025,38
2) VER TABLA
TRpv m = ; TRTRv
p mm == 1
; TR
p
m
=
=
=
KKgmN
barmN
atm
baratm
300373,01
/101013,12
25
3/ 81,1 mkg
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
29
4)=
=
= 100015003,12505,58/1501000
2
22 Mv
Nm
057,1
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
30
2.3.- Al calentar a 120 C y 750 torr 25 g de N2O4, el gas ocupa un volumen de 14litros. Admitiendo el comportamiento de gas ideal, calcular el porcentaje dedisociacin de N2O4 en NO2 y expresar la composicin de la mezcla enfracciones msicas. Calcular tambin la constante Rm de la mezcla y la presinparcial de cada componente.Pm (N2 O4)= 92 ; R = 8,31 J/ (K) (mol)
Solucin:
+=
1 2 12 242
TOTALNOON
TRNvp i += )1( 9225
=iN
39331,89225)1(101410013,1
760750 35
+= x
=0,577; %de disociacin = 57,7%
Moles de N2O4: (1-)NiMoles de NO2: 2Ni
268,011
42=
+=
ONX
732,012
2 =+=
NOX
COMP. Pmi Xi Xi PmiPmPmXy iii.
=pXP ii .=
N2O4 92 0,268 24,656 0,423 201NO2 46 0,732 33,672 0,577 549
1 Pm=58,328 1 750
549201
2
42
=
=
NO
ON
P
P
===
328,5831,8
PmRRm KgJ / 142,0
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
31
2.4.- Como se sabe, el aire atmosfrico es una mezcla de aire seco y vapor de agua.En un lugar elegido, se determin la composicin del aire atmosfrico,encontrndose los siguientes valores en tanto por ciento molar 78,09 % de N2;20,94 % de O2; 0,93 % de Ar; 0,03 de CO2 y el resto de vapor de agua.Determinar:1) la composicin del aire en tanto por ciento en masa2) el peso molecular aparente del aire seco3) la humedad absoluta del aire.Pm del N2 = 28Pm del O2 = 32Pm del Ar = 40Pm del H2 O = 18Pm del CO2 = 44
Solucin:
COMP. Pmi Xi % Xi Pmi Yi %N2 28 78,09 21,865 75,52O2 32 20,94 6,700 23,14Ar 40 0,93 0,372 1,28
CO2 44 0,03 0,013 0,04H2O 18 0,01 0,002 0,02
Pm=28,952
== ii PmXairePm .)( 952,28
==
=
+++== 0002,0
02,01002,0
222
2
COArON
OH
a
va YYYY
YMMH .. / 2,0 sakgg
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
30
2.3.- Al calentar a 120 C y 750 torr 25 g de N2O4, el gas ocupa un volumen de 14litros. Admitiendo el comportamiento de gas ideal, calcular el porcentaje dedisociacin de N2O4 en NO2 y expresar la composicin de la mezcla enfracciones msicas. Calcular tambin la constante Rm de la mezcla y la presinparcial de cada componente.Pm (N2 O4)= 92 ; R = 8,31 J/ (K) (mol)
Solucin:
+=
1 2 12 242
TOTALNOON
TRNvp i += )1( 9225
=iN
39331,89225)1(101410013,1
760750 35
+= x
=0,577; %de disociacin = 57,7%
Moles de N2O4: (1-)NiMoles de NO2: 2Ni
268,011
42=
+=
ONX
732,012
2 =+=
NOX
COMP. Pmi Xi Xi PmiPmPmXy iii.
=pXP ii .=
N2O4 92 0,268 24,656 0,423 201NO2 46 0,732 33,672 0,577 549
1 Pm=58,328 1 750
549201
2
42
=
=
NO
ON
P
P
===
328,5831,8
PmRRm KgJ / 142,0
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
31
2.4.- Como se sabe, el aire atmosfrico es una mezcla de aire seco y vapor de agua.En un lugar elegido, se determin la composicin del aire atmosfrico,encontrndose los siguientes valores en tanto por ciento molar 78,09 % de N2;20,94 % de O2; 0,93 % de Ar; 0,03 de CO2 y el resto de vapor de agua.Determinar:1) la composicin del aire en tanto por ciento en masa2) el peso molecular aparente del aire seco3) la humedad absoluta del aire.Pm del N2 = 28Pm del O2 = 32Pm del Ar = 40Pm del H2 O = 18Pm del CO2 = 44
Solucin:
COMP. Pmi Xi % Xi Pmi Yi %N2 28 78,09 21,865 75,52O2 32 20,94 6,700 23,14Ar 40 0,93 0,372 1,28
CO2 44 0,03 0,013 0,04H2O 18 0,01 0,002 0,02
Pm=28,952
== ii PmXairePm .)( 952,28
==
=
+++== 0002,0
02,01002,0
222
2
COArON
OH
a
va YYYY
YMMH .. / 2,0 sakgg
-
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
32
2.5.- La composicin centesimal en volumen de un gas perfecto es la siguiente: 8%de CO, 25 % de H2 , 1 % de C2 H4 , 17 % de CO2 , 29 % de N2 , 3 % de O2 y 17 %de CH4. El gas est contenido en un depsito a la presin de 2 atm. Determinar:1) peso molecular aparente de la mezcla y su constante en kpm/Kkg;2) composicin centesimal en peso, presiones parciales de cada uno de los
componentes y la densidad de la mezcla a la temperatura de 300 K.PaC = 12; PaO =16; PaN = 14; PaH = 1; H = 8,31 J/Kmol.
Solucin:
1) En una mezcla de gases ideales X NN
N i vv
rii I
i= = =.
COMP. Pmi ri% Pmi.ri y r PmPmi
i i% .= pXP ii .=
CO 28 8 2,24 10,04 0,16H2 2 25 0,5 2,24 0,50
C2H4 28 1 0,28 1,25 0,02CO2 44 17 7,48 33,54 0,34N2 28 29 8,12 36,41 0,58
CH4 16 17 2,72 12,20 0,34O2 32 3 0,96 4,3 0,06
100 Pm=22,3 100 2
Para hallar las presiones parciales hemos tenido en cuenta la ley de Dalton
==i
ii rPmPm . molg / 3,22
KgJmolg
KmolJPmRRm === / 373,0
/3,22/31,8
=
Nkp
JmN
kggKgJ
8,91
11
110)/(373,0
3
kgKmkp / 025,38
2) VER TABLA
TRpv m = ; TRTRv
p mm == 1
; TR
p
m
=
=
=
KKgmN
barmN
atm
baratm
300373,01
/101013,12
25
3/ 81,1 mkg
DISTINTAS MANERAS DE EXPRESAR LA COMPOSICIN DE UNA MEZCLA
29
4)=
=
= 100015003,12505,58/1501000
2
22 Mv
Nm
057,1
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
44
3) No habr correccin si =n 0
( )[ ]0 100 100 0100 0 0100 0
= =
= nn n n n
n n
( )[ ]n n n n100 100 0100 0 0 =
( )( )( )+
=
=
21031002100
100100
0100
0
nn
nn Cn 40=
La solucin se tiene para la divisin n 40.
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
41
CAPTULO IIIPrincipio Cero y temperatura.
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
44
3) No habr correccin si =n 0
( )[ ]0 100 100 0100 0 0100 0
= =
= nn n n n
n n
( )[ ]n n n n100 100 0100 0 0 =
( )( )( )+
=
=
21031002100
100100
0100
0
nn
nn Cn 40=
La solucin se tiene para la divisin n 40.
