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03/09/2012
1
MTODOS DE RECOBRO TRMICOS
1Profesor: Freddy H. Escobar, Ph.D.
UNIDAD 8
Mtodos de Recobro Trmicos
2
Inyeccin de fluidos calientes Inyeccin de agua
caliente Estimulacin cclica de
vapor (i.e., Enjuague con valor, empuje-hale o huff n puff)
Inyeccin de vapor
Inyeccin de aire Combustin in-situ
Combustin seca adelante
Combustin hmeda adelante
Combustin reversa Inyeccin de aire a
alta presin (HPAI)
Calentamiento elctrico y
respuesta del pozo (resistencia o
absorcin)
Calentamiento electromagntico
del pozo
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Necesidad de Recobro Trmico: Eficiencia Pobre del desplazamiento de agua
Considere dos yacimientos que seanenteramente similares a excepcin de laviscosidad del petrleo crudo. Eldesplazamiento lineal de aceite por unvolumen especificado de agua dar lugar auna saturacin del aceite en la zona barridaagua que es ms grande para la que est quetiene la viscosidad ms alta.
3
Necesidad de Recobro Trmico: Eficiencia Pobre del desplazamiento de agua
4
1
Distancia de la entrada
Satu
raci
n d
e ag
ua
Swi
1-Sor
Posicin del frente de desplazamiento o alto
Posicin del frente de desplazamiento o ideal baja
A C E I T E
A G U A
A C E I T E
A G U A
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La disminucin de la eficiencia de barrido volumtrica es elresultado de dos diversos mecanismos:1. Efecto de M
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Necesidad de Recobro Trmico: Eficiencia Pobre del desplazamiento de agua
Efecto de M en el volumeninyectado desplazable (Vd)para un 5n
2. Inestabilidades viscosas a escalareducida, digitacin viscosa (tambinconocida como inestabilidad de Saffman-Taylor)
6
9-18 cm medio porosoconteniendo 0.15 PV de agua o/w=200
permeabilidad 200 md, velocidad 0.115 cm/s
Necesidad de Recobro Trmico: Eficiencia Pobre del desplazamiento de agua
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Necesidad de Recobro Trmico: Que podemos hacer para mejorar el recobro
9 Reduzca la viscosidaddel petrleo crudo.9 Termalmente aumentando
su temperatura.9 Qumicamente por la
descomposicin termal(e.g., reduccin deviscosidad por creckeo,termofraccionamiento, opirolisis).
9 Los procesos termalespueden hacer sto yms!!
7
Inyeccin de un fluido caliente
8
Implica la inyeccin de lquidos precalentados en
un yacimiento relativamente fro
Los fluidos van desde los comunes como agua y aire, a otros tales como gas natural, dixido de
carbono, humo, e incluso solventes
La seleccin del fluido de inyeccin es
gobernada por la naturaleza del
yacimiento
El gas caliente se puede considerar para la inyeccin en la cresta de un yacimiento con un pequeo casquete de gas a baja presin, cerciorndose de
mantener estabilidad gravitacional, no excediendo la
tasa crtica de inyeccin
El agua caliente se puede considerar para inyeccin
cerca de las zonas barridas por una intrusin
natural de agua
Inyeccin fluidos calientes resulta en una reduccin
de viscosidad del crudo en las fuerzas capilares, y
una extensin termal del aceite
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Empuje con Agua Caliente
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Casi tan viejo como la inundacin convencional del agua
El agua filtrada y tratada se calienta e inyecta con el propsito primario de reducir la viscosidad del aceite y, de tal modo, mejora la eficiencia de desplazamiento del frente del agua. La expansin termal del aceite tambin contribuye al mejoramiento de la eficiencia mejorada de desplazamiento
Muchos elementos del diseo y operacin son comunes con WF convencional
Empuje con Vapor
10
Causa vaporizacin y tratamiento con vapor a presin y carbn
activo de los componentes ligeros en el petrleo crudo, es decir,
destilacin con vapor
Promueve la formacin de un banco de poca viscosidad de
aceite cerca del frente de condensacin
Da saturaciones residuales de crudo inusualmente bajas
Mejora la M efectiva del proceso de desplazamiento
Adems de poseer los mecanismos de desplazamiento
y los fenmenos termales presentes en WF caliente, el empuje con vapor tambin:
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Combustin In-situ Seca
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El aire se inyecta en un yacimiento; el petrleo crudo en elyacimiento se enciende; parte de ese cruda se oxida(combustin) en la formacin para generar calor
Combustin In-situ Seca
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El frente de la combustin se mueve en la misma direccina medida que se inyecta aire en el caso de la combustindirecta seca "in-situ
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Combustin In-situ Seca
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El frente de combustin se mueve en la direccin opuestaal frente de aire inyectado en el caso de la combustin "in-situ" reversa. En este caso la combustin se lograencendiendo el crudo cerca al pozo productor
Combustin Hmeda
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Usa inyeccin de agua durante el proceso decombustin para recuperar el calor de la zona quemada yde los estratos adyacentes
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Combustin Hmeda
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Tambin conocido como COFCAW (combinacin de combustin directa y WF)
Combustin Hmeda
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El cociente agua inyectada - aire se usa para controlar larata de avance del frente de combustin, del tamao dela zona del vapor, y de la distribucin de T
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Combustin Hmeda
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Fwa es el cociente del agua inyectada - aire
Combustin Hmeda Parcialmente Apagada
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Potencial de Recobro Trmico
Un ejemplo de cmo la recuperacin termal puedeaumentar significativamente la recuperacin del aceitesera la produccin en California que data de los 60
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Aumento de la produccin total en California debido a los procesos derecuperacin termales
Potencial de Recobro Trmico
La mayor parte del aceite producido en California es deproduccin termal de aceite pesado en el rango 10-20API
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Aumento de la produccin total en California debido a los procesos derecuperacin termales
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Potencial de Recobro Trmico
La tasa de produccin incremental creciconstantemente
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Aumento de la produccin total en California debido a los procesos derecuperacin termales
Potencial de Recobro Trmico
La tasa de produccin incremental en 1979 ascendi al20% de la produccin total pre-termal de California
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Aumento de la produccin total en California debido a los procesos derecuperacin termales
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Propiedades del Vapor para Recobro Trmico
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Propiedades del VaporEl diseo de proyectos de inundacin del vapor requiere claramentela comprensin de las caractersticas del vapor, que serndiscutidas abajoCuando una libra de agua con una temperatura inicial Ti (F) secalienta a presin constante, lograr una temperatura mxima TS,llamada temperatura de saturacin, antes de que se convierta envapor. Durante el calentamiento, la cantidad de calor absorbida porel agua hw es:
Donde Cpw es el calor especifico del agua (Btu/lbm-F) en el rangode temperatura de Ti a TS.
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Propiedades del Vapor
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Con el continuo suministro de calor, la temperatura del agua no cambia hasta que toda la agua se convierta en el vapor
La cantidad de calor Lv requerido para cambiar el agua de un lquido a vapor a temperatura y presin de TS y pS al vapor en la misma temperatura y presin se llama la entalpia de la vaporizacin, o calor latente del vapor
El vapor a TS y pS se llama vapor saturado. Su contenido de calor hSes la entalpia del vapor y se da por:
Propiedades del Vapor
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Proporcionando calor adicional al vapor a una temperatura
TSUP mayor a TS, mientras se mantiene la presin en pS
convierte el vapor de saturado en vapor sobrecalentado. El
contenido de calor hSUP(entalpia) del vapor sobrecalentado es:
hSUP = hs +CpS (TSUP-TS)
donde CpS es el calor especfico del vapor en
el rango de temperatura entre TS a
TSUP
Si la cantidad de calor aplicada al agua a la
temperatura de saturacin TS es fsLv (fs en fraccin) slo la fraccin fs del agua ser
convertida en vapor. El vapor en este caso sera una
mezcla de agua saturada y de vapor saturado
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Propiedades del VaporEste vapor se llama hmedo de calidad fs. Su contenidode calor hS, o la entalpia de la mezcla, se da por:
El volumen de una libra de vapor hmedo de calidad fs es:
donde VW y VS son los volmenes de lquido saturado(agua) y saturado vapor, respectivamente.
