TEMA 2

ANÁLISIS DE CIRCUITOS. CIRCUITOS EQUIVALENTES.

2.1.- Análisis de circuitos. Aplicación lemas de kirchhoff a un circuito

2.2.- Asociación de dipolos de la misma naturaleza

2.2.1.- Asociación de elementos pasivos.

Dipolo equivalente a resistencias en serie y paralelo.

Dipolo equiv. a condensadores en paralelo y serie.

Dipolo equivalente a bobinas en serie y paralelo

2.2.2- Asociación de elementos activos.

Conversión de fuentes.

Dipolo equivalente a fuentes de tensión reales en serie.

Dipolo equivalente a fuentes de tensión reales en paralelo.

Teorema de Millman.

Dipolo equivalente a fuentes de intensidad reales en paralelo.

2 - 1

A C D B

AC CD UDF U FBUU

E ER R

(-)

1

1

2

2

(+) (+)

(+) (+) (+)

F

TEMA 2ANÁLISIS DE CIRCUITOS. CIRCUITOS EQUIVALENTES

2.1.- ANÁLISIS DE CIRCUITOS

En un circuito eléctrico nos interesa, normalmente, conocer el reparto de corrientes y

tensiones. Este estudio es lo que se conoce como resolver el circuito eléctrico, que no es más que

establecer unas ecuaciones y resolverlas de forma que permitan el conocimiento del reparto en

las ramas de las intensidades de las corrientes y las diferencias de potencial en bornes de los

elementos.

Las incógnitas de estas ecuaciones serán las intensidades en las ramas o las diferencias

de potencial en bornes de tales ramas.

Supongamos una rama cualquiera comprendida entre los nudos adyacentes A y B (ver

figura). En un principio hay que tener un sentido de valoración para las intensidades o tensiones.

Si se escoge I como incógnita de la rama y se le da el sentido de valoración positiva (+) el sentido

de la figura de A hacia B, se tendrá:

UAB = UAC + UCD + UDF + UFB

UAC = E1 UDF = - E2

UCD = IR1 UFB = IR2

UAB = (E1 - E2) + IR1 + IR2

como el sentido de E1 y E2 es contrario y del mismo sentido de A --> B respectivamente, la

expresión anterior se puede escribir

UAB = Ri I - Ei = IR1 + IR2 - (-E1 + E2)jn

1jm

1

Obteniendo con esta expresión la diferencia de potencial entre los bornes A y B, o al

revés, si se conoce esta se puede obtener la intensidad que recorre la rama, de forma que da igual

2 - 2

E1

E2

I4

A B

C

I1 I3

I2 I5

I1

jN

iN

que incógnita se escoja de la rama, la diferencia de potencial en sus bornes o la intensidad de la

corriente que la atraviesa.

Si el circuito contiene n ramas existirán en consecuencia n incógnitas por lo que se deben

establecer n ecuaciones para poder resolver el circuito. Vamos a determinar cuantas ecuaciones

puedo obtener de un circuito aplicando el primer lema de Kirchhoff y cuantas aplicando el

segundo lema.

Sea el circuito de la figura:

Nº de nudos principales: 3, A, B y C.

La aplicación de la 1ª ley de Kirchhoff a los tres nudos lleva a las siguientes ecuaciones:

NUDO A I1 - I2 - I3 = 0 (1) CRITERIO DE CONEXIÓN

NUDO B I3 - I4 - I5 = 0 (2) INTENSIDADES

NUDO C I2 + I4 + I5 - I1 = 0 (3) ENTRANTES(+) Y SALIENTES (-)

Donde se puede observar que la tercera ecuación, la del nudo C, no nos da ninguna

información pues es la suma de la primera y segunda ecuación.

Por consiguiente el 1º lema se aplica a todos los nudos principales menos uno.

En general, si r es el número de ramas totales, en cada nudo se tendrá una ecuación de

la forma:

jK'r

K'1

gK ik ' 0

2 - 3

con gK = +1 si iK esta orientada hacia el nudo donde se plantea la ecuación, Nj (criterio de

intensidades entrantes positivas), gK = -1 en el caso contrario, gK = 0, si iK no llega al nudo Nj.