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
41
CAPTULO IIIPrincipio Cero y temperatura.
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
48
3.5.- En un cierto termmetro de lquido en capilar de vidrio, la relacin entre latemperatura t y la longitud de la columna L de lquido es una funcin logartmicadel tipo = a lnL + b.Para 0 = 0, L= 5 cm y para 100, L = 25 cm , determinar:1) Los parmetros a y b de la funcin = f(L).2) La distancia en cms entre las divisiones = 0, = 10.3) La distancia en cms entre las divisiones = 90, = 100.
Solucin:
1)Dada la relacin: bL a t += ln
5ln5lnln000 =+=+== - abbabLa
bln25ablna100100100 +=+== L
sustituyendo b en la segunda expresin:
( )1005ln
5ln100
aln5aln5-ln25aln5a-ln25a100
==
====
bab
de donde 1005lnln100
=
L
2)cmLLLL 87,577,1ln
1005ln)10010(ln100
5lnln1001010 ==+===
cmLLLL 55lnln100
5ln100ln1005lnln1001000 =====
= 587,5010 LL cmLL 87,0010 =
3)cmLLL 28,21
1005ln190ln100
5lnln1009090 ====
cmLLL 25100
5ln200ln1005lnln100100100 ====
= 28,212590100 LL cmLL 72,390100 =
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
45
3.2.- En una escala absoluta de temperaturas T, la separacin entre la temperatura delhielo fundente y el cero absoluto es de 373,15 grados. Suponiendo que se quieredefinir una escala lineal de temperatura T, tal que la separacin entre el ceroabsoluto y la temperatura del hielo fundente sea de 200 grados. Determinar cualser la temperatura de ebullicin del agua en esta escala.
Solucin:
T T373,15
200
0 K
Si ambas escalas son lineales existir una relacin lineal entre ellasT= aT + b
Como el origen en el cero absoluto es el mismo T0=T0=0 b=0T=aT
En el punto hielo fundente T=273,15 y T=200
Sustituyendo en la anterior, se obtiene273,15=a200 a=1.36
Por tanto T=1.36T
Para el punto de ebullicin
==36,1
15,37336,1TT grados 27,274=T
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
46
3.3.- Un termmetro de H2 a V=cte indica una presin de 72 cm Hg a 0 C y de 104,7cm Hg a 100 C. Qu temperatura tendr un gas encerrado en el recipiente en elque la presin absoluta es de 96 cm Hg ?Suponer la relacin entre t y p lineal.
Solucin :
104,7 cm Hg
96 cmHg 72 cmHg
Sistema
Si la relacin es lineal, la relacin entre la propiedad termomtrica p, y la temperaturaes del tipo:
= +ap b
Sustituyendo los valores conocidos para el punto de fusin y ebullicin del agua seobtiene:
0100
0
100
= +
= +
ap b
ap b
Despejando y operando:
ab
pb ap
t ap b p pp p
p pp p
=
=
+ =
=
0
100
0
100 0
0
100 0100
100 100 100
Sustituyendo los datos del problema:
0
100100p
bpb +=
=
727,1047296100 C 39,73=
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
47
3.4.- La resistencia elctrica en el hilo de un termmetro de platino vara linealmentecon la temperatura. Determinar:1) La expresin de la temperatura centgrada en el punto de fusin del hielo
R0 y en el punto de ebullicin del agua R100.2) Si los valores de resistencias para un termmetro de hilo de platino son
de R0=10000 y R100=13861 , calcular la temperatura correspondientea una resistencia de 26270 .
Solucin:
1) Si la respuesta es lineal
01000100100100100
0100
00000
100)(100100100
10000
RRaRRabaRRRC
RRRbaRbbaRRRC
bRa
==+===
==+===
+=
sustituyendo a y b en la expresin inicial, se obtiene
=
0100
0100100RR
RR0100
0100RR
RR
=
2)Para
==
861.13000.10
100
0
RR
000.1013861000.1026270100
=
C 39,421=
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
46
3.3.- Un termmetro de H2 a V=cte indica una presin de 72 cm Hg a 0 C y de 104,7cm Hg a 100 C. Qu temperatura tendr un gas encerrado en el recipiente en elque la presin absoluta es de 96 cm Hg ?Suponer la relacin entre t y p lineal.
Solucin :
104,7 cm Hg
96 cmHg 72 cmHg
Sistema
Si la relacin es lineal, la relacin entre la propiedad termomtrica p, y la temperaturaes del tipo:
= +ap b
Sustituyendo los valores conocidos para el punto de fusin y ebullicin del agua seobtiene:
0100
0
100
= +
= +
ap b
ap b
Despejando y operando:
ab
pb ap
t ap b p pp p
p pp p
=
=
+ =
=
0
100
0
100 0
0
100 0100
100 100 100
Sustituyendo los datos del problema:
0
100100p
bpb +=
=
727,1047296100 C 39,73=
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
47
3.4.- La resistencia elctrica en el hilo de un termmetro de platino vara linealmentecon la temperatura. Determinar:1) La expresin de la temperatura centgrada en el punto de fusin del hielo
R0 y en el punto de ebullicin del agua R100.2) Si los valores de resistencias para un termmetro de hilo de platino son
de R0=10000 y R100=13861 , calcular la temperatura correspondientea una resistencia de 26270 .
Solucin:
1) Si la respuesta es lineal
01000100100100100
0100
00000
100)(100100100
10000
RRaRRabaRRRC
RRRbaRbbaRRRC
bRa
==+===
==+===
+=
sustituyendo a y b en la expresin inicial, se obtiene
=
0100
0100100RR
RR0100
0100RR
RR
=
2)Para
==
861.13000.10
100
0
RR
000.1013861000.1026270100
=
C 39,421=
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
48
3.5.- En un cierto termmetro de lquido en capilar de vidrio, la relacin entre latemperatura t y la longitud de la columna L de lquido es una funcin logartmicadel tipo = a lnL + b.Para 0 = 0, L= 5 cm y para 100, L = 25 cm , determinar:1) Los parmetros a y b de la funcin = f(L).2) La distancia en cms entre las divisiones = 0, = 10.3) La distancia en cms entre las divisiones = 90, = 100.
Solucin:
1)Dada la relacin: bL a t += ln
5ln5lnln000 =+=+== - abbabLa
bln25ablna100100100 +=+== L
sustituyendo b en la segunda expresin:
( )1005ln
5ln100
aln5aln5-ln25aln5a-ln25a100
==
====
bab
de donde 1005lnln100
=
L
2)cmLLLL 87,577,1ln
1005ln)10010(ln100
5lnln1001010 ==+===
cmLLLL 55lnln100
5ln100ln1005lnln1001000 =====
= 587,5010 LL cmLL 87,0010 =
3)cmLLL 28,21
1005ln190ln100
5lnln1009090 ====
cmLLL 25100
5ln200ln1005lnln100100100 ====
= 28,212590100 LL cmLL 72,390100 =
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
45
3.2.- En una escala absoluta de temperaturas T, la separacin entre la temperatura delhielo fundente y el cero absoluto es de 373,15 grados. Suponiendo que se quieredefinir una escala lineal de temperatura T, tal que la separacin entre el ceroabsoluto y la temperatura del hielo fundente sea de 200 grados. Determinar cualser la temperatura de ebullicin del agua en esta escala.