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Propiedades del VaporLa figura es un diagrama depresin-entalpa para elvapor saturado que muestralneas de calidad del vapor.Tome, por ejemplo, el vaporcon una calidad del 20% a400 psia. Su temperatura es450 oF, su entalpa es cercade 580 BTU/lbm. La figuratambin muestra que, a lamisma P y T, la entalpa delagua saturada (fs =0) escerca de 425 BTU/lbm, y laentalpia del vapor saturado(fs =1) es 1200 BTU/lbm.Esto significa que el conte-nido en energa del vapor escerca de 2.8 veces que delagua a la misma P y T
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Propiedades del VaporLa figura es un diagrama depresin-entalpa para elvapor saturado que muestralneas de calidad del vapor.Tome, por ejemplo, el vaporcon una calidad del 20% a400 psia. Su temperatura es450 oF, su entalpa es cercade 580 BTU/lbm. La figuratambin muestra que, a lamisma P y T, la entalpa delagua saturada (fs =0) escerca de 425 BTU/lbm, y laentalpia del vapor saturado(fs =1) es 1200 BTU/lbm.Esto significa que el conte-nido en energa del vapor escerca de 2.8 veces que delagua a la misma P y T
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Propiedades del VaporLa figura es un diagrama depresin-entalpa para elvapor saturado que muestralneas de calidad del vapor.Tome, por ejemplo, el vaporcon una calidad del 20% a400 psia. Su temperatura es450 oF, su entalpa es cercade 580 BTU/lbm. La figuratambin muestra que, a lamisma P y T, la entalpa delagua saturada (fs =0) escerca de 425 BTU/lbm, y laentalpia del vapor saturado(fs =1) es 1200 BTU/lbm.Esto significa que el conte-nido en energa del vapor escerca de 2.8 veces que delagua a la misma P y T
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x x
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Propiedades del VaporLa figura es un diagrama depresin-entalpa para elvapor saturado que muestralneas de calidad del vapor.Tome, por ejemplo, el vaporcon una calidad del 20% a400 psia. Su temperatura es450 oF, su entalpa es cercade 580 BTU/lbm. La figuratambin muestra que, a lamisma P y T, la entalpa delagua saturada (fs =0) escerca de 425 BTU/lbm, y laentalpia del vapor saturado(fs =1) es 1200 BTU/lbm.Esto significa que el conte-nido en energa del vapor escerca de 2.8 veces que delagua a la misma P y T
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x x
Propiedades del Vapor
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Tratamiento del agua para inyeccin de vapor
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(1)
El vapor inyectado es producido por una caldera que serefiere generalmente como generador de vapor enoperaciones de campo
(2)
El agua se convierte en una mezcla del aproximadamente 80 % de vapor y 20 % de agua, designada normalmente como 80% de calidad del vapor
(3)
El agua de alimentacin del generador de vapor se debe tratar paraprevenir: (a) corrosin y formacin de escama en los tubos de lacaldera, Y (b) prevenga la corrosin y la formacin de escamas oprecipitados de la en la fase del agua
Calentamiento del yacimiento
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Motivacin
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Sea consciente que no todo el calor inyectado o generado en el yacimiento permanece all
Parte del calor en el yacimiento se pierde, a travs de los fluidos
producidos y a las formaciones adyacentes
Es, por lo tanto, deseable calentar el yacimiento eficientemente
Se presentan algunos mtodos simplificados para estimar el calor remanente en el yacimiento y las prdidas de calor a travs de los
lquidos producidos
El fin general de la recuperacin termal es elevar la
temperatura del aceite en el yacimiento para poder reducir la viscosidad ms fcilmente
Eficiencia de calor en el yacimiento
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La fraccin de calor inyectada en (o generada adentro) una formacin que permanezca en la formacin se llama la
eficiencia de calor del yacimiento, Eh
La eficiencia es a menudo independiente del proceso de recuperacin termal usado, sea el vapor, agua caliente,
combustin, y otras condiciones de
funcionamiento, aunque sea absolutamente sensible a la
vida del proyecto
Esta insensibilidad hace la eficiencia de calor una
herramienta excelente de monitoreo para encontrar las
condiciones bajo las cuales una porcin significativa de calor permanece en el yacimiento
La distribucin de la temperatura, por una parte, es
muy dependiente en el proceso termal y en las
condiciones de operacin. Por lo tanto el anlisis que implica
perfiles de temperatura requiere a menudo los simuladores termales
numricos
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Capacidad de calor volumtrica efectiva de la roca del depsito
La cantidad de calor requerido (energa) Q para aumentar latemperatura de un volumen bruto de roca VR de un valor inicial TR aotro valor superior TS a presin constante es:
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donde MR (Btu/ft3-F) es la capacidad de calor volumtrica isobricaefectiva de la roca saturada con fluido. Es la cantidad de calor requeridapara levantar una unidad de volumen bruto en un grado detemperatura y es igual al producto de la densidad efectiva por lacapacidad de calor especfico isobrica de la formacin bruta:
Capacidad de calor volumtrica efectiva de la roca del depsito
Para una formacin porosa con aceite no voltil, agua, yuna fase de gas que contiene una fraccin f de gases nocondensables en la fase de vapor y una fraccin (1-f) devapor, el contenido de calor se puede escribir como:
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Capacidad de calor volumtrica efectiva de la roca del yacimiento
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Donde Cpi (Btu/lbm-F) se refiere a la capacidad de calorespecfico de la fase i a presin constante. Por ejemplo,la capacidad de calor para el agua a T es:
considerando que la capacidad de calor para el vapor:
EjemploEncuentre la energa trmica requerida para aumentar latemperatura del aceite y de una arenisca saturada con agua conlas caractersticas siguientes TR=80oF a TS=470 oF a 500 psig
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PropiedadestrmicasCpr=0.21Btu/lbmFCpo=0.5Btu/lbmFCpw=0.962Btu/lbmFr=167.0lbm/ft3:o=50.0 lbm/ft3w=50.6lbm/ft3
Arenisca=0.25So=0.2Sw=0.8
La mayor parte de la energa termal se utiliza para calentar la roca y el agua!!!
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EjemploEntonces la energa requerida por unidad de volumen bruto es:
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Ahora considere otro caso donde la misma areniscainvolucra adems una fase del vapor saturado tal que:
Propiedades termalesCpr=0.21Btu/lbmFCpo=0.5Btu/lbmFCpw=0.962Btu/lbmFr=167.0lbm/ft3:o=50.0 lbm/ft3w=50.6lbm/ft3Latentheatofsteamattheboilingpointofwateris751.4Btu/lbm
Arenisca=0.25So=0.2Sw=0.4Sg=0.4
EjemploLa energa requerida Q para calentar 1 ft3 de rocadel yacimiento de un valor inicial Tr a un valorsuperior TS. Para el vapor, tenemos:
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Ahora, los clculos se repiten como antes perocon un trmino adicional que considera lapresencia de fase del vapor en roca:
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Ejemplo
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Observe que el calor requerido ahora es(14547-12798)*100/14547= 12 % menos con elvapor presente en la roca entonces que en suausencia
Relacin corriente abajo a corriente arriba de las capacidades de calorvolumtricas de la formacin bruta para los varios tipos de mtodostermales de recobro, alfa
Distancia radial del inyector
Tem
pera
tura
Corriente arriba Corriente abajo
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Relacin corriente abajo a corriente arriba de las capacidades de calorvolumtricas de la formacin bruta para los varios tipos de mtodostermales de recobro, alfa
Condiciones usadas en la figura
Relacin corriente abajo a corriente arriba de las capacidades de calorvolumtricas de la formacin bruta para los varios tipos de mtodostermales de recobro, alfa
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Tasa constante de inyeccin de calor y
crecimiento del volumen calentado de la formacin
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Modelo de Marx & LangenheimDesarrollado para calentar el yacimiento en presencia deprdidas de calor a los alrededores. Fundamentalmente esun balance energtico sobre la regin calentada.