La ecuación correspondiente al nudo Nj, incluye el termino -iK, mientras que la ecuación

del nudo Ni posee +iK. Esto sucede sea cual fuere el valor de K; por lo que sumando miembro a

miembro las n ecuaciones de los nudos se obtiene 0=0: el número de ecuaciones independientes

en el caso de los nudos es en consecuencia inferior o igual a r-1. Se podría comprobar en cada

caso particular que tal número es precisamente igual a r-1.

Nº DE ECUACIONES DE NUDOS = Nº RAMAS DEL ÁRBOL

Para aplicar el segundo lema por las mismas razones expuestas, el nº de ecuaciones

linealmente independientes es igual al nº de eslabones.

e = m = r - (n - 1)

Malla 1: UAA = 0 = UAC + U’CA = I2 R2 - E1 + I1 R1

Malla 2: UAA = 0 = UAB + UBC + UCA = I3 R3 + I4 R4 - I2 R2

Malla 3: UBB = 0 = U’BC + UCB = I5 R5 - E2 - I4 R4

En general, las ecuaciones de malla tienen la forma siguiente: llamadajK'e

K'1

g'K uk ' 0

ecuación de malla, con g’K = +1 o g’K = -1 según el sentido arbitrario dado de uK y de la rama en

estudio y g’K = 0 si uK no aparece en la malla estudiada.

En resumen: El número de incógnitas del circuito, por ejemplo las intensidades, es

igual al número r de ramas, proporcionando los nudos n-1 ecuaciones independientes y el

resto serían ecuaciones de mallas. Estas ecuaciones reciben el nombre de ecuaciones de

Kirchhoff.

En la figura anterior r = 5, n = 3 y m = 5 - 3 + 1 = 3 y se tendrá:

Incógnitas: 5

Ecuaciones: 2 ecuaciones de nudos,

3 ecuaciones de mallas,

en total tendremos 5 ecuaciones, con 5 incógnitas, de las cuales despejaremos las intensidades

de las rama.

Nº DE ECUACIONES DE NUDOS = Nº NUDOS PRINCIPALES - UNO

Nº DE ECUACIONES DE MALLAS = Nº ESLABONES =

= Nº RAMAS - (NºNUDOS PRINCIPALES -1)

2 - 4

10 V

6 V

+

+

3

21A

B

3 Ω

2 Ω

8 Ω

I I

I

EJEMPLO : Resolver el circuito eléctrico de la figura siguiente suponiendo como incógnitas

las intensidades de las ramas.

Los pasos a seguir para resolver un circuito son:

1) Dar un sentido arbitrario a las intensidades de las ramas. Sobre la figura se establece un

sentido de valoración de las intensidades de las corrientes que circulan por las diferentes ramas.

2) Plantear tantas ecuaciones como incógnitas tengamos. Se determinara el número de

ecuaciones de nudos y el número de ecuaciones de mallas y se establecerán éstas.

Nudos Principales: 2 que son A y B

Ecuaciones de Nudos = 2 - 1 = 1 (número de ramas del árbol)

I1 + I3 - I2 = 0 ECUACIÓN NUDO A (Entrantes (+) )

Ecuaciones de Mallas = 3 - 2 + 1 = 2

10 - 6 = 3I1 - 2I3 ECUACIÓN MALLA 1

6 = 2I3 + 8I2 ECUACIÓN MALLA 2

TENEMOS PLANTEADO 3 ECUACIONES CON 3 INCÓGNITAS

3) Resolver el sistema. Solucionando el sistema, se obtendrá:

I1 = 1,1304 A.

I2 = 0,826 A.

I3 = - 0,3043 A

4) Dar el sentido correcto a la intensidad de cada rama. La única rama que debemos cambiar

el sentido preestablecido es la correspondiente a I3.

2 - 5

uu

CIRCUITO

DEL1

-

B

u

RESTO

1

i +

AR 2R

AB

2

(1)

2.2.- ASOCIACIÓN DE DIPOLOS DE LA MISMA NATURALEZA.