Solucin:
T T373,15
200
0 K
Si ambas escalas son lineales existir una relacin lineal entre ellasT= aT + b
Como el origen en el cero absoluto es el mismo T0=T0=0 b=0T=aT
En el punto hielo fundente T=273,15 y T=200
Sustituyendo en la anterior, se obtiene273,15=a200 a=1.36
Por tanto T=1.36T
Para el punto de ebullicin
==36,1
15,37336,1TT grados 27,274=T
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
64
3.16.- Cunto vale en las escalas Reamur y Fahrenheit, una diferencia detemperatura igual a 35 C?
Solucin:
Teniendo en cuenta que
( ) ( ) ( )FTRTCT 59
54
==
resulta:
FRC 3559
3554
35 ==
FRC 6 28 35 ==
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
61
3.13.- Qu grados de las otras escalas termomtricas corresponden a 40 C, a 64 Ry a 49 F?.
Solucin:
Aplicando la expresin correspondiente del texto, se tendr:
:C 40 A
( ) ( ) +=+= 32405932
59
CTFT ( ) FFT 104 =( ) ( )[ ] ( )+=+= 15.27340
5915.273
59 CTRT ( ) RRT 67,563=
: R64 A
( ) ( ) == 15,273649515.273
95
RTCT ( ) CCT 59,237 =( ) ( ) == 67,4596467,459 RTFT ( ) FFT 67,395 =
: F49- A
( ) ( )[ ] ( )== 32499532
95
FTCT ( ) CCT 45 =( ) ( ) +=+= 67,4594967,459 FTRT ( ) RRT 67,410=
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
62
3.14.- A qu temperaturas coinciden las escalas Celsius y Fahrenheit?
Solucin:
10032
100
=Fc nn
o sea 3259
+= cF nn
y como ambas temperaturas deben coincidir, nC=nF32
59
+= nn
=
32
591n 40=n
Por tanto, las escalas coinciden a 40.
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
63
3.15.- Hallar la temperatura centgrada equivalente a 1000 Rankine.
Solucin:
( ) ( ) == 15,27310009515,273
95
RTCT ( ) CCT 40,282 =
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
62
3.14.- A qu temperaturas coinciden las escalas Celsius y Fahrenheit?
Solucin:
10032
100
=Fc nn
o sea 3259
+= cF nn
y como ambas temperaturas deben coincidir, nC=nF32
59
+= nn
=
32
591n 40=n
Por tanto, las escalas coinciden a 40.
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
63
3.15.- Hallar la temperatura centgrada equivalente a 1000 Rankine.
Solucin:
( ) ( ) == 15,27310009515,273
95
RTCT ( ) CCT 40,282 =
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
64
3.16.- Cunto vale en las escalas Reamur y Fahrenheit, una diferencia detemperatura igual a 35 C?
Solucin:
Teniendo en cuenta que
( ) ( ) ( )FTRTCT 59
54
==
resulta:
FRC 3559
3554
35 ==
FRC 6 28 35 ==
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
61
3.13.- Qu grados de las otras escalas termomtricas corresponden a 40 C, a 64 Ry a 49 F?.
Solucin:
Aplicando la expresin correspondiente del texto, se tendr:
:C 40 A
( ) ( ) +=+= 32405932
59
CTFT ( ) FFT 104 =( ) ( )[ ] ( )+=+= 15.27340
5915.273
59 CTRT ( ) RRT 67,563=
: R64 A
( ) ( ) == 15,273649515.273
95
RTCT ( ) CCT 59,237 =( ) ( ) == 67,4596467,459 RTFT ( ) FFT 67,395 =
: F49- A
( ) ( )[ ] ( )== 32499532
95
FTCT ( ) CCT 45 =( ) ( ) +=+= 67,4594967,459 FTRT ( ) RRT 67,410=
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
68
3.20.- Se hall en un termmetro que el punto de fusin era 0,4 C, y el de ebullicin100,6 C. Se quiere saber la verdadera temperatura cuando el termmetromarque 65 C suponiendo el capilar uniforme.
Solucin:
El nmero de divisiones que corresponden al intervalo de 100 C es 100,6+0,4=101; es
decir, a cada divisin corresponde
101100
C. La lectura de los 65 corresponde a 65,4
divisiones por encima del verdadero punto de fusin. Por tanto, la verdaderatemperatura es:
=
1011004,65 C 75,64
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
65
3.17.- Demostrar que se puede pasar de una temperatura Fahrenheit a la centgradarestando 32, tomando la mitad de esta diferencia y sumando el nmero assucesivamente hasta la aproximacin que se desee.
Solucin:
De acuerdo con el enunciado del problema puede escribirse:
( )325,01,12
32...
1001
1011
232
=
=
+++= FFFc
( )3295
= FC
que es la frmula conocida para pasar grados Fahrenheit a centgrados.
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
68
3.20.- Se hall en un termmetro que el punto de fusin era 0,4 C, y el de ebullicin100,6 C. Se quiere saber la verdadera temperatura cuando el termmetromarque 65 C suponiendo el capilar uniforme.
Solucin:
El nmero de divisiones que corresponden al intervalo de 100 C es 100,6+0,4=101; es
decir, a cada divisin corresponde
101100
C. La lectura de los 65 corresponde a 65,4
divisiones por encima del verdadero punto de fusin. Por tanto, la verdaderatemperatura es:
=
1011004,65 C 75,64
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
65
3.17.- Demostrar que se puede pasar de una temperatura Fahrenheit a la centgradarestando 32, tomando la mitad de esta diferencia y sumando el nmero assucesivamente hasta la aproximacin que se desee.
Solucin:
De acuerdo con el enunciado del problema puede escribirse:
( )325,01,12
32...
1001
1011
232
=
=
+++= FFFc
( )3295
= FC
que es la frmula conocida para pasar grados Fahrenheit a centgrados.
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
76
3.27.- Una cierta variable termodinmica de un fluido vara con la temperatura T segnla ley: T = a lnX + b, donde a y b son sendas constantes, y X el valor de la citadavariable correspondiente a T. Se pone una determinada masa de ese fluido endos puntos bien definidos, a cuyas temperaturas se les asignan los valores T1 yT2, midindose para X los valores X1 y X2. Se pide:1) Obtener la funcin T=f(X) para la escala termomtrica emprica as
definida.2) Para la T media aritmtica de las correspondientes a los puntos fijos,
calcular el valor correspondiente de X.3) Podra ser X el volumen de una determinada masa de lquido de
coeficiente de dilatacin isobrica =a=cte?4) Particularizar la T(X) obtenida en 1) para el caso de una escala
termomtrica centgrada, y demostrar que la escala definida por laconocida funcin t=100(X-X0) / (X100-X0) es una aproximacin de laobtenida.
Solucin:
1) Para los puntos fijos:
2
1
2112
2
1
21
22
11
ln
lnln;
lnlnln
XX
XTXTb
XXTT
abXaTbXaT
=
=
+=
+=
Sustituyendo a y b, y operando, se obtiene:
2
1
2
1
ln
ln 211
2
XX
XXX
T
TTT
T
=
2)
=
+ 21
1
2
2
1
2
121 lnln2
TTT
T
XXX
XXTT
21TTX =
3)( ) ===
V
V
t
tP
ttaVV
adtVdV
dTdV
Va
0 00
0
ln1
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
73
3.24.- Un termmetro de mercurio, cuyo capilar tiene una seccin de 0,3 mm2 a 0 C,termina en un depsito de volumen 0,6 cm3 a la misma temperatura,justamente lleno de mercurio. Hallar el coeficiente de dilatacin lineal del vidriode que est formado el termmetro para que a una temperatura de 200 C, elmercurio ascienda por el capilar una longitud de 65,86 mm. Coeficiente dedilatacin cbica del vidrio:
= 0, 18 . 10-3 C-1
Solucin:
Sean:V0 = volumen del recipiente y del mercurio a 0 C.V1 = volumen del recipiente a 200 C.V2 = volumen del mercurio a 200 C.