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TRTS
Vapor
Areacalentadaacumulada, Ah
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Modelo de Marx & Langenheim
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TRTS
Vapor
Areacalentadaacumulada, Ah
Modelo de Marx & Langenheim
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donde ms (lbm/hr)es la tasa de inyeccin de vapor y =/Mob (ft2/hr)la difusivadad termal de sobrecarga
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Es conveniente expresar el tiempo en forma adimensional y escribir lasolucin en trminos de rea calentada cumulativa, Ah, y la tasa decrecimiento del rea calentada:
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Hay tablas y cdigos disponibles dando los valores de G y de G1 paralos valores diversos de tD
Modelo de Marx & Langenheim
Usando el modelo podemos predecir valores de la eficacia termal del yacimiento Eh muy fcilmente:
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La energa perdidaa los alrededoresa cualquier mo-mento, t:
Vapor, TS condensado, Tr
Calor perdido
Calor perdido
Modelo de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliaresde Marx &
Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
Function ERF(X)If X < 0! ThenERF = -GAMMP(0.5, X ^ 2)
ElseERF = GAMMP(0.5, X ^ 2)
End IfEnd Function
Function GAMMP(A, X)If X < 0! Or A = EPS Then Print "A too large, ITMAX too small": Exit SubIf -X + A * Log(X) - GLN < -100 Then
GAMMCF = 0!Else
GAMMCF = Exp(-X + A * Log(X) - GLN) * GEnd IfEnd Sub
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Funciones auxiliares de Marx & LangenheimStatic Function RAN1(IDUM&)Dim R(97)M1& = 259200IA1& = 7141IC1& = 54773RM1 = 0.0000038580247M2& = 134456IA2& = 8121IC2& = 28411RM2 = 0.0000074373773M3& = 243000IA3& = 4561IC3& = 51349If IDUM& < 0 Or IFF = 0 ThenIFF = 1IX1& = (IC1& - IDUM&) Mod M1&IX1& = (IA1& * IX1& + IC1&) Mod M1&IX2& = IX1& Mod M2&IX1& = (IA1& * IX1& + IC1&) Mod M1&IX3& = IX1& Mod M3&
For J = 1 To 97IX1& = (IA1& * IX1& + IC1&) Mod
M1&IX2& = (IA2& * IX2& + IC2&) Mod
M2&R(J) = (CSng(IX1&) + CSng(IX2&) *
RM2) * RM1Next JIDUM& = 1
End IfIX1& = (IA1& * IX1& + IC1&) Mod M1&IX2& = (IA2& * IX2& + IC2&) Mod M2&IX3& = (IA3& * IX3& + IC3&) Mod M3&J = 1 + Int((97 * IX3&) / M3&)If J > 97 Or J < 1 Then Print "Abnormal exit": Exit FunctionRAN1 = R(J)R(J) = (CSng(IX1&) + CSng(IX2&) * RM2) * RM1End Function
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Funciones auxiliares de Marx & LangenheimSub GSER(GAMSER, A, X, GLN)ITMAX = 100EPS = 0.0000003GLN = GAMMLN(A)If X = Abs(Sum) * EPS Then
Print "A too large, ITMAX too small"Exit Sub
End IfGAMSER = Sum * Exp(-X + A * Log(X) - GLN)End Sub
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Funciones auxiliares de Marx & LangenheimData 76.18009173, -86.50532033, 24.01409822Data -1.231739516, 0.00120858003, -0.00000536382, 2.50662827465Data 0.5, 1#, 5.5
Function GAMMLN(XX)Dim COF#(6)RESTOREFor J = 1 To 6
READ COF#(J)Next JREAD STP#READ HALF#, ONE#, FPF#X# = XX - ONE#TMP# = X# + FPF#TMP# = (X# + HALF#) * Log(TMP#) - TMP#SER# = ONE#For J = 1 To 6
X# = X# + ONE#SER# = SER# + COF#(J) / X#
Next JGAMMLN = TMP# + Log(STP# * SER#)Erase COF#End Function
Function GAMMQ(A, X)If X < 0! Or A
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Funciones auxiliares de Marx & Langenheim
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Ejemplo
Se inyecta vapor a 208 BWPD en una areniscalimpia que contiene crudo de 10 oAPI (62.4lbm/ft3) tiene un espesor de 25 pies, porosidad0.30, y T 103 oF. Los valores de la presin deinyeccin y calidad del vapor son 1010 psia y 73%, respectivamente. Las saturaciones residualesdel aceite y del agua en la zona son 0.2 y 0.4.Asuma que MR = 37.6 Btu/cu-ft-F y que lasformaciones adyacentes son lutitas conMob=31.6 Btu/cu-ft-F and ob=0.74 ft2/D
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Ejemplo
Estime la tasa de crecimiento de la zonacalentada despus de 7 meses de la inyeccincontinua. Se dan adems:
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Ejemplo
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Ejemplo
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Ejemplo
Modelo de RubinshteinSe consideran las variaciones verticales de T dentro delyacimiento usando una inyeccin radial de agua calientedonde la velocidad de flujo es uniforme dentro de laextensin vertical del yacimiento
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Modelo de Rubinshtein
Modelo de RubinshteinDistribucin de Calor en el Yacimiento
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Desarrollo de la regin de agua caliente
Una zona del vapor se puede mantener a travs de la regincalentada prevista por el modelo de Marx & Langenheim mientrashaya suficiente calor latente para mantener la zona de vapor a unatemperatura constanteMientras se expande el rea calentada, se alcanza un tiempo crticocuando el rea calentada se separa en una zona de vapor y unazona de agua calienteEste tiempo crtico tcD se aproxima por el modelo de Mandl & Volekde un balance energtico en el frente de condensacin:
A tD > tcD una zona de la agua caliente precede la zona del vapor77
Modelo de Marx & Langenheim
78
La figura muestra comparaciones de los volmenes barridos (de vapor y calor) determinados de
modelo experimental y terico por el
modelo de M & L.
El volumen tratado con vapor es el volumen barrido por el vapor y el volumen calentado es definido por un radio calentado, que es el punto ms lejano en el cual se observa una subida de temperatura de 5 oF fue observada; as, la diferencia en los volmenes es igual al volumen de la zona de la agua caliente (condensada)
(1)
(2)
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Modelo de Marx & Langenheim
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Calentado (exper.)
Teorico (Tratado conVapor o calentado)
Tratado conVapor
Tasa variable de inyeccin de calor y crecimiento del volumen calentado de la
formacin
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Tasa variable de inyeccin del calorHasta ahora se tiene lo siguiente con base en el modelo deM & L:
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El calor remanente en el reservorio es:
Tasa variable de inyeccin del calor
82
Para tasa variable de entrada de calor se puede usar la misma formulacinbasada en la asuncin que la tasa variable de entrada de calor se puederepresentar por una serie de cambios de N-pasos que ocurren en unasecuencia de tiempos discretos de N: t1, t2, t3tN, con t1=0
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Tasa variable de inyeccin del calorDurante el n-simo intervalo de tiempo, la tasade inyeccin se representa por:
Donde Qj es el cambio en la tasa de inyeccinde calor que toma lugar a tj. La funcin unitariaU(t-tj) es igual a 1 cuando t > tj y cero cuando t< tj. La la inyeccin de calor acumulada acualquier tiempo durante el n-simo intervalo es
.
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Tasa variable de inyeccin del calorEl calor remanente en el yacimiento al tiempo tdurante el n-simo intervalo es:
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Prdidas de calor a travs de los fluidos
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Prdidas de calor a travs de los fluidos
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El modelo de Lauwerier en sistemas de flujo lineales y elmodelo de Malofeev en sistemas de flujo radial, ambospredicen el retiro del calor en condiciones de fondo.
z
z
z=h/2
z=-h/2
z=0; x=0
La distribucin de la temperatura de Lauwerier en elyacimiento y las formaciones adyacentes se da por:
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Prdidas de calor a travs de los fluidos
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Aqu Mf es la capacidad de calor volumtrica del fluidocaliente inyectado y u es el flujo volumtrico. TambinuMf/Mr = vT representa la velocidad para trasferencia decalor por conveccin
Malofeev demostr que la expresin de la temperaturade Lauwerier era tambin vlida para el flujo radialcuando se define el xD como:
Aqu, r es la distancia radial desdeel pozo inyector e i es la tasa deinyeccin
88
Prdidas de calor a travs de los fluidosObserve que el calor remanente en el
yacimiento y los clculos de la eficiencia de calor no estn cambiados y se pueden
hallar usando el modelo de M & L.
El perfil de temperatura en el yacimiento se puede utilizar para evaluar el cambio de temperatura con el tiempo a una distancia
fija del punto de inyeccin
Para el flujo lineal paralelo, la subida de temperatura con el tiempo en una distancia fija x
de el punto de inyeccin se puede considerar como la temperatura del fluido producido cuando el valor
del x=L representa la distancia al productor
-
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45
89
La figura muestra el incremento en Tadimensional en funcin para varios valores deflujo adimensional obtenido por evaluacin de1/xD a partir de:
Prdidas de calor a travs de los fluidos
90
Prdidas de calor a travs de los fluidosIncremento de T del fluido producido en funcin del tiempo
adimensional
-
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Empuje con Agua Caliente
91
Introduccin
92
Implica el flujo de dos fases solamente: agua y
aceite
Bsicamente es un proceso de desplazamiento en el
cual el aceite es desplazado inmiscible por
el agua caliente y fra
Muchos elementos en comn con WF convencional
El empuje con agua caliente podra
desarrollarse durante procesos de empuje con
vapor y combustin
-
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Introduccin
93
La presencia de la fase de gas afecta al
funcionamiento
Agente Espumante
El gas disuelto en crudo tiende a salir de la solucin
cuando aumenta la temperatura
Esto da lugar a una expansin inicial aparente
de la fase de aceite cuando se forman las burbujas de gas, pero solamente hasta que las burbujas de gas se unen en una fase de gas
continua
Efecto del gas residual atrapado
Requiere fluido de llene y tiempo de llenado; El aceite desplazado tiende a llenar el
espacio llenado con gas residual atrapado
M del desplazamiento por agua caliente
94
El borde delantero de la agua caliente inyectada pierde
calor tan rpidamente alcanza la temperatura inicial
del yacimiento; as, en el borde delantero, la movilidad del aceite es la del aceite sin
calentar
Por otra parte, la viscosidad del agua
caliente inyectada es ms baja que la de un WF
convencional
Por lo tanto la movilidad del aceite delante del
frente de desplazamiento y del agua cerca del pozo
de inyeccin es ms desfavorable
Esto puede dar lugar a una ruptura de agua en
WF caliente
Adicionalmente, M de los fluidos en la regin calentada es ms favorable en WF caliente.
