TRABAJOSISTEMASDECOMUNICACIONESPTICAS

JOHNJAIROARANGOQUINTERO ID000015263BRIGITTENATHALIEORTIZLONDOO ID000011967

PRESENTADOA:FERNEYORLANDOAMAYA

FECHA:AGOSTO16DE2010

MAESTRAENINGENIERACONNFASISENTELECOMUNICACIONESUNIVERSIDADPONTIFICIABOLIVARIANA

MEDELLN2010

ALGORITMOENMATLABImplementarenMatlabelalgoritmoSSFpararesolverlaNLSEEmplear como entrada un pulso Gausiano con chirp A(0,T). Realice pruebas conchirp15,0y15.Graficar la intensidad del pulso inicial y el pulso final (|A|2).Realizaruna grficadondesevisualicelaevolucindelpulsoalolargodelafibra.Realicepruebascon20kmdefibratipoestndar.Realicepruebasconvariosvaloresdeatenuacin,dispersinylongituddelafibra.Incrementeelvalorden2hastaobservarunavariacinenelpulsodesalida.Paraestevalorden2pruebasinelefectodeladispersin.Realiceunapruebasinconsiderarladispersincromtica.1. ALGORITMOENMATLABPARARESOLVERLANLSE%%INICIALIZANDOELPROGRAMAclc;clearall;closeall%%VARIABLESDEENTRADALf=input('LONGITUDDELAFIBRAENMETROS:'); %longituddelafibraC=input('CHIRP:'); %chirpalfa=input('ATENUACINendB:'); %atenuacinenDBalfa=alfa/(1000*10*log10(exp(1))); %Np/mD=input('DISPERSIONenps/(nm*km):'); %ps/(nm*kmD=D*1e12/(1e9*1e3); %s/m^2%%DEFINICINDEPULSOtpoints=2^10;Po=0.64e3; %W

To=50e12; %segdtaw=1e12; %segfs=1/dtaw; %hzt=(tpoints/2:(tpoints/2)1)*dtaw; %segw=(2*pi*fs/tpoints)*(tpoints/2:(tpoints/2)1); %hzAo=sqrt(Po);A=Ao*exp((1/2)*(1+(i*C))*(t/To).^2); %pulsogausiano%%DEFINICINDELOSPARMETROSDELAFIBRAAeff=80*(1e6)^2; %m^2lamda=1550e9; %mc=299792458; %m/sn2=2.6e20; %m^2/Wbeta2=(D*lamda^2)/(2*pi*c); %s^2/m*radgama=(2*pi*n2)/(Aeff*lamda); %rad/W*m%%ECUACINASIMULAR%ENCONTRANDOM

h=0.1/(gama*Po); M=Lf/h;if(M

forn=1:MAf1=Af.*OL; %sealporsolucinlinealAt1=ifft(Af1); %cambiandodefrecuenciaatiempoAt2=At1.*exp(i*h*gama*(abs(At1).^2)); %solucindelefectonolinealAf=fft(At2); %cambiandodetiempoafrecuenciaAt_matriz_ppal(n+1,:)=abs(At2).^2; %almacenandolosvaloresenunamatrizend2. GRFICASDE LA INTENSIDADDELPULSO INICIALY ELPULSO FINALYDE LA

EVOLUCINALOLARGODELAFIBRACONCHIRP15,0Y15EstaspruebasserealizaronconD=17ps/nm.km,=0.2dB/KmyLongitud20Km

Enestasgrficassepuedecorroborarlosiguiente:Para las fuentes con chirp positivo se observa un ensanchamiento de la sealmientrasseatenadebidoalefectodelaatenuacinyaldeladispersin.Para lasfuentesconchirpceroseobservarsoloelefectode laatenuacin,nohaydispersindelpulso.Paralasfuentesconchirpnegativoseobservacomoamedidaquesevarecorriendoladistanciaelefectodelchirpgenerainterferenciaconstructivaalasealyluegolaatenarpidamente.Paranuestrocasoespecficoelmayorefectode ladispersinseveparaelcasodechirp negativo, luego el del chirp positivo y para el caso de cero no se observadispersin.Paraelcasodelchirppositivoesposiblequenoseobserveunensanchamientodelpulso,sinounestrechamiento,dependiendodeladistancia.