V 1 = V0 (l + 3 ) V2 = V0 (l + )
La diferencia entre V2 y V1 ser el mercurio que sale del depsito,
V2 V1 = V0 (1 + ) V0 (1 + 3 ) = V0 ( 3 )y este volumen ha de ser igual al del capilar donde se encuentra, cuya seccin a200 C ser:
( ) 210 += SSes decir:
( ) ( )( )
[ ]0000000
00
32 213
213
VSlSlVSlVV
SlV
+=
+=
+=
de donde
( ) ( )332
00
00
106,033,086,652 2003,086,651018,0200106,0
32
+
=
+
=
VSlSlV
16 105 = C
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
76
3.27.- Una cierta variable termodinmica de un fluido vara con la temperatura T segnla ley: T = a lnX + b, donde a y b son sendas constantes, y X el valor de la citadavariable correspondiente a T. Se pone una determinada masa de ese fluido endos puntos bien definidos, a cuyas temperaturas se les asignan los valores T1 yT2, midindose para X los valores X1 y X2. Se pide:1) Obtener la funcin T=f(X) para la escala termomtrica emprica as
definida.2) Para la T media aritmtica de las correspondientes a los puntos fijos,
calcular el valor correspondiente de X.3) Podra ser X el volumen de una determinada masa de lquido de
coeficiente de dilatacin isobrica =a=cte?4) Particularizar la T(X) obtenida en 1) para el caso de una escala
termomtrica centgrada, y demostrar que la escala definida por laconocida funcin t=100(X-X0) / (X100-X0) es una aproximacin de laobtenida.
Solucin:
1) Para los puntos fijos:
2
1
2112
2
1
21
22
11
ln
lnln;
lnlnln
XX
XTXTb
XXTT
abXaTbXaT
=
=
+=
+=
Sustituyendo a y b, y operando, se obtiene:
2
1
2
1
ln
ln 211
2
XX
XXX
T
TTT
T
=
2)
=
+ 21
1
2
2
1
2
121 lnln2
TTT
T
XXX
XXTT
21TTX =
3)( ) ===
V
V
t
tP
ttaVV
adtVdV
dTdV
Va
0 00
0
ln1
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
73
3.24.- Un termmetro de mercurio, cuyo capilar tiene una seccin de 0,3 mm2 a 0 C,termina en un depsito de volumen 0,6 cm3 a la misma temperatura,justamente lleno de mercurio. Hallar el coeficiente de dilatacin lineal del vidriode que est formado el termmetro para que a una temperatura de 200 C, elmercurio ascienda por el capilar una longitud de 65,86 mm. Coeficiente dedilatacin cbica del vidrio:
= 0, 18 . 10-3 C-1
Solucin:
Sean:V0 = volumen del recipiente y del mercurio a 0 C.V1 = volumen del recipiente a 200 C.V2 = volumen del mercurio a 200 C.
V 1 = V0 (l + 3 ) V2 = V0 (l + )
La diferencia entre V2 y V1 ser el mercurio que sale del depsito,
V2 V1 = V0 (1 + ) V0 (1 + 3 ) = V0 ( 3 )y este volumen ha de ser igual al del capilar donde se encuentra, cuya seccin a200 C ser:
( ) 210 += SSes decir:
( ) ( )( )
[ ]0000000
00
32 213
213
VSlSlVSlVV
SlV
+=
+=
+=
de donde
( ) ( )332
00
00
106,033,086,652 2003,086,651018,0200106,0
32
+
=
+
=
VSlSlV
16 105 = C
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
80
Si el coeficiente de dilatacin del vidrio vale K=0, evidentemente:
ttN ==
273100273100
Igualdad que comprueba que a una temperatura t, la divisin marcada por eltermmetro es justamente N=t, de modo que hemos construido un termmetrocentgrado perfecto.
3) Para K=210-4, resulta
517,50=N
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
77
es decir,
bVaa
Vt
a
Vt +=
+= lnlnln 00
expresin que demuestra que, efectivamente, podra tomarse V como variable X.
4) Para X1=X0; X2=X100; T1=0; T2=100, la ecuacin obtenida en el apartado 1) queda:
+
+
=
=
=
0
0100
0
0
0100
0
0
100
1000
100
1ln
1ln100
lnlnlnln100
ln
lnln
XXX
XXX
XXXX
XX
XXT
y haciendo la aproximacin ln(1+x)=x, definitivamente:
0100
0100XX
XXt
=
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
78
3.28.- Se construye un termmetro Fahrenheit de lquido no voltil en vidrio: en elpunto de hielo, a 0 C, se marca 32; y en el punto de vapor, a 100 C, se marca212, y se divide la escala de la varilla, que es perfectamente cilndrica, en 180partes iguales.El coeficiente de dilatacin isobrica del lquido es a+bt (C-1), y el del vidrio es+t (C-1).Calcular qu marca el termmetro a 50C y cul es el error en F.Aplicacin numrica: a-=m=10-3 C-1; b-=n=210-6 C-2.
Solucin:
( )
( )( )( )
( )
( ) ( )
=
=
+=
+=
=
=+
+
+
++
++
+
2 321
1 1801
32
180
V1
02
50500
02
100100
0
502
5000
502
500
1002
100
00
1002
100
0
0t
2
2
22
22
0
vxeV
veV
evxVeV
evVeV
eVdtdv
vbta
nm
nm
ba
ba
dtbta
P
t
Dividiendo las ecuaciones (1) y (2), y despejando x utilizando la aproximacin de ex-1=x:
+
++=
+
++=
623
623
2
2
10100101001050105018032
2100100
25050
18032nm
nm
x Fx 91,117=
( ) 1221005018032 F
32-F - 50180 - 100
==
F 4117,91-122e =
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
79
3.29.- Se construye un termmetro de gas ideal a presin constante con un matraz decuello suficientemente largo y perfectamente cilndrico, fabricado con vidrio decoeficiente de dilatacin isobrica K=cte. El matraz contiene cierta cantidad deaire (gas ideal) encerrado hermticamente por un pequeo mbolo que puededesplazarse sin rozamiento, del mismo vidrio que el matraz.Colocado el conjunto en las condiciones del punto de hielo, se marca 0 en laposicin del mbolo. Colocado en las condiciones de punto de vapor, se marca100, dividindose el cuello del matraz en 100 partes iguales, marcadas de 0 a100.1) Obtener la divisin N que marca el termmetro a la temperatura de t(C),
comprobando que para K=0 se cumple que N=t. (en tal caso habramosconstruido un termmetro centgrado perfecto.)
2) Aplicacin numrica: si K=210-4 K-1, qu marca el termmetro parat=50 C?