Se dice que varios elementos están asociados en serie cuando por ellos circula la misma

intensidad.

Se dice que varios elementos están asociados en paralelo cuando todos ellos están

sometidos a la misma tensión.

DIPOLOS EQUIVALENTES: "Dos circuitos se dice que son equivalentes en un par de

terminales determinado si tienen las mismas condiciones o características i-u"

2.2.1. ASOCIACIÓN DE ELEMENTOS PASIVOS

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A RESISTENCIAS EN SERIE

Vamos a suponer el circuito de la figura:

Por Kirchhoff sabemos que:

uAB = u1 + u2

y conociendo la tensión en los bornes de la resistencia

uAB = u1 + u2 = iR1 + iR2 = i(R1 + R2) Ecuación i-u entre A y B

si hago Req = R1 + R2, puedo sustituir estas dos resistencias por una cuyo valor sea Req (ya que

la respuesta del resto de circuito quedaría inalterada si sustituyéramos los dos resistencias R1 y

R2 por una sola resistencia equivalente Req).

2 - 6

CIRCUITO

DEL

-

B

u R =R1+R2

RESTO

i

+

A

AB EQ

(2)

1 2

1R 2R Rn

u u u n

u

BA

AB

El circuito que hay entre A y B en el caso (1) es equivalente al circuito que hay entre A

y B en el caso (2) pues tiene la misma característica i-u entre estos dos nudos, esto significa, que

dos o más resistencias en serie pueden ser sustituidas por una resistencia, de parámetro

característico Req, que se obtenga de:

Req = R1 + R2 + ... + Rn.

Es de observar que la resistencia equivalente de una asociación serie de resistencias es

mayor que cualquiera de ellas y también la tensión total se queda dividida en partes directamente

proporcionales a las resistencias parciales.

i ' uKRK

' uABReq

uK ' uAB @ RK

Req

' uAB @ RK

ji ' n

i ' 1

Ri

Por ello, la asociación serie de n resistencias iguales constituye una división de tensión.

Un caso particular muy utilizado es cuando se tiene solamente dos resistencias y se

conoce la tensión total, uAB, que les excita, la tensión en bornes de cada resistencia valdrá:

y u1 ' uAB @ R1

R1 % R2

u2 ' uAB @ R2

R1 % R2

2 - 7

CIRCUITOB

u

RESTOA

iT

R

i 1

R1

i 2

2DEL

A

B

R

i

u

T

RESTO

DEL

CIRCUITO

EQ =1

1

Rk

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A RESISTENCIAS EN PARALELO.

Supongamos el circuito de la figura:

Las dos resistencias están sometidas a una tensión de magnitud común u.

Las conductancias serían: G1 = 1/R1 y G2 = 1/R2

entonces: i1 = u @ G1 e i2 = u @ G2 con lo cual

iT = i1 + i2 = u (G1 + G2) = u (Geq)

iT = u (1/R1 + 1/R2)

y por tanto Geq = 1Req

' 1R1

% 1R2

esto significa, que dos o más resistencias en paralelo pueden ser sustituidas por una resistencia,

de parámetro característico Req, que se obtenga de:

1Req

' 1R1

% 1R2

% ..... % 1RK

2 - 8

Ri

i 1 1R

2 2

i T

También es de observar que la resistencia equivalente a varias puestas en paralelo es

menor que cualquiera de ellas y además se cumple:

u = iT @ Req = iK @ RK Y iK ' iT @ Req

RK

' iT @ 1 / RK

1 / Req

' iT @ GK

Geq

la intensidad total i queda dividida en partes directamente proporcionales a las conductancias

parciales. Por ello, la asociación en paralelo de n resistencias iguales constituye una división de

intensidad.

Un caso particular muy utilizado es cuando se tiene solamente dos resistencias y se

conoce la intensidad total, iT, que se les suministra:

La resistencia equivalente a las dos en paralelo será:

–> 1Req

' 1R1

% 1R2

' R1 % R2

R1R2

Req ' R1R2

R1 % R2

y la intensidad que circula por cada una de las ramas del divisor valdrán:

ei1 ' iT Req

R1

' iT R2

R1 % R2

i2 ' iT Req

R2

' iT R1

R1 % R2

En el análisis de circuitos siempre que tengamos resistencias en serie o en paralelo es

conveniente sustituirlas por una sola resistencia, lo mismo deberíamos hacer con los

condensadores y las bobinas.