Adems, hay reduccin en la saturacin residual del aceite a temperaturas altas. Esto da lugar a una mejor eficiencia de desplazamiento de la
zona calentada
-
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Reduccin en el Sor con el aumento de T
95
La expansin termal del crudo a temperaturas altas contribuye a la reduccin en aceite
residual
La saturacin residual aparente se reduce tpicamente por una
cantidad igual a Soro(T-TR)
Una subida de T a 300 oF reducira la
saturacin residual entre 10-30 % del aceite de la
Sor obtenida ala temperatura inicial del
yacimiento
En algunos casos, la reduccin est ms all
del efecto de la expansin termal
solamente
96
Reduccin en el Sor con el aumento de T
-
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Reduccin en el Sor con el aumento de T
Lo ms comn es considerar que la reduccin en aceite
residual con el aumento de la T sobre aquellos explicables por la extensin termal es
debido a los cambios en las fuerzas superficiales
Cambios en las presiones capilares y curvas de
permeabilidad relativas en la direccin de incremento en la mojabilidad del agua con el aumento de la temperatura
98
Reduccin en el Sor con el aumento de T
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Reduccin en el Sor con el aumento de T
Contribuciones relativas de mecanismos en la eficiencia de desplazamiento de agua
100
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Predicciones del funcionamiento de WF calientes
101
Se usan 3 Aproximaciones:1. Simulador numrico trmico2. Aproximacin de van Heiningen & Schwartz :Hace uso del efecto de la viscosidad del aceite enlas recuperaciones isotrmicas segn lo reflejadoen figura siguiente. La idea es cambiar de lugar(desplazar) de una curva del cociente deviscosidad a otro de un valor ms bajo de unaforma que corresponde a los cambios en latemperatura media del yacimiento, que aumentaa tiempo
Predicciones del funcionamiento de WF calientes
102
Direccin de incremento de temperatura
-
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Predicciones del funcionamiento de WF calientes
103
3. Aproximacin de Willman et al. basado en las Ecs. deBuckley-Leverett
Consiste en discretizar el yacimiento en n zonas,
cada una con temperatura constante y uniforme Tj,, diferente de
zona a zona
La localizacin y el tamao de estas zonas varan consistentemente
con el tiempo con consideraciones del balance energtico
Dentro de cada zona de T constante, se aplican las
ecuaciones isotrmicas de desplazamiento de BL y la tasa de crecimiento del
frente de la saturacin es constante
Pero las tasas de decrecimiento del rea
abarcada por los frentes de la saturacin cambian mientras que se entra a
cada nueva zona de temperatura
Aproximacin de Willman et al
104
La tasa ndice de crecimiento del frente de la saturacin enTj se da por:
Aqu dA/dt es la tasa de crecimiento del rea abarcadapor el frente de saturacin que tiene una saturacin deagua S, acre/D. Para un WF convencional estaecuacin reduce a:
-
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Aproximacin de Willman et al
105
Para fluidos de densidad constante y considerandoinsignificante los efectos de la gravedad y los efectoscapilares, el flujo fraccional de agua es,
Para empujes de agua caliente, el clculo del reabarrida por los frentes de saturacin requiere lainformacin de fw/Sw sobre un rango de saturacinen cada temperaturaTj
106
Generalmente, estas pendientes se determinangrficamente. Un atajo est disponible sin embargo;cuando el cociente de las curvas de permeabilidadrelativa se considera independiente de la temperatura,donde los valores de fw(Sw) y puede generarse deaquellos a temperatura inicial del yacimiento usando:
Aproximacin de Willman et al
-
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03/09/2012 09:38 a.m.
METODOS DE RECOBRO -FREDDY H. ESCOBAR, Ph.D.
Aproximacin de Willman et al
Punto Tangente
Ejemplo de datos de permeabilidadrelativa y flujo fraccional
108
-
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Diseo de empujes con agua caliente
109
.
Utilice los pozos existentes cuando estn disponibles o despus
de que se han acondicionado y recompletado
Podra requerirse pozos adicionales para reducir
el espaciamiento o mejorar la recuperacin
Considere el efecto de profundidad e
inyectividad media en el yacimiento en la vida
y la economa del proyecto
Evale diversos tipos y localizaciones de las
facilidades superficiales que se utilizarn
Considere la disponibilidad y el tratamiento del agua y los requisitos ambientales en el
uso del combustible, los tipos de combustibles y la disposicin del efluente
Puede haber una necesidad de refrescar
el efluente caliente. Considere el efecto de la
temperatura sobre el equipo de fondo y
superficie
Ejemplos de aplicaciones de campo
110
El WF caliente no ha sido un proceso de recobro popular.Solo se han descrito algunos pilotos y operaciones detamao comercial. Algunos casos de campo son:
Project Location Loco OklahomaKern River CaliforniaSchoonebek The NetherlandsN.E. Butterly OklahomaEmlichheim Germany
Arlansk Russia
Reference Martin et al. J. Pet. Tech. 1968Bursel et al. Prod. Monthly 1966Dietz, D.N., 7th World Pet Cong. 1967Holke and Huebner SPE 3671Heymer, D. Z. Deutsche Geolog 1967
Victorov and Teterev, Neft i Gaz 1970
Los valores de o eran de 600, 2000, y 4.060 cp en loscampos el loco, Norteast Butterly, y Kern River,respectivamente
-
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Proyecto de agua caliente en Schoonebeek
111
Capacidad de la inyeccin de 95.000 bbl/D Baja temperatura de yacimiento, baja viscosidad de
crudo 175 cp Despus de cerca de diez aos de operacin, en 1966 el
aceite recuperado atribuible al empuje con agua calienteera casi a 1.25 MMB con una recuperacin adicionalsubstancial esperada de cualquier inyeccin de agua frapara recuperar calor y para continuar con el empuje deagua caliente.
El funcionamiento de la impulsin de la agua caliente sedemuestra en figura
112
Comportamiento del yacimiento en el proyecto de inyeccin de agua caliente en el campo
Proyecto de agua caliente en Schoonebeek
-
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Empuje con Vapor
113
Introduccin
114
La presencia del vapor (o de fase de gas) causa la
destilacin de componentes livianos en el crudo
arrastrando componentes del hidrocarburo en la fase
de gas
Donde el vapor se condensa, los hidrocarburos
condensables tambin condensan, as se reduce la viscosidad del petrleo en el
frente de condensacin
Por otra parte, el vapor de condensacin hace ms eficiente el proceso de
desplazamiento y mejora la eficiencia de barrido
En consecuencia, el efecto neto es que la recuperacin de empujes con vapor es
perceptiblemente ms alta que de empujes con agua
caliente
-
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Mecanismos de Desplazamiento
115
Todos los fenmenos hallados en el
desplazamiento con agua caliente tambin se
encuentran en el desplazamiento de
vapor
Esto es no slo porque el frente condensado
acta como un frente de agua caliente sino
tambin porque la fase de agua caliente est presente junto con el
vapor en todos los casos de inters prctico
Aunque los mismos fenmenos estn
presentes, las magnitudes pueden ser diferentes como resultado de la fase
de vapor.
Un fenmeno adicional importante que afecta el
desplazamiento en empujes de vapor es la destilacin de vapor de
las fracciones relativamente ligeras en
el petrleo
Destilacin de Vapor
116
La destilacin de vapor es similar a la destilacin usadaen el laboratorio para separar y para purificar los gases
Calor
vaporizacinof componentes livianos
crudo
Bao de agua fra
Condensacinde componentes livianos
-
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Destilacin de Vapor
117
En el yacimiento la destilacin de vapor hace que la fasede vapor se descomponga no slo en vapor sinotambin en vapores condensables del hidrocarburo
Reservorio calentado
Crudo caliente
Vapor
Vaporizacin decomponentes livianos
Yacimiento frio
Crudo diluido
Condensacin deComponentes livianosy vapor
Flujo bruto de componentes livianos
Direccin de incremento de temperature`
Destilacin de Vapor
118
Algunos vapores del hidrocarburo condensarn junto con el vapor, mezclndose con el petrleo crudo original
Reservorio calentado
Crudo caliente
Vapor
Vaporizacin decomponentes livianos
Yacimiento frio
Crudo diluido
Condensacin deComponentes livianosy vapor
Flujo bruto de componentes livianos
Direccin de incremento de temperature`
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Destilacin de Vapor
119
La dilucin hace que parte del aceite atrapado se mejore y desplace por el agua condensada (WF)
Reservorio calentado
Crudo caliente
Vapor
Vaporizacin decomponentes livianos
Yacimiento frio
Crudo diluido
Condensacin deComponentes livianosy vapor
Flujo bruto de componentes livianos
Direccin de incremento de temperature`
Estabilidad de los frentes de vapor
120
La estabilidad del frente es importante
para una mejor eficiencia de
barrido
El desplazamiento de vapor se
observa como un proceso estable
Cuando se forman los pequeos dedos del vapor debido a las perturbaciones
locales, pierden calor relativamente a altas tasas,
dando por resultado la condensacin y la desaparicin
del dedo del vapor
Por lo tanto, la difusin termal y los efectos de cambio de fase desempean un papel estabilizador
sobre la inestabilidad hidrodinmica
-
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Estabilidad de los frentes de vapor
121
Evolucin en el tiempo de perturbaciones pequeas en frentes planos de vapor
tiempo=0 tiempo=t2 tiempo=t3tiempo=t1
Transferencia decalor
+condensacin
Inyeccin de vaporUn proceso de drenaje gravitacional
122
-
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62
Sobrepaso de vaporObserve que el empuje con vapor y el desplazamiento asociado decrudo es mucho ms compleja que los modelos simples de flujo delcalor.