Solucin:
1) En un gas perfecto, =1 / T:2)
( )( )
=
+
=
+=+
+=
=
==
=
00
01000
000
100000
00
1273273
1001273
373
273373
100273373
10
Nve
tV
ve
V
eNvVtV
evVV
eVeVVdTVdV
dTdV
v
Kt
K
Kt
K
tdTT
P
T
de donde se obtiene:
1273
373
1273273
100100
+
=
K
Kt
e
e
t
N
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
78
3.28.- Se construye un termmetro Fahrenheit de lquido no voltil en vidrio: en elpunto de hielo, a 0 C, se marca 32; y en el punto de vapor, a 100 C, se marca212, y se divide la escala de la varilla, que es perfectamente cilndrica, en 180partes iguales.El coeficiente de dilatacin isobrica del lquido es a+bt (C-1), y el del vidrio es+t (C-1).Calcular qu marca el termmetro a 50C y cul es el error en F.Aplicacin numrica: a-=m=10-3 C-1; b-=n=210-6 C-2.
Solucin:
( )
( )( )( )
( )
( ) ( )
=
=
+=
+=
=
=+
+
+
++
++
+
2 321
1 1801
32
180
V1
02
50500
02
100100
0
502
5000
502
500
1002
100
00
1002
100
0
0t
2
2
22
22
0
vxeV
veV
evxVeV
evVeV
eVdtdv
vbta
nm
nm
ba
ba
dtbta
P
t
Dividiendo las ecuaciones (1) y (2), y despejando x utilizando la aproximacin de ex-1=x:
+
++=
+
++=
623
623
2
2
10100101001050105018032
2100100
25050
18032nm
nm
x Fx 91,117=
( ) 1221005018032 F
32-F - 50180 - 100
==
F 4117,91-122e =
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
79
3.29.- Se construye un termmetro de gas ideal a presin constante con un matraz decuello suficientemente largo y perfectamente cilndrico, fabricado con vidrio decoeficiente de dilatacin isobrica K=cte. El matraz contiene cierta cantidad deaire (gas ideal) encerrado hermticamente por un pequeo mbolo que puededesplazarse sin rozamiento, del mismo vidrio que el matraz.Colocado el conjunto en las condiciones del punto de hielo, se marca 0 en laposicin del mbolo. Colocado en las condiciones de punto de vapor, se marca100, dividindose el cuello del matraz en 100 partes iguales, marcadas de 0 a100.1) Obtener la divisin N que marca el termmetro a la temperatura de t(C),
comprobando que para K=0 se cumple que N=t. (en tal caso habramosconstruido un termmetro centgrado perfecto.)
2) Aplicacin numrica: si K=210-4 K-1, qu marca el termmetro parat=50 C?
Solucin:
1) En un gas perfecto, =1 / T:2)
( )( )
=
+
=
+=+
+=
=
==
=
00
01000
000
100000
00
1273273
1001273
373
273373
100273373
10
Nve
tV
ve
V
eNvVtV
evVV
eVeVVdTVdV
dTdV
v
Kt
K
Kt
K
tdTT
P
T
de donde se obtiene:
1273
373
1273273
100100
+
=
K
Kt
e
e
t
N
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
80
Si el coeficiente de dilatacin del vidrio vale K=0, evidentemente:
ttN ==
273100273100
Igualdad que comprueba que a una temperatura t, la divisin marcada por eltermmetro es justamente N=t, de modo que hemos construido un termmetrocentgrado perfecto.
3) Para K=210-4, resulta
517,50=N
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
77
es decir,
bVaa
Vt
a
Vt +=
+= lnlnln 00
expresin que demuestra que, efectivamente, podra tomarse V como variable X.
4) Para X1=X0; X2=X100; T1=0; T2=100, la ecuacin obtenida en el apartado 1) queda:
+
+
=
=
=
0
0100
0
0
0100
0
0
100
1000
100
1ln
1ln100
lnlnlnln100
ln
lnln
XXX
XXX
XXXX
XX
XXT
y haciendo la aproximacin ln(1+x)=x, definitivamente:
0100
0100XX
XXt
=
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
84
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
81
3.30.- Se construye un termmetro centgrado de lquido no voltil, cuyo coeficiente dedilatacin isobrica es =a+bt, en vidrio cuyo coeficiente de dilatacin isobricaes K=c+bt, con un depsito y una varilla cilndrica con un pequeo mbolo queasla el lquido (desplazndose sin rozamiento), de la atmsfera, cuya presinPa=1 atm =cte. Se desprecia la presin hidrosttica de la columna de lquido.En el punto de hielo (0 C, 1 atm) se llena justamente el depsito y se marca 0.En el punto de vapor (100 C, 1 atm) se marca en el nivel alcanzado por ellquido, dividindose la varilla en 100 partes iguales, entre el 0 y el 100.Calcular exactamente:1) Relacin entre el volumen del depsito y el de una divisin (constante del
termmetro). Aplicacin: a=10-3 C-1; c=10-4 C-1.2) Qu marcar a temperatura verdadera de 40 C dicho termmetro?3) A qu temperatura t C dar el error mximo?
Solucin:
1)
( ) ( ) 0001000100 1001100100
0
100
0
100
0 veVevVeVVdtVdV dtKKdtdt
=
+===
( )
== 1100
100
00
0
dtKt
t
ev
Vv
V
( ) 1100
1000
0
=caev
V
Aplicacin:
=
1100
100109 4ev
V 86,1061=v
V
2)( ) +=
40
0
40
0000
KdtdteNvVeV
( )
=
140
0
0
0 dtcaev
VN
Aplicacin: ( )= 186,1061 40109 4eN 923,38=Nlo que significa que el error relativo vale =1,077%.
4) Llamando m=V/v, y p=a-c:
( ) ( )===== mpptmt
empedtd
emt ptptpt ln101 ;1
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
82
( )m
mpt
ln=
Aplicacin:
( )=
=
4
4
10910986,1061ln
t C 376,50
A esta temperatura,
( ) %233,2125,1186,1061376,50 376,50109mx 4 == e
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
83
CAPTULO IVDescripcin del comportamiento
PVT de las sustancias puras.
-
PRINCIPIO CERO Y TEMPERATURA
82
( )m
mpt
ln=
Aplicacin:
( )=
=
4
4
10910986,1061ln
t C 376,50
A esta temperatura,
( ) %233,2125,1186,1061376,50 376,50109mx 4 == e
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
83
CAPTULO IVDescripcin del comportamiento
PVT de las sustancias puras.
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
88
4)4,114,114,14,1
== PPvvvPvP aaaaDado que v= 1/,
=PP
z
aa
a
dzgdPPPv0
4,1/14,1/1
E integrando: g
PPPv
PPg
Pvz
a
aa
aaa
4,0
1
5,3
4,1/4,0
4,1/4,04,1/4,04,1/1
=
=
zPv
gPPPv
gzP
aa
a
aa
P
Pa
4,1/1
4,1/4,04,1/4,0
4,1/1
14,11
4,1/4,014,11
=
=
+
+
Obtenindose z= 10,41 km
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
85
4.1.- Un depsito de 20m de altura contiene gas nitrgeno en su interior. Lapresin en la parte superior del depsito se mide mediante un manmetro deagua, siendo la altura de la columna manomtrica de 900mm. La temperatura esde 20C.Determinar la presin en la parte superior y en el fondo del depsito(considerando, cosa poco frecuente, que no es despreciable la presinhidrosttica de la relativamente pequea columna de gas).
Datos: Presin atmosfrica (baromtrica)= 1,02 bar.Densidad del agua lquida a 20C= 998,2 kg/m3.Aceleracin local de la gravedad g= 9,81 m/s2.Densidad del nitrgeno a 20C= KP, siendo K= 1,149 kg/m3 bar.