2 - 9

RESTO

DEL

CIRCUITO

A

B

C1 C2 C3

I1 I2 I3I

U

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A CONDENSADORES EN PARALELO

La 1ª ley de Kirchhoff aplicada al nudo A nos da: i = i1 + i2 + i3 ahora bien como

i1 ' C1 dudt

i2 ' C2 dudt

i3 ' C3 dudt

sustituyendo en la ecuación anterior y sacando factor común du/dt se tendrá:

i ' ( C1 % C2 % C3 ) dudt ' CEQ

dudt

que significa que dos o más condensadores en paralelo se pueden sustituir por un condensador

equivalente cuya capacidad sea igual a la suma de las capacidades de aquellos, es decir:

CEQ ' C1 % C2 % C3 % ... % Cn

La capacidad del condensador equivalente a varios puestos en paralelo es mayor que la

de cualquiera de ellos.

2 - 10

CIRCUITO

DEL

RESTO

k

B

u

i

EQ

A

1

1=

C

C

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A CONDENSADORES EN SERIE

Como sabemos:

u1 ' 1C1

m i dt u2 ' 1C2

m i dt u3 ' 1C3

m i dt

y si aplicamos la 2ª ley de Kirchhoff entre A y B tendremos que:

u = u1 + u2 + u3 = ( 1C1

% 1C2

% 1C3

) m i dt

u ' 1CEQ

m i dt

lo cual significa que dos o más condensadores en serie se pueden sustituir por un único

condensador equivalente cuya capacidad satisfaga la ecuación.

Y 1CEQ

' 1C1

% 1C2

% 1C3

% ... % 1Cn

CEQ ' 1

1C1

% 1C2

% 1C3

% ... % 1Cn

La capacidad del condensador equivalente a varios asociados en serie es menor que la de

cualquiera de ellos.

2 - 11

RESTO

DEL

CIRCUITO

A

i

u

u1 u2 3u

L 1 2 3L L

A

B

i

u

RESTO

DEL

CIRCUITO

EQL = L + L + L1 2 3

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A BOBINAS EN SERIE

Con las bobinas vamos a hacer un análisis similar al hecho con los condensadores

Por la 2ª ley de Kirchhoff: u = u1 + u2 + u3 y como

u1 ' L1 didt

u2 ' L2 didt

u3 ' L3 didt

sustituyendo y despejando

u ' ( L1 % L2 % L3 ) didt ' Leq

didt

El dipolo equivalente a varias bobinas en serie es igual a una bobina con inductancia de

valor:

LEQ ' L1 % L2 % L3 % ... % Ln

La inductancia equivalente de varias bobinas asociadas en serie es mayor que cualquiera

de ellas.

2 - 12

RESTO

DEL

CIRCUITO

A

B

I1 I2 I3i

u L L L1 2 3

A

B

i

u

RESTO

DEL

CIRCUITO

EQ =1

1

k

L

L

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A BOBINAS EN PARALELO

En el circuito de la figura las intensidades de cada rama valen

i1 ' 1L1 m u dt i2 '

1L2 m u dt i3 '

1L3 m u dt

Aplicando la 1ª ley de Kirchhoff al nudo A tendremos que:

i = i1 + i2 + i3 = ( 1L1 %

1L2 %

1L3) m u dt

i ' 1LEQ

m u dt

por lo que el dipolo equivalente a varias bobinas en paralelo es una bobina de inductancia:

Y 1LEQ

' 1L1 %

1L2 %

1L3 % ... %

1Ln

LEQ ' 1

1L1 %

1L2 %

1L3 % ... %

1Ln

La inductancia equivalente a una asociación paralelo de bobinas es menor que cualquiera

de ellas.