Saturacin de Crudo
Valores bajos de Sor en la zona barrida por el
vapor
El Sor de WF donde el vapor condensa por accin gravitacional
y desplaza el aceite caliente
El aceite aqu es demasiado viscoso para ser desplazado por el condensado del vapor
Indicacin leve del paso del agua por debajo en la base del yacimiento
Periodos de tiempo en Empuje de Vapor
Tiempo antes de la ruptura del vapor en el productor: SPE Paper 13348 A Gravity Override Model of a
Steamdrive, C. H. Neuman, Chevron, SPE January 1985
Tiempo antes de la ruptura del vapor en el productor: SPE Paper 11219 Simplified Heat Calculations for
Steamfloods, J.V. Vogel, SPE 11219, July 1984
124
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Antes de rupturaDependencia de tasa y tiempoDeseo de llegar a ruptura de vapor lo
mas rpido Funcin del espaciamiento y tasa de
inyeccin
125
Ecuaciones de Neuman
126
Manteniendo la presinconstante, es necesario de-terminar la cantidad de calorrequerido para incrementarel calor del reservorio y lasprdidas de calor en el topey la base
Vapor Vapor
Prdidas de calor
Vapor+
condensado
aceite
Prdidas de calor
agua
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Ecuaciones de Neuman
127
La realizacin de un balance energtico y fijar la inyeccinigual a la tasa de prdida clasifican por cada incremento detiempo referida como (los incrementos de tiempo):
la zona de vapor se determina entonces por la siguienteecuacin (tambin llamada raz de tau).
Esta ecuacin se usa tpicamente para resolver ya seaespaciamiento o tasa de inyeccin
Despus de ruptura
128
Se necesita solamente considerar prdidas de calor por los alrededores de la formacin
Se basa acuerdo en flujo de calor linear en un plano infinito
Sobrepaso, concepto descendente del escudo de
vapor
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Modelo de Vogel
129
Calor = Perdidas conductivas + Calor requerido para + Calor producidoRequerido de calor el crecimiento de
la zona de vapor
Modelo de Vogel
130
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Modelo de Vogel
131
Calor requerido
132
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Vizualizacin de sobre paso del Vapor
Los resultados 3D de la simulacin deinyeccin de vapor se demuestran para unpatrn de 5 puntos con caractersticasuniformes de yacimiento y kv= kh.
El aceite es viscoso a la temperatura delyacimiento (4000 cp). Debido a sto, las tasasde vapor son bajas y los patrones deben serpequeos (2.5 A). El sobre paso por efectogravitatorio domina.
Vizualizacin de sobre paso del Vapor
Se exagera la escala vertical. La relacin real de escala horizontal a
vertical es 4.6:1
Los diagramas muestran una seccin
transversal del yacimiento conectando inyector y productor
Los cambios de saturacin de aceite y temperatura y
del aceite se muestran para periodos de tiempo
precediendo la ruptura de vapor.
-
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Vizualizacin de sobre paso del Vapor
Pattern Size (Acres) 2.5
Pay Thickness (ft) 71
K steam (darcys) 2
Oil Density (lb/ft 3) 60.9
Steam Viscosity (cp) 0.013
Steam Density (lb/ft 3) 0.059
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Oil Saturation
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Prdidas de calor de lneas
superficiales y sub-superficiales
180
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Motivacin
181
Motivacin
Reto: Interaccin compleja entre las
prdidas de calor y las prdidasfriccionales
Varios mecanismos de trans-ferencia de calor pueden ocurrirsimultneamenteConduccin (difusin termal)ConveccinRadiacin
182
Generadordevapor
Sobrecarga
Sobrecarga
Yacimiento deCrudo pesado
SuperficieEntradaDeagua
Aislante
Vapor
Flujo de vapor durante proyectos empuje de vapor
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Prdidas de calor en las lneas superficiales9 Una pequea fraccin del calor total se gener o inyect9 La ecuacin bsica usada para calcular prdidas de calor
por longitud de unidad de tubera es:
183
Donde Rh es la resistencia termal especfica por longitudde unidad de tubera dada en Btu/ftdoF. Se representageneralmente como 1/(2rU), donde U es el coeficientetotal de transferencia de calor y r es el radio de lasuperficie a travs de la cual la prdida de calor sedetermina. La Tb es la temperatura bruta del lquido en latuberia, y TA la temperatura ambiente de la atmsfera,ambas en oF.
Prdidas de calor en las lneas superficiales9 Una pequea fraccin del calor total se gener o inyect9 La ecuacin bsica usada para calcular prdidas de calor
por longitud de unidad de tubera es:
184
Esta ecuacin representa prdidas de calor de estadoestacionario. Las tasas de prdidas de calor duranteperodos transitorios pueden ser grandes, aunquegeneralmente se desprecien en clculos de prdidas decalor de lneas termales puesto que la fase transitoria sona menudo de corta duracin
-
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Prdidas de calor en las lneas superficiales
Para una tubera cubierta con aislamiento, laresistencia termal especfica de prdida de calorse da como sigue:
185
donde hf es el coeficiente de la pelcula dentro dela tubera, hPi es el coeficiente de transferenciatrmica a travs de cualquier depsito de escamao suciedad en la pared interior de la tubera
Prdidas de calor en las lneas superficiales
Para una tubera cubierta con aislamiento, laresistencia termal especfica de prdida de calorse da como sigue:
186
hPO es el coeficiente de transferencia de calor atravs del contacto entre la tubera y elaislamiento, y finalmente
-
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Prdidas de calor en las lneas superficiales
Para una tubera cubierta con aislamiento, laresistencia termal especfica de prdida de calorse da como sigue:
187
hfC es el coeficiente de transferencia trmicadebido a la conveccin forzada (corrientes deaire). stos se expresan en Btu/ft2doF
Prdidas de calor en las lneas superficiales
188
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Prdidas de calor en las lneas superficiales
189
La representacin de la resistencia total de la transferencia trmica como la suma de resistencias en serie sigue directamente de la asuncin que el estado estacionario prevalece
Esto significa que la tasa a la cual el calor se est transfiriendo a travs de cada resistencia es igual en cualquier momento; tambin, la cada de temperatura es la suma de las cadas de temperatura a travs de cada resistencia
La cada fraccional de temperatura es por consiguiente igual a la fraccin de la resistencia termal total. Por ejemplo, cuando se conoce la cada total de temperatura, la temperatura en la superficie interior del de la tubera Ti se puede encontrar de:
Prdidas de calor en las lneas superficiales
190
La siguiente expresin se utiliza a menudo parael coeficiente de transferencia de calor porconveccin forzada:
-
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Prdidas de calor en las lneas superficiales
191
Aqu, la velocidad del viento est en mi/hr. Derivando laexpresin resultante para Rh con respecto a rins e igualandoa cero da el radio externo de aislamiento en ft para loscuales la resistencia termal es mnima:
Observe que esta ecuacin da el espesor ptimo delaislamiento, aunque falla cuando la velocidad del viento vaa cero
En la existencia del grueso ptimo del aislamiento
192
Usando la intuicin, pensaramos que la
adicin de ms aislamiento reducira aun ms la tasa de
prdidas de calor. No es el caso, sin embargo y en su lugar existe un
valor ptimo del espesor de aislamiento
La razn del espesor ptimo es que la tasa de prdidas de calor a
la atmsfera aumenta a medida que el radio de la superficie expuesta aumenta. La tasa de prdidas de calor a
travs del aislamiento, por una parte,
disminuye con el incremento del espesor.
Estos dosfactoresinteractuan
Entonces el aislamiento de las tuberas de la
superficie enterrndolas bajo tierra parece
razonable aunque hay que tener presente que las
prdidas de calor al iniciar son perceptible-mente
ms grandes para tuberas enterradas que para las tuberas suspen-didas y no recomendado cundo la inyeccin est
de duracin relativamente corta, como CSS
(Estimulacin cclica)
-
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Clculos de las prdidas de calor de las lneas superficiales
Se desea inyectar vapor a 550 oF debe ser inyectado contubera de 4 N-80 a una tasa de 229 stb/d. Halle la prdida decalor de estado estacionario por ao por 100 pies de tuberacuando la tubera se asla con 3 de silicato de calcio. Latemperatura anual promedia es 60 oF y los vientospredominantes tienen una velocidad media de 20 mph normal ala lnea superficial. Se dan los siguientes datos:
ri=0.1478 ft, ro=0.1667 ft, rins=0.4167 ftP=600 Btu/ft-d-F, ins=0.96 Btu/ft-d-Fhf=48000 Btu/ft2-d-F, hfc=154 Btu/ft2-d-F, hPi=infinity,hPO=48000 Btu/ft2-d-F,
193
Clculos de las prdidas de calor de las lneas superficiales
194
Las prdidas de calor por pie y por da son:
-
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Prdidas de calor en el pozo
Las prdidas de calor en los pozos nunca alcanzanun estado estacionario; logran un estado cuasi-estacionario, sin embargo, en el cual la tasa deprdida de calor es una funcin monotnicadecreciente del tiempo.
Esta dependencia en tiempo es una medida decmo rpidamente la tierra puede conducir el calordesde el pozo. Se aplica la misma ecuacin:
Prdidas de calor en el pozo Salvo que ahora la temperatura ambiente TA es la
temperatura geotrmica y, luego, es funcin de laprofundidad
Y en este caso la resistencia termal especfica esdependiente del tiempo, reflejando la resistenciatermal eficaz variable de la tierra
Los elementos de la resistencia trmica se combinanpara obtener el coeficiente total de prdidas de calor:
-
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Los elementos tpicosque ofrecen resis-tencia a las prdidasde calor en el pozo sedemuestran abajo.Note que la tuberade produccin estaislada
Prdidas de calor en el pozo
Prdidas de calor en el pozoLos trminos en la primera fila fueron discutidospreviamente, los trminos en la fila del envoestn, en orden de aparicin: las resistencias ala radiacin y a la conveccin en el anular, alrevestidor, al cemento, a la zona alterada en laformacin y a la resistencia variable inalteradade la formacin.
-
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100
f(tD) es adimensional y es funcin del tiempo adimensionaltD. La temperatura en la cara del pozo no es constante conel tiempo; por tanto, la condicin de frontera usada paraobtener f(tD) es:
Cuando tD
-
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101
Determinacin de hrc,anEl coeficiente de transferencia trmico por radiacin yconveccin en el anular se da por:
Determinacin de hrc,an
Valores tpicos del coeficiente de conveccin yradiacin-natural de trasferencia de calor:
-
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102
Clculos de prdidas de calor en un pozo inyector
Se usa un procedimiento iterativo donde se da un valorinicial de Rh, e.g., igual a dos veces el valor deaislamiento
Para el valor de Rh se calcula f(tD) Siguientes, las temperaturas de la superficie interna y
externa del anular, Tci, Tins, se calculan usando:
203
Calcule el hrc,an. Utilice la temperatura media enel anular, (Tins+Tci)/2, para estimar laspropiedades del aire para los clculosCalcule Rh usando su ecuacinRepita los clculos hasta que la diferencia en Rh
de las aproximaciones sucesivas sea pequea
204
Clculos de prdidas de calor en un pozo inyector
-
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103
Perfil de Temperatura en el Pozo
Aqu TE es la temperatura superficial media de la tierra,gG el gradiente geotrmico de modo que la temperaturano perturbada de la tierra est dada por TE=TE(0) +gGD
C es la capacidad de calor del fluido que fluye; wi la tasatotal de inyeccin en lbm/d; d es una constante quetoma el valor de cero para los lquidos y de 1 paragases; g/gcJ es igual a 1/778 Btu/ft-lbm; Tinj latemperatura constante de la inyeccin en el superficie
205
Perfil de Temperatura en el Pozo
206
comparacin delos perfiles detemperaturamedidos ycalculados
-
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104
Calidad del vapor en funcin de la profundidad
207
La calidad es la fraccin total del vapor en un sistema vapor/agua
Es importante saber la calidad del vapor entregado a la formacin
Cuando la resistencia termal especfico total, Rh, y la temperatura del vapor no varan perceptiblemente con profundidad, la calidad del vapor en cualquier profundidad fs(D) se puede relacionar con la de superficie, fs(0) por:
Un clculo rpido de la calidad del vapor
208
La calidad del vapor en fondo puede estimarse a grosomodo considerando que la temperatura del vapor no varacon profundidad y se especifica la tasa de inyeccin devapor. Suponga que la tasa de inyeccin de vapor son losqs en STB/day de agua fra equivalente (CWE). Entonces,la prdida de calor total del pozo es equivalente a:
-
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105
Un clculo rpido de la calidad del vapor
209
Si el calor de la vaporizacin latente a la temperatura delvapor inyectado Ts (oF) es Hv (Btu/lbm), entonces elcambio en la calidad del vapor a lo largo del pozo es,
Si se da la calidad del vapor en la cabeza del pozo,entonces la calidad del vapor en la cara de la arena es:
Estimulacin Cclica de Vapor, CSS
210
-
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Estimulacin Cclica de Vapor
211
Descubierto accidentalmente en el campo Mene Grande, Venezuela, en 1959. Un pozo que no haba producido crudo previamente, empez a fluir a tasas de 100-200 STB/day
En el CSS, el vapor se inyecta en un productor por un perodo de 2-5 semanas. El pozo debe cerrarse y permitir remojo antes de volver la produccin
El CSS es un precursor para empuje con vapor en la mayora de los yacimientos. Pruebas de interferencia entre pozos indica que las regiones calentadas pueden traslaparse; por lo tanto el la inyeccin de vapor poda comenzar
Observe que no se puede aplicar el CSS a los pozos depletados. Debe haber suficiente energa del yacimiento para mantener la presin de ste tpicamente sobre 500 psi
Estimulacin Cclica de Vapor El requisito esencial para un CSS acertado es una
fuente de energa natural del yacimiento quepuede estar disponible bajo la forma de:
Expansin de fluido por empuje de gas ensolucin o por reduccin en la presin deyacimientoo Empuje natural de aguao Drenaje gravitacionalo Compactacin
212
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Estimulacin Cclica de Vapor
213
Tiempo
Caudal,STB/dia
O(1)
O(100)
1er cicleo 2o ciclo 3er ciclo
EjercicioConsidere un patrn con un rea de 10 acre en unyacimiento de crudo pesado que produce por deplecin.k=3 darcy, h=100ft, o=1,000cp, la presin promediadel yacimiento es 500 psi, Pwf=100 psi, Bo=1.1 bbl/STBAsuma geometra circular, El radio externo del rea dedrenaje se estima de: re= (10*43560/)0.5=372.4 ftPor simplicidad asuma flujo estacionario e incompresible:
Case 1: Produccin fra
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EjercicioA medida que se agota el depsito, su presin cae y latasa de produccin declinaPor ejemplo, cuando la presin promedia del yacimiento es 50 psi y Pwf =10 psiCaso 2: Produccin fra
215
Ahora considere que estamos calentando una pequearegin alrededor del pozo inyectando el vaporPor simplicidad asuma que qocBoc=qohBoh , tal que elflujo volumtrico a condiciones del yacimiento sea igualen la regin fra que en la calienteCuando la presin promedia del yacimiento es 50 psi yPwf =10 psi
216
re
rh
Fro
Calentado
Ejercicio
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Caso 3: recobro termalTome rh=50 ft y oh=2.0 cp
217
La rata de flujo se incrementa en un factor de38.3/11.7=3.27 debido al calor!
Ejercicio
EjercicioCaso 4: Recobro trmicoSi estimulacin con vapor fuera aplicado antes de que laenerga del yacimiento fuera agotada, la tasa deproduccin inicial despus de del remojo habra sido:
218
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Ejercicio
219
Este ejercicio simple ilustra que la respuesta al CSS es determinada en gran medida por la
energa natural del yacimiento
Note que no se tuvo en cuenta:
Cambios en permeabilidad debido al estmulo con
vapor. Se reconoce en gran parte que la inyeccin de
vapor remueve el dao del pozo
No se remueve calor de la zona calentada debido a la
produccin
La dinmica de la inyeccin y retiro de fluidos se simplifica
usando flujo en estado estable en geometra
radial
Tasa de declinacin con temperatura debido a las
prdidas de calor externas
Ejercicio
220
Vapor, TSCondensado, TR
Calor perdido
Calor perdido
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Modelo de Boberg & Lantz
221
Modelo de Boberg & Lantz El modelo comienza usando el modelo Marx & Langenheim
para calcular el radio de la zona calor Se sume que el yacimiento est calentado instantneamente a
una temperatura de Ts:
222
solucin en trminos detemperaturas promedias:
Pozo
t=ti ;T=Ts t=ti ;T=To
Caliente Fro z
r
rh
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Modelo de Boberg & LantzB & L busca por la solucion en la region 0 < r < rh y 0< z< h usando temperatura y tiempo adimensionalespromedios:
223
Modelo de B & LLas expresiones para la temperatura promediaadimensional en las direcciones r- y z- son:
224
-
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La temperatura promedia dentro de la zonacalentada se da por:
Modelo de B & L
Donde la temperatura del vapor inyectado semide a condiciones de fondo; fVD y fHD son lascantidades adimensionales dependientes deltiempo que responden por las prdidas deconduccin en y normal al plano delyacimiento.