Solucin:
P a= 1,02 bar.
bar
m
Nbar
ms
m
m
kgbarhgPP OHa 11,109,002,110
19,08,932,99802,12
5221 =+=+=+=
Variacin de la presin del N2 con la altura: gdzdP N 2=
PKPm
s
s
mkg
N
m
Nbar
barmkgPPKPN `10149,1
10
1149,1149,1 22
5
225
32 ==
===
Integrando: ====21
`
121
2ln`P
P
ghKePPPPghK
PdP bar 1125,1
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
86
4.2- Un tubo de vidrio de 100cm de longitud y seccin constante, cerrado porun extremo y lleno de aire a 1 atm y 0C, se invierte y se hunde en una cuba conmercurio, tambin a 0C, hasta que el extremo cerrado quede nivelado con lasuperficie de la cuba (ver figura). La presin baromtrica es de 1 atm, y sesupone que el aire se comporta como un gas ideal. Determinar la altura de la columna de mercurio en el interior del tubo yla presin final del aire encerrado en la parte superior del tubo.Solucin:
A temperatura constante, Pivi=Pfvf; Pi=1 atm; vi= S*100/M.
Vf=S (100-h)/M, donde M es la masa de aire en el tubo;luego:
Hgcmh
MhSM
Satm
v
vPPi
iif
10010076)100(
100)(1
=
==
7600100)100(176100
1007610076 2 +=
+=+ hhh
h
=+ 0100002762 hh
=
=
cm 233cm 9,42
2
1
hh
La solucin h2 es una solucin extraa de la ecuacin que se rechaza, ya quees mayor de 100. De modo que:
H= 49,2 cm.
=
=
9,42100100760fP torr 1331
h
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
87
4.3- Siendo la presin atmosfrica a nivel del mar 754 torr, en un lugaren que la aceleracin de la gravedad es g= 9,79 m/s2 (supuesta constanteindependiente de la altura), determinar la altitud de un lugar en la atmsferadonde la presin sea de 0,10 bar, suponiendo:1) Que la densidad del aire es uniforme en la atmsfera, e igual a 1,28g/dm3.2) Que el aire se comporta como un gas ideal de peso molecular aparente28,9 y que su temperatura es uniforme en toda la atmsfera e igual a 30C.3) Que el aire se comporta como un gas ideal, y que la temperatura varacon la altitud z en km, segn la relacin lineal: T(K)= 293- 10z.Determinar en estos supuestos cul sera el espesor de la atmsfera.4) Que la presin y el volumen especficos del aire en la atmsfera estnrelacionados por la ecuacin Pv1,4=cte (es decir, como veremos, que laatmsfera gas perfecto se encuentra en equilibrio adiabtico), siendo elvolumen especfico del aire a nivel del mar 0,844 m3/kg.
Solucin:
1) dP= -g dz. Integrando: =PP
z
a
dzgdP0
=
=
=
79,928,1
1010,010013,1760754 55
gPP
za
. 7222 m
2) Partiendo de la ecuacin trmica de gases ideales:
==== PP
z
mmmma
dzTR
gP
dPdzTR
gP
dPdzTR
PgdPTR
P
0
=
===10,0
013,1760754
ln27379,99,28
1031,8lnln3
PP
gTR
zTR
zgPP am
ma
km 47,16
3) T(K)=293-10z(km)=293-0,01 z(m)
=
=
=
P
P
zz
m
a
ma
z
Rg
PP
z
dzRg
PdP
00 01,0)01,0293ln(ln
01,0293
De donde operando se deduce: z= 14,35 km
En este caso el espesor de la atmsfera sera:
=
=
0
0 01,0293aP
z
m
zz
dzRg
PdP
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
86
4.2- Un tubo de vidrio de 100cm de longitud y seccin constante, cerrado porun extremo y lleno de aire a 1 atm y 0C, se invierte y se hunde en una cuba conmercurio, tambin a 0C, hasta que el extremo cerrado quede nivelado con lasuperficie de la cuba (ver figura). La presin baromtrica es de 1 atm, y sesupone que el aire se comporta como un gas ideal. Determinar la altura de la columna de mercurio en el interior del tubo yla presin final del aire encerrado en la parte superior del tubo.Solucin:
A temperatura constante, Pivi=Pfvf; Pi=1 atm; vi= S*100/M.
Vf=S (100-h)/M, donde M es la masa de aire en el tubo;luego:
Hgcmh
MhSM
Satm
v
vPPi
iif
10010076)100(
100)(1
=
==
7600100)100(176100
1007610076 2 +=
+=+ hhh
h
=+ 0100002762 hh
=
=
cm 233cm 9,42
2
1
hh
La solucin h2 es una solucin extraa de la ecuacin que se rechaza, ya quees mayor de 100. De modo que:
H= 49,2 cm.
=
=
9,42100100760fP torr 1331
h
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
87
4.3- Siendo la presin atmosfrica a nivel del mar 754 torr, en un lugaren que la aceleracin de la gravedad es g= 9,79 m/s2 (supuesta constanteindependiente de la altura), determinar la altitud de un lugar en la atmsferadonde la presin sea de 0,10 bar, suponiendo:1) Que la densidad del aire es uniforme en la atmsfera, e igual a 1,28g/dm3.2) Que el aire se comporta como un gas ideal de peso molecular aparente28,9 y que su temperatura es uniforme en toda la atmsfera e igual a 30C.3) Que el aire se comporta como un gas ideal, y que la temperatura varacon la altitud z en km, segn la relacin lineal: T(K)= 293- 10z.Determinar en estos supuestos cul sera el espesor de la atmsfera.4) Que la presin y el volumen especficos del aire en la atmsfera estnrelacionados por la ecuacin Pv1,4=cte (es decir, como veremos, que laatmsfera gas perfecto se encuentra en equilibrio adiabtico), siendo elvolumen especfico del aire a nivel del mar 0,844 m3/kg.
Solucin:
1) dP= -g dz. Integrando: =PP
z
a
dzgdP0
=
=
=
79,928,1
1010,010013,1760754 55
gPP
za
. 7222 m
2) Partiendo de la ecuacin trmica de gases ideales:
==== PP
z
mmmma
dzTR
gP
dPdzTR
gP
dPdzTR
PgdPTR
P
0
=
===10,0
013,1760754
ln27379,99,28
1031,8lnln3
PP
gTR
zTR
zgPP am
ma
km 47,16
3) T(K)=293-10z(km)=293-0,01 z(m)
=
=
=
P
P
zz
m
a
ma
z
Rg
PP
z
dzRg
PdP
00 01,0)01,0293ln(ln
01,0293
De donde operando se deduce: z= 14,35 km
En este caso el espesor de la atmsfera sera:
=
=
0
0 01,0293aP
z
m
zz
dzRg
PdP
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
88
4)4,114,114,14,1
== PPvvvPvP aaaaDado que v= 1/,
=PP
z
aa
a
dzgdPPPv0
4,1/14,1/1
E integrando: g
PPPv
PPg
Pvz
a
aa
aaa
4,0
1
5,3
4,1/4,0
4,1/4,04,1/4,04,1/1
=
=
zPv
gPPPv
gzP
aa
a
aa
P
Pa
4,1/1
4,1/4,04,1/4,0
4,1/1
14,11
4,1/4,014,11
=
=
+
+
Obtenindose z= 10,41 km
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
85
4.1.- Un depsito de 20m de altura contiene gas nitrgeno en su interior. Lapresin en la parte superior del depsito se mide mediante un manmetro deagua, siendo la altura de la columna manomtrica de 900mm. La temperatura esde 20C.Determinar la presin en la parte superior y en el fondo del depsito(considerando, cosa poco frecuente, que no es despreciable la presinhidrosttica de la relativamente pequea columna de gas).