2 - 13

IR1

UUGe G

+

RESTO

DEL

CIRCUITO

A

B

U

RESTO

DEL

CIRCUITO

A

B

R2IG

IR2

I

I

UU

UG /R1

G

I

U

G

G

I

I R2

Característica de la fuente

de tensión real

Característica de la fuente de intensidad real

2.2.2. ASOCIACIÓN DE ELEMENTOS ACTIVOS.

LLLL CONVERSIÓN DE FUENTES

Si en un circuito existen ramas activas de los tipos representados en la figura, veamos que

es posible, si se desea, efectuar la conversión de un tipo en otro sin que se modifiquen las

tensiones e intensidades en los demás elementos del circuito.

Ambas ramas son equivalentes respecto a sus terminales A y B, si, al cargarlas con un

mismo receptor, suministran la misma intensidad de corriente y mantienen la misma tensión entre

sus terminales, o sea, tienen la misma característica i-u entre A y B.

Recordando las ecuaciones características obtenidas en el tema 1, para las fuentes reales

Fuente de tensión real: UAB = UG - IAB R1

Fuente de Intensidad real: UAB = IG R2 - IAB R2

y comparándolas, ambos circuitos son equivalentes si tienen la misma característica i-u, que

ocurrirá si

R1 = R2 = R

y

UG = IG @@@@ R2 = IG @@@@ R

2 - 14

10 V

E G

B

U

A

B

U=2R G

A

Ω

=2ΩGR

5AGI

El que sean equivalentes no significa que sean idénticos, ya que si el circuito (1) se abre

por el punto A, el generador del primer circuito no consume energía, y el del segundo circuito

si

EQUIVALENTES … IDÉNTICOS

Por lo que respecta al resto del circuito, toda medida eléctrica realizada en los terminales

A y B dará el mismo resultado independiente de que fuente se conecte.

La equivalencia se refiere, únicamente, a los receptores o circuito exterior conectado entre

los terminales A y B.

EJEMPLO: Dada la fuente real de la figura donde los parámetros que la definen son: EG =10

V y RG = 2 Ω, determinar: a) La fuente de intensidad equivalente. b) Si se carga

ambas fuentes con una resistencia de valor R = 3 Ω calcular la tensión, intensidad

y potencia que suministran las fuentes a la carga. c) Potencia consumida por cada

fuente.

Solución:

a) Esta fuente REAL de 10 V y resistencia de 2 Ω será equivalente a una fuente de

intensidad real con parámetros:

IG ' 1RG

EG ' 12 10 ' 5 A

RG = 2 Ω

b) Si cargamos ambas fuentes con una resistencia de 3 Ω, para la fuente de tensión

obtenemos:

UAB = EG R /(R + RG) = 10 × 3 / (3 + 2) = 6 V (aplicando división de tensión)

IAB = UAB / R = 6 / 3 = 2 A

PAB = UAB IAB = 6 × 2 = 12 W

2 - 15

GE

10 V

B

UAB R =3

GR

AB

A

I

=2

GI 5A =2GR

B

=3U

AB R

A

IAB

y para la fuente de intensidad: UAB ' IAB @ R ' 2 × 3 ' 6 V

IAB ' IG RG

RG % R ' 2 A

PAB = UAB IAB = 6 × 2 = 12 W

llegamos al mismo resultado en ambos casos, como debería suceder.

c) La potencia absorbida por la fuente de tensión valdrá: PG = UG IG = 10×2 = 20 W

y la absorbida por la fuente de intensidad: PG = UG IG = 6×5 = 30 W como vemos

diferente. Esto es debido a que la tensión en bornes de la resistencia interna de 2

Ω es de 4 V para la primera fuente y de 6 V para la segunda por lo que la potencia

perdida en la resistencia interna es diferente en las dos fuentes.

La potencia absorbida por la resistencia externa a la fuente de 3 Ω es la misma en

los dos casos, pero la potencia absorbida por la resistencia interna de 2 Ω es

distinta.

LA POTENCIA CONSUMIDA POR CADA FUENTE ES DISTINTA

SON EQUIVALENTES NO IDÉNTICOS

2 - 16

U

CIRCUITO

DEL

B

ABU

RESTO

1U

ABI

AR1

2R2

CIRCUITO