Modelo de B & L
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Modelo de B & LLa solucin analtica para determinar la temperaturapromedia de la zona calentada tiene dos debilidades:1) No hay distribucin inicial de la temperatura en las lutitassobre o debajo de la regin calentada; as los clculostienen que ser ajustados segn prdidas de calor de lalutita durante la inyeccin de vapor. Esto se hacecalculando el incremento el espesor en z:
227
Modelo de B & L2) El modelo de temperaturapromedia no considera la remocindel calor con los fluidos producidos.El ajuste se hace usando la siguienteformulacin modificada:
228
-
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Modelo de B & LLa relacin entre la funcin fpD y la energa removida pormedio de los fluidos producidos es:
229
Donde la tasa de remocin de calor del yacimiento, Qp,dhdel calor, se debe medir o estimar a condiciones defondo. El contenido de calor del yacimiento en elextremo de la inyeccin de vapor, Qmax, se determinausando las ecuaciones de Marx-Langenheim:
Comportamientos Tipicos: 1er Ciclo de Operaciones CSS en
California
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Comportamientos Tipicos: CSS en Costa Bolviar (Venezuela)
Combustin In-situ
232
-
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Inyeccin de aire y Combustin in-situ
233
EL calor se genera dentro del reservorio mediante la continua inyeccin de air (o aire enriquecido con O2) y por ignicin espontanea en el fondo del pozo
por calentamiento
El O2 inyectado quema parcialmente crudo generando calor y produciendo CO2, CO y vapor
La tcnica genera en sitio una zona de combustin que se propaga dentro del yacimiento, auto sostenindose y creando un banco de crudo
mejorado corriente abajo
El recobro se basa principalmente en la reduccin de la viscosidad del crudo, expansin, destilacin y
extraccin de solventes, entre otros
Combustin DirectaEl calor se usa para adelgazar el aceite y permitir que este fluya mejor hacialos productores. En una C.I. se incendia la formacin y por la inyeccincontinua de aire el frente avanza hacia el yacimientoSe incrementa la movilidad del crudo por reduccin de su viscosidad causadapor el calor y la solucion de los gases de combustion
234
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Estado actual de la inyeccin de aire
235
Ventajas de la Combustin In-situ
236
-
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Desventajas de la Combustin In-situ
237
Formas de Combustin In-situ
238
Frente
Directa
Zona noquemada
Zonaquemadaaire
frente
Reversa
Zona noquemada
Zonaquemada aire
Frente
Hmeda
Zona noquemada
Zonaquemada
aireagua
-
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Combustin In-situEl gas inyectado que contiene O2 (e.g. aire) reacciona con elcrudo para crear un frente de alta temperatura que sepropaga a travs del reservorio
239
HTO: Frente de oxidacion de alta temperaturaLTO: Frente de oxidacion de baja temperatura
Tem
pera
tura
Distancia
HTO
LTO
Zona quemada
Zona de Combustin
Zona de Vaporizacin
Zonas de vapor
Banco de agua caliente Banco
de crudo Zona inicial
TS
Tf
240
Factores primarios que influencian la
Combustin
El combustible que se consume por el frente de combustin es un residuo producido por un proceso
complejo de craqueo, coqueo, LTO y destilacin de vapor
que ocurre delante del frente de combustin
Del 5-7 % del crudo original se gasta como
combustible
Los procesos de combustin in-sito son
posibles si la combinacin crudo roca produce
suficiente combustible para sostener el frente de
combustin. En el proceso de combustin varios
factores son importantes:
Disponibilidad de combustible
Uso de O2
Requerimientos de aire
Flujo mnimo de aire
-
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121
Combustible
241
Durante el proceso de combustin seca se consume todo el combustible, donde no es necesario la combustin de todo el combustible y se requiere la reduccin en la cantidad de aire inyectado, la combustin hmeda o parcialmente apagada puede ser una ventaja puesto que la adicin de suficiente agua puede reducir la
temperatura al punto que el combustible no se consumir totalmente
El combustible que se consume en la
combustin no es el crudo del yacimiento
Principalmente el residuo rico en carbn
resulta del termofraccionamiento,
de la vaporizacin/destilacin y de la oxidacin a baja temperatura (LTO) del
aceite residual cerca del frente de combustin
La cantidad de combustible por
unidad de volumen bruto del yacimiento
es un parmetro extremadamente importante en operaciones de
combustin
CombustibleLa correlacin entre el combustible quemado y el O2 consumido esgeneralmente excelenteTambin hay una correlacin entre la cantidad del combustible consumida y la cantidad del petrleo crudo en el yacimiento
242
Efecto de la saturacin inicial del aceite sobre el combustible quemado
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Combustible
243
Correlacin del combustible quemado con la gravedad del crudo
Combustible
244combustible quemado y requerimientos de aire contra gravedad del aceite
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CombustibleNelson y McNiel propusieron una correccin a la cantidadde combustible quemada en el laboratorio cuando laporosidad del material en el funcionamiento del tubo,tube, es diferente de la porosidad del yacimientoconsiderado, R.
245
Donde, mR. es la masa del combustible quemado porunidad de volumen bruto de yacimiento
Combustible
246
La saturacin equivalente del aceiteconsumida se puede expresar en trminosde combustible consumido, tambin dadoen masa por unidad de volumen bruto:
-
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Reacciones O2/combustible A temperaturas mayores de 650 F (350 C), las reacciones
de oxidacin de alta temperatura (HTO) entre el O2 y elcombustible dan lugar a la formacin de CO, CO2 y H2O
A temperaturas menores a esas, oxidacin parcial (LTO)ocurre. Los productos consisten generalmente encompuestos orgnicos oxigenados
La estequiometra del proceso HTO se da por:
Aqu, se desprecian los contenidos de S, N2, y O2 delcombustible
247
Oxidacin de Crudo en Arena
248
Tpicamente dos sistemas de picos de concentracin se desarrollan durante los experimentos del tubo de
la reaccin
El primer pico aproximadamente a 485 F corresponde a LTO. El segundo pico a
aproximadamente 750 F corresponde a HTO
Observe que cerca de los picos la generacin del xido del carbono gaseoso aumenta
-
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Oxidacin de Crudo en Arena
249
Disponibilidad de Crudo
La cantidad del combustible se determina en ellaboratorioLa disponibilidad es la cantidad de combustible
dejada por los fenmenos precedentes delantedel frente de avance de la combustin. Tieneunidades de lbm de combustible por ft3 de laroca.
250
-
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126
Disponibilidad de Crudo
251
En la formulacin R ytube son la porosidad de laformacin y la porosidad medidas durante elfuncionamiento del tubo de combustin; FHC es larelacin atmica de H/C en el combustible; ypifraccin molar de i en los gases de combustinproducidos; np los moles totales del gas producido; yVf (t2-t1) es la distancia viajada por el frente decombustin que se propaga estable en el tubo
Disponibilidad de Crudo
252
En la formulacin R ytube son la porosidad de laformacin y la porosidad medidas durante elfuncionamiento del tubo de combustin; FHC es larelacin atmica de H/C en el combustible; ypifraccin molar de i en los gases de combustinproducidos; np los moles totales del gas producido; yVf (t2-t1) es la distancia viajada por el frente decombustin que se propaga estable en el tubo
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Disponibilidad de Crudo
253
En la formulacin R ytube son la porosidad de laformacin y la porosidad medidas durante elfuncionamiento del tubo de combustin; FHC es larelacin atmica de H/C en el combustible; ypifraccin molar de i en los gases de combustinproducidos; np los moles totales del gas producido; yVf (t2-t1) es la distancia viajada por el frente decombustin que se propaga estable en el tubo
Utilizacin de O2
Es una cantidad fraccional que refiere a la cantidad deoxgeno reaccionada con el combustible durante elproceso de combustin in-situ
254
yp,O2 yyp,N2 son las fracciones molares de O2 y N2 en elgas producido
-
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Requerimiento de Aire
255
Se define como el volumen estndar de aire requeridopara quemar una unidad de volumen del yacimiento(scf/ft3)
Se estima de la de la estequiometria de la combustinusando la relacin aparente H/C (i.e., FHC) delcombustible y de la relacin CO2 /CO producida, mEl requisito del aire se puede tambin determinarexperimentalmente durante la propagacin de estadoestacionario del frente de combustin midiendo la tasade aire inyectada (por unidad de superficie transversal) yla velocidad de propagacin del frente:
Requerimiento de Aire
256
Se define como el volumen estndar de aire requerido paraquemar una unidad de volumen del yacimiento (scf/ft3)
Se estima de la de la estequiometria de la combustinusando la relacin aparente H/C (i.e., FHC) del combustible yde la relacin CO2 /CO producida, mEl requisito del aire se puede tambin determinarexperimentalmente durante la propagacin de estadoestacionario del frente de combustin midiendo la tasa de aireinyectada (por unidad de superficie transversal) y la velocidadde propagacin del frente:
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Mnimo Flujo de Aire
257
La tasa de avance frontal mnima parasostener la propagacin del frente decombustin se expresa normalmente entrminos de flujo mnimo de aire, que es latasa volumtrica de aire requerido porunidad de superficie transversal del frente:
Ignicin Espontnea
258
Antes de que se comience un proyecto de la combustin en el campo, el aire se inyecta para determinar o aumentar la inyectividad
La ignicin no debe ocurrir tpicamente en esta etapa porque hay tiempo asociado con la ignicin
Tadema y Weijdema Tadema y Weijdemapropusieron una aproximacin que nospermite predecir el tiempo de la ignicin, quees muy sensible a E/RTi
-
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Ignicin Espontnea
259
El tiempo previsto de la ignicin est tpicamente en el
orden de das
La distancia radial de la ignicin es
dependiente de la tasa de inyeccin
de aire y la temperatura inicial
del yacimiento
La distancia aumenta a tasas
ms altas y temperaturas ms bajas, tpicamente
1-3 metros del pozo inyector
Ignicin Espontnea
260
-
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Ignicin Espontnea
261
Modelo de Propagacin del frente de Combustin
262
Este modelo analtico permite predecir la extincin delfrente bajo condiciones de yacimiento en presencia deprdidas de calor, Akkutlu & Yortsos (SPEJ, Dec. 2005).
Su modelo consta de dos ecuaciones algebraicasacopladas para frente de temperatura HTO de estadoestable, Tf , y la velocidad de propagacin del frente HTO,Vf :
Note que la velocidad adimensional de propagacin delfrente, Vf,D es, por definicin, igual a 1/aR
-
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METODO DE DISTANCIA CORTA PARA
DESPLAZAMIENTO DE CRUDO
Steam-Assisted Gravity Drainage, SAGD Es una forma avanzada de estmulo con vapor en la cual un
par de pozos horizontales se perforan en el yacimiento, uno 4a 6 m sobre el otro
Se inyecta vapor a baja presin en la parte alta del pozo paracalentar el aceite y reducir su viscosidad, haciendo el aceitecalentado drene en la parte baja del pozo, cuando el pozo espumped out.
264
-
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133
Caracteristicas de SAGD
265
Tcnica probadaIntroduce vapor sin bordeamiento (By-
pass)
El drenaje y desplazamiento de
aceite es sistemtico y se pueden obtener
altas recuperaciones
La relacin aceite/vapor es mayor que la hallada para la
inundacin convencional de vapor
El aceite calentado permanece caliente en su camino al pozo productor. Por lo tanto, el proceso se puede utilizar incluso en yacimientos de crudo
bituminoso sin el precalentamiento extenso
Concepto de SAGD
266
El crecimiento hacia arriba de la cmara de vapor es dominado por
dedos de vapor con aceite que fluye entre
ellos
El crecimiento de la cmara de vapor hacia arriba procede de una manera algo irregular,
pero rpida, hasta que es limitado por el lmite
superior del yacimiento
En cambio, la extensin hacia los lados bajo la
sobrecarga es muy estable debido al efecto
estabilizador de la gravedad
El movimiento de la interface de la cmara hacia los lados y abajo tiende a limitarse por la
tasa
-
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134
Modelo Analtico para SAGD
267
Tasa de drenaje de crudo (m3/dia):
Donde L (m) es la longitud del pozo horizontal y H(m) es la altura dela cmara. La integral adimensional del nmero de vapor:
Es la difusividad trmica (m2/ dia), =o-steam (kg/m3), T (oC) esla temperatura y la viscosidad del crudo (kg/m-dia)
Modelo Analtico para SAGD Observe que la ecuacin tiende a sobrestimar la tasa de
drenaje porque asume un perfil de temperatura de estadoestacionario delante de la interfase:
En la prctica, esto es una asuncin razonable en la partecentral del interfase y no en los extremos
Las modificaciones aparecen como un valor diferente bajo raz cuadrada:
268
Teora original(mostrada)
2.0
TANDRAIN 1.5
LINDRAIN 1.3
-
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135
269
Parmetro mostrado en la viscosidad cinemtica del crudo (cs) a 100 C
Prediccin de la tasa de drenaje de crudoPredicciones para 3 aceites pesados canadienses en funcin de Tvapor en volumen por unidad longitud del pozo horizontal por da
Medidas del perfil de temperatura de SAGD con pares Mltiples de Pozos
270
Perfil de temperatura uniforme
regin fra
Regin caliente
-
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Desventajas del SAGDLa generacin de vapor es la mayor partes del costo de
produccin petrolfera usando SAGD. La produccin
convencional de gas natural ha alcanzado el pico y ahora est disminuyendo en la mayora de
los pases
Se consideran otras fuentes de generacin de calor, notable gasificacin de las fracciones
pesadas del bitumen producido para producir syngas, usando los depsitos de carbn prximos (y
masivos) del carbn, o an construir reactores nucleares para
producir el calor
Se requiere una fuente de agua fresca y salobre y grandes
instalaciones para reciclar las cantidades el agua necesarias para generar el vapor para el proceso SAGD. El agua se ha mencionado a menudo en los
medios populares como constreimiento en el desarrollo
Por la dependencia en drenaje por gravedad, el SAGD tambin
requiere yacimientos comparativamente espesos y
homogneos, luego no es conveniente para todas las reas
de la produccin del crudo pesado
Se estn desarrollando aun diversos procesos. Los procesos derivados se estn desarrollando incluyendo SAGP (steam And Gas
Push) y ES-SAGD (ExpandingSolvent Steam Assisted Gravity
Drainage) en los cuales el gas no condensable/condensable se
mezcle con el vapor
-
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Qu es VAPEX?
Cmara de vapor Butler & Mokrys (1991)
Cmo funciona VAPEX?
-
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138
Qu ventajas tiene VAPEX?
Bajo consumo de energa
Baja polucin ambiental,
No degrada el petrleo in-situ Bajo costo
Al contrario de los mtodos de recobro trmico, no hay problema con la perdida de solvente en el yacimiento ya que gran parte del solvente puede ser reciclado y
recuperado.
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Qu afecta el proceso VAPEX?
Temperatura Presin Viscosidad del petrleo
Sistema de inyeccin de
solventeCapa de gas
Concepto de SAGD La figura representa el proceso en una
etapa bastante temprana El vapor se est inyectando continuamente
del pozo, tpicamente un pozo horizontal Una zona saturada vapor con temperatura
inyectada del vapor se forma El vapor fluye al permetro del
compartimiento del vapor y condensa El calor del vapor es transferido por la
conduccin termal en los alrededores El agua condensa del vapor y el crudo
calentado fluye por gravedad al inyectorMientras que el aceite drena, la cmara devapor avanza en el yacimiento hacia arribay hacia los lados
278
EL vapor fluye a la interfase y se condensa
Inyector de vapor
productor
-
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140
Comparacin de los Mecanismos de SDODConsidere una porcin de la cmara involucrando unacondensacin brusca de vapor (o disolucin de solvente) cuyainterfase se propaga en velocidad estable U en el reservorio:
279
VAPEXposicindeLainterfase devapor
C=1 enelSolventedela
camara
velocidadNormal,U
Difusinmolecular+dispersintransversal
C=0inoriginalreservoir
x
y
dQ
SAGD posicindeLainterfase devaporT=Ts in
Cmaradevapor
velocidadNormal,U
ConduccinDecalor
T=TR enyacimientooriginal
dQ
x
y
VAPEX
Comparacin de los Mecanismos de SDOD
SAGD Tasa de drenaje de crudo (m3/dia):
La integral adimensional delnmero de vapor:
Es la difusividad trmica (m2/dia), =o-steam (kg/m3), T (oC)es la temperatura y laviscosidad del crudo (kg/m-dia)
280
VAPEX Tasa de drenaje de crudo (m3/dia):
La integral adimensional delnmero de vapor:
D es la difusividad molecular(m2/ day), =o-solvent,(kg/m3), C concentracion delsolvente (frac.) y oil viscosity(kg/m-day)
-
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141
Puede el VAPEX impactar recobro no trmico de crudo pesado?
El proceso de VAPEX utiliza una mezcla de C3 y C4 (solvente
vaporizado) y un gas no condensable, e.g., gas natural o
metano, como lquido de inyeccin
En su forma ms simple, requiere la inyeccin continua del solvente a un yacimiento de aceite usando
un inyector horizontal y el mantenimiento de una cmara de
solvente que constantemente evoluciona
Despus de un perodo de transicin inicial de inyeccin, cuando la cmara crece principalmente verticalmente, se espera que el compartimiento solvente crezca lateralmente - en paralelo - y por
encima un cierre por el productor horizontal de modo que, una vez
movilizado adentro o cerca a la pared de la cmara, el aceite podra ser
drenado fcilmente por la gravedad y ser producido
Idealmente, la inyeccin de solvente, el crecimiento de la cmara y el drenaje de aceite deben proceder a tasa estable para tener una recuperacin
estable y acertada
Puede el VAPEX impactar recobro no trmico de crudo pesado?
La pared de la cmara es una frontera mvil no linear, es decir, una capa delgada en lugar de una interfase, separando los hidrocarburos inyectados
y el aceite en sitio
La interfase solvente es fundamentalmente similar a la zona de mezcla dominada por transferencia de masa de los otros mtodos de desplaza-
miento miscible. Localmente, sin embargo, las interacciones de los solventes del vapor con el aceite pesado son complejas y
ms importantes durante el proceso de VAPEX
Se cree que un mecanismo continuo de la renovacin del
aceite ayudado por la gravedad y la capilaridad podra rendir tasas mucho ms altos de transferencia total difusiva dentro de la interfase del
solvente. Adems, la eficacia - y la complejidad de la interfasees realzada por el efecto de de-
asfaltado del solvente que potencialmente lleva al mejoramiento de aceite
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Papel de la Precipitacin de Asfalteno durante VAPEX
oil bank
La tasa de drenaje de aceite bajo VAPEX es
controlada por la viscosidad del solvente - aceite diluido
y puede ser afectada substancialmente por
desafaltado. El desasfaltado"in-situ" puede ser
ventajoso porque reduce la viscosidad del aceite y lleva a la produccin de aceite
aumentado.
Sin embargo, el asfalteno
precipitado puede tambin tapar los
poros de la formacin y causar dao severo a la
permeabilidad
Los experimentos demuestran que
ocurre mejoramiento del crudo aunque la
tasa de produccin no
mejore
Papel de la Precipitacin de Asfalteno durante VAPEX
Extraccin de bitumen en Peace Riverusando C3 en una celda Hele-Shaw
Banco de crudo
Zona barrida
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Debera Usar SAGD o VAPEX?VAPEX es el equivalente a no-termal en vez de un descendiente - de SAGD. Esta diseado especficamente para evitar requerimientos de calor y problemas relacionados al manejo de calor en el futuro
Es, sin embargo, un proceso delicado y tiene sus propios problemas operacionales nicos. La movilizacin del aceite es controlada por transferencia de masa, a saber el drenaje de aceite hacia el productor horizontal ocurre a tiempos comparables a las tasas de difusin de solvente y disolucin en aceite; por lo tanto, se reconoce extensamente como proceso de recuperacin muy lento
Adems, el crecimiento del solvente en la cmara de vapor es mas difcil de predecir y controlar comparado al vapor de la cmara.
Adems, la cmara de solvente est a menudo bajo influencia perjudicial de las barreras de flujo deposicionales, tales como calizas.