Datos: Presin atmosfrica (baromtrica)= 1,02 bar.Densidad del agua lquida a 20C= 998,2 kg/m3.Aceleracin local de la gravedad g= 9,81 m/s2.Densidad del nitrgeno a 20C= KP, siendo K= 1,149 kg/m3 bar.
Solucin:
P a= 1,02 bar.
bar
m
Nbar
ms
m
m
kgbarhgPP OHa 11,109,002,110
19,08,932,99802,12
5221 =+=+=+=
Variacin de la presin del N2 con la altura: gdzdP N 2=
PKPm
s
s
mkg
N
m
Nbar
barmkgPPKPN `10149,1
10
1149,1149,1 22
5
225
32 ==
===
Integrando: ====21
`
121
2ln`P
P
ghKePPPPghK
PdP bar 1125,1
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
92
P(bar)
S L PT= PCO2+Ps
0,074 Ps(40C) 0,023 Ps(20C) t(C) 20 40La curva de la presin total siempre esta por encima de la curva de saturacin.
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
89
4.4.- Una habitacin de V=30 m3=cte a lo largo de todo el proceso,completamente cerrada al exterior (no hay ningn flujo msico a travs de susparedes, que se consideran prcticamente diatrmanas, ya que tienen ventanas devidrio perfectamente diatrmano), se encuentra, en un instante determinado almedioda de un da caluroso y hmedo- a la presin total de PT= 1 atm y a latemperatura T1=Text=40C. En la habitacin hay aire seco (considerado gas perfecto de fracciones molares0,21 y 0, 79 en O2 y N2 respectivamente) y vapor de agua (tambin G.P. por su bajapresin parcial ) que ejerce una tensin de vapor de 0,07 bar. 1) Calcular las presiones parciales del O2 y N2 y la masa en gramos de vapor deagua en la habitacin.2) Llega la noche, hace fro, y la temperatura exterior baja a T2=3C.Despreciando el volumen ocupado por el lquido procedente de la condensacin delvapor de H2O, calcular la nueva presin total en la habitacin en bar, y la masa engramos de H2O que se condensa.Datos: cv para el aire seco y para el vapor de agua = 5 cal/mol K=cte.
R= 8,31 J/mol K.
Solucin:1) Pas=1,0131-0,07=0,9431 bar; PO2=xO2Pas= 0,198 bar ; PN2=xO2Pas= 0,745 bar
=+
== molNKmol
JNmbar
PbarRTNVP VVaVV 74,80)40273(31,83011007,0; 3
5
=== 1874,802OHvv PmNm g 3,1453
2) Segn dice el enunciado, habr condensacin de vapor de H2O, por lo que a3C la nueva Pv ser la presin de saturacin correspondiente a esatemperatura:
PT=P as+P s(3C)
Aplicando al aire seco la ecuacin trmica de los gases ideales:
barPP asas 832,0'3273'
402739431,0
=+
=
+De la tabla del vapor saturado (H2O): PS(H2O, 3C)=0,007575 bar, por lo tanto:
PT=Pas+Ps(H2O,3C)= 0,84 bar.
La masa de agua que quedar en estado de vapor (considerando despreciableel volumen ocupado por el lquido formado en la condensacin) ser:
( ) gmolNNRTNVP vvvCOHs 35,17891,9'327331,8'3010007575,0' 5)3,( 2 ==+==Luego la masa de agua condensada ser:
Mv-mv= 1275 g.
Nota: el agua condensada ocupar aproximadamente 1,275 dm3, volumenevidentemente despreciable frente al total de la habitacin (30000dm3). En concreto, ellquido formado ocupar un 0,004% de V.
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
90
4.5.- Dos kg de agua a 200C estn contenidos en un deposito de 0,2 m3.Considerando los datos que se indican, que han sido entresacados de las tablas delvapor de agua, determinar:1)La presin en el depsito.2)La masa y el volumen del vapor contenido en el depsito.
Solucin:
t(C) Ps (bar)v(cm3/g) v(cm3/g)
200 15,54 1,156 127,4
1) Volumen especficogcm
gkg
m
cm
kgm
m
Vv /100
101
110
22,0 3
32
363
===
K P
T=200C ps=15,54
Como estamos en la zona de vapor hmedo la presin es h de saturacin :p = ps(200C) = 15,54 barPara saber la masa de vapor m contenida en el deposito calculamos el ttulo x:
xm
mv v x v v x
v v
v v= = + =
' '
; ' ( ' ' ' ). '' ' '
x =
=
100 1156127 4 1156
0 783,, ,
,
==== ''2
''
'
''783.0 mkg
m
totalmasavapordemasa
m
m
kg 566,1
El volumen de vapor viene dado por : V = m v
== 36
333
1014,127
110
566,1''cm
m
gcm
kggkgV 3 1995,0 m
v v v V
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
91
4.6 Un depsito contiene 80 moles de CO2 y 5 l de agua lquida de densidad 0,998kg/dm3 a la temperatura de 20C. Siendo la presin parcial del CO2 en el deposito de2,43 bar, determinar : la masa total de agua contenida en el depsito. Si se calientaeste a 40 C Cual ser ahora el porcentaje de masa de agua en la fase de vapor ?.Aumentando la temperatura suficientemente, Es posible conseguir la ebullicin delagua?.R = 8,3 J/molK; 1bar = 105 N/m2.
Solucin:
De las tablas de vapor de agua:
t(C) Ps(bar)20 0,02340 0,074
Consideramos vlido el modelo de mezcla de gases ideales para la mezcla vapor-CO2.
CO2+Vapor PT = PCO2 + Ps(20C) PCO2V = NCO2 RT
35 8,01043,2
29331,880
2
2 mVP
TRNV
CO
CO=
=
=
gTR
VCPsmTR
MmVCPs
OHv
OH
v 6,1329331,8
188,010023,0)20( 1
)20(5
22
=
=
==
Masa total de H2O= Masa de lquido + masa de vapor
m = 5(l) 998(g/l) + 13,68g = 5003,68g.
gTR
VCPsmTR
OpmHmVCPs
OHv
v 95,40
31331,8188,010074,0
'
)40('
1)40(
5
2 2
=
=
==
(Se considera despreciable el aumento de volumen V debido a la evaporacin de agualquida)
%82,010068,5003
95,40%100 == xxm
m
T
v
Para que exista ebullicin se tiene que cumplir que PTPS (T) pero, puesto quePT = P CO2 (T) + Ps(T)Cualquiera que sea la temperatura T, siempre se cumplir que PT>PS(T)y por consiguiente nunca habr ebullicin.
-
DESCRIPCIN DEL COMPORTAMIENTO PVT DE LAS SUSTANCIAS PURAS
90
4.5.- Dos kg de agua a 200C estn contenidos en un deposito de 0,2 m3.Considerando los datos que se indican, que han sido entresacados de las tablas delvapor de agua, determinar:1)La presin en el depsito.2)La masa y el volumen del vapor contenido en el depsito.