3. GRFICASDE LA INTENSIDADDELPULSO INICIALY ELPULSO FINALYDE LAEVOLUCINALOLARGODELAFIBRAPARAATENUACIONESENTRE0.2Y1.0

Estaspruebasserealizaronconchirp=15,D=17ps/nm.KmyLongitud20Km

Enestasgrficassepuedecorroborarqueamedidaqueaumenta laconstantedeatenuacinlapotenciadesalidadisminuyemsrpidamenteconladistancia. 4. GRFICASDE LA INTENSIDADDELPULSO INICIALY ELPULSO FINALYDE LA

EVOLUCINALOLARGODELAFIBRAPARADISPERSIONESENTRE20Y20Estaspruebasserealizaronconchirp=15,=0.2dB/KmyLongitud20Km

En estas grficas se puede corroborar que para que la dispersin afecte lapropagacinesnecesarioquelafuentetengachirpyhayadispersin;yaquetantoparaelcasocondispersin0chirp15yelcasodedispersinpositivaperochirp0noseobservaelfenmenodeladispersin.Paratodoslosdemscasosesvisibleelefectodeladispersin.

Adicionalmente se encontr que para los casos con dispersin positiva cercana aceroseobservaunacompresindelpulsoenvezdeunensanchamiento,debidoalpequeovalordelparmetrodeladispersin. 5. GRFICASDE LA INTENSIDADDELPULSO INICIALY ELPULSO FINALYDE LA

EVOLUCINALOLARGODELAFIBRAPARALONGITUDESDEFIBRAENTRE4Y20MTS

Estaspruebasserealizaronconchirp=15,=0.2dB/KmyD=17ps/nm.Km

Enestasgrficas sepuede corroborarelefectode laatenuaciny ladispersinamedida que aumenta la distancia, adems que para una distancia especfica (porejemplo2 km) siempre se va adetectarelmismopulsode salidaparaestosdosefectos, sin importarque la longitudde la fibra termineahocontinevariosKm

ms, es decir, este es un sistema esttico, porque su salida solo depende de suentradaydelefectodelsistema,nodelassalidasfuturas. 6. ENCONTRANDOVALORESn2HASTAOBSERVARUNCAMBIOENELPULSODE

SALIDA,PRUEBASSINELVALORDELADISPERSIN

Enestasgrficassepuedecorroborarqueelcambioden2enelcambiodelaformadelpulsodesalidasehacevisibleapartirden2menorde2.6E15,yqueparaesenuevon2alprobarsinelefectodeladispersinseobservaqueseharecuperadolaformainicialdelpulso,peroestatenuado,esdecir,queesnecesarioparaobservarelefectodelcambioden2queladispersinseadiferentedecero. 7. GRFICASDE LA INTENSIDADDELPULSO INICIALY ELPULSO FINALYDE LA

EVOLUCINALOLARGODELAFIBRASINDISPERSINCROMTICA

Enestagrficaseobservaconazulelpulsoinicial,enrojoelpulsosinelefectodeladispersincromticayennegroelpulsoconelefectode ladispersincromtica,por lo cual sepuede concluirquepara el casode la figura roja solo se reflejaelefecto de la atenuacin,mientras que para el caso de la figura roja se observantantoelefectodelaatenuacincomoeldeladispersin.

EJERCICIOS1. LAAPERTURANUMRICADEUNA FIBRADE NDICE ESCALONADO ES 0.175.

HALLAR EL DIMETRO DEL NCLEO QUE GARANTIZAR PROPAGACINMONOMODOA1.6m.

Paraquelafibraseamonomodosenecesitaque 2.405Deesta condicin sepuedeobtener fcilmenteel radiode la fibra,apartirde laecuacin

2 Llegandoa

2 2.405 1600

2 0.175 3.499Eldimetroentonceses2 =7m2. UNAFIBRACON NDICES1.41Y1.40YRADIODENCLEO50mm,HALLAREL

NMERODEMODOSQUESEPROPAGANA1300nm.Primerosedeterminalaaperturanumrica

1.41 1.40 0.1676 Sereemplazaenlaecuacindelafrecuenciadecorte

2 2 50 0.1676

1300 40509.76Como seutilizalasiguienteaproximacin

#

,