Solucin:
t(C) Ps (bar)v(cm3/g) v(cm3/g)
200 15,54 1,156 127,4
1) Volumen especficogcm
gkg
m
cm
kgm
m
Vv /100
101
110
22,0 3
32
363
===
K P
T=200C ps=15,54
Como estamos en la zona de vapor hmedo la presin es h de saturacin :p = ps(200C) = 15,54 barPara saber la masa de vapor m contenida en el deposito calculamos el ttulo x:
xm
mv v x v v x
v v
v v= = + =
' '
; ' ( ' ' ' ). '' ' '
x =
=
100 1156127 4 1156
0 783,, ,
,
==== ''2
''
'
''783.0 mkg
m
totalmasavapordemasa
m
m
kg 566,1
El volumen de vapor viene dado por : V = m v
== 36
333
1014,127
110
566,1''cm
m
gcm
kggkgV 3 1995,0 m
v v v V
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4.6 Un depsito contiene 80 moles de CO2 y 5 l de agua lquida de densidad 0,998kg/dm3 a la temperatura de 20C. Siendo la presin parcial del CO2 en el deposito de2,43 bar, determinar : la masa total de agua contenida en el depsito. Si se calientaeste a 40 C Cual ser ahora el porcentaje de masa de agua en la fase de vapor ?.Aumentando la temperatura suficientemente, Es posible conseguir la ebullicin delagua?.R = 8,3 J/molK; 1bar = 105 N/m2.
Solucin:
De las tablas de vapor de agua:
t(C) Ps(bar)20 0,02340 0,074
Consideramos vlido el modelo de mezcla de gases ideales para la mezcla vapor-CO2.
CO2+Vapor PT = PCO2 + Ps(20C) PCO2V = NCO2 RT
35 8,01043,2
29331,880
2
2 mVP
TRNV
CO
CO=
=
=
gTR
VCPsmTR
MmVCPs
OHv
OH
v 6,1329331,8
188,010023,0)20( 1
)20(5
22
=
=
==
Masa total de H2O= Masa de lquido + masa de vapor
m = 5(l) 998(g/l) + 13,68g = 5003,68g.
gTR
VCPsmTR
OpmHmVCPs
OHv
v 95,40
31331,8188,010074,0
'
)40('
1)40(
5
2 2
=
=
==
(Se considera despreciable el aumento de volumen V debido a la evaporacin de agualquida)
%82,010068,5003
95,40%100 == xxm
m
T
v
Para que exista ebullicin se tiene que cumplir que PTPS (T) pero, puesto quePT = P CO2 (T) + Ps(T)Cualquiera que sea la temperatura T, siempre se cumplir que PT>PS(T)y por consiguiente nunca habr ebullicin.
-
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P(bar)
S L PT= PCO2+Ps
0,074 Ps(40C) 0,023 Ps(20C) t(C) 20 40La curva de la presin total siempre esta por encima de la curva de saturacin.
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4.4.- Una habitacin de V=30 m3=cte a lo largo de todo el proceso,completamente cerrada al exterior (no hay ningn flujo msico a travs de susparedes, que se consideran prcticamente diatrmanas, ya que tienen ventanas devidrio perfectamente diatrmano), se encuentra, en un instante determinado almedioda de un da caluroso y hmedo- a la presin total de PT= 1 atm y a latemperatura T1=Text=40C. En la habitacin hay aire seco (considerado gas perfecto de fracciones molares0,21 y 0, 79 en O2 y N2 respectivamente) y vapor de agua (tambin G.P. por su bajapresin parcial ) que ejerce una tensin de vapor de 0,07 bar. 1) Calcular las presiones parciales del O2 y N2 y la masa en gramos de vapor deagua en la habitacin.2) Llega la noche, hace fro, y la temperatura exterior baja a T2=3C.Despreciando el volumen ocupado por el lquido procedente de la condensacin delvapor de H2O, calcular la nueva presin total en la habitacin en bar, y la masa engramos de H2O que se condensa.Datos: cv para el aire seco y para el vapor de agua = 5 cal/mol K=cte.
R= 8,31 J/mol K.
Solucin:1) Pas=1,0131-0,07=0,9431 bar; PO2=xO2Pas= 0,198 bar ; PN2=xO2Pas= 0,745 bar
=+
== molNKmol
JNmbar
PbarRTNVP VVaVV 74,80)40273(31,83011007,0; 3
5
=== 1874,802OHvv PmNm g 3,1453
2) Segn dice el enunciado, habr condensacin de vapor de H2O, por lo que a3C la nueva Pv ser la presin de saturacin correspondiente a esatemperatura:
PT=P as+P s(3C)
Aplicando al aire seco la ecuacin trmica de los gases ideales:
barPP asas 832,0'3273'
402739431,0
=+
=
+De la tabla del vapor saturado (H2O): PS(H2O, 3C)=0,007575 bar, por lo tanto:
PT=Pas+Ps(H2O,3C)= 0,84 bar.
La masa de agua que quedar en estado de vapor (considerando despreciableel volumen ocupado por el lquido formado en la condensacin) ser:
( ) gmolNNRTNVP vvvCOHs 35,17891,9'327331,8'3010007575,0' 5)3,( 2 ==+==Luego la masa de agua condensada ser:
Mv-mv= 1275 g.
Nota: el agua condensada ocupar aproximadamente 1,275 dm3, volumenevidentemente despreciable frente al total de la habitacin (30000dm3). En concreto, ellquido formado ocupar un 0,004% de V.
-
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HP
P Trv
s
= = = ( ),
,
,
0 0170 023
0 74 74% ;Hr=74%
Se cumple que H H xPs TP H P T
r
r s
=
0 622, ( )( )
P P T HH xPs T
P H P Tv s prr pr
r s pr
= =
=( ) , ( )( ) ,0 622 0 01
Mirando en las tablas de la presin de saturacin del agua, hay que encontrar aquellatemperatura para la que se satisface la ecuacin anterior. El resultado obtenido es :
Tpr = 15C
,023,017
15 20 T(C)
Pv = Ps(Tpr)
(bar)
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4.8.- Un depsito contiene 500 kg de H2O, 300 moles de H2O y 200 moles de CO2 a latemperatura de 25C. La presin parcial del H2 en el deposito es de 0,78 bar;determinar la masa de agua lquida contenida en el depsito, as como la presinparcial del CO2.Considerar vlido el modelo de gases ideales.
Solucin:
=
=
== 25 /1078,02983,8300
2
2
22 mNPRTN
VgRTNVPH
HHgH 9,513 m
3
===
=
=
30020078,0
2
2
22
22
22
H
COHCO
COgCO
COgCO
NN
PPRTNVPRTNVP
0,52 bar
molesTRVP
vNTRvPVP
mNbarCPVvaporP
gOHOHOHgOH
SgOH
30,122983,8
513,910032,0)()(
/10032,0 032,0)25()(5
25
2
222
2
=
=
==
===
gPNm mvv 4,2211830,12 ======
31 104,221 500 vmkgm 499,7786 kg
H2O(l)
CO2H2
H2O (v)Vg
PT = PCO2 + PH2 + PS(25C)PT = 0,52 + 0,78 + 0,032 = 1,332 barPT Vg = NT R T
-
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HP
P Trv
s
= = = ( ),
,
,
0 0170 023
0 74 74% ;Hr=74%
Se cumple que H H xPs TP H P T
r
r s
=
0 622, ( )( )
P P T HH xPs T
P H P Tv s prr pr
r s pr
= =
=( ) , ( )( ) ,0 622 0 01
Mirando en las tablas de la presin de saturacin del agua, hay que encontrar aquellatemperatura para la que se satisface la ecuacin anterior. El resultado obtenido es :
Tpr = 15C
,023,017
15 20 T(C)
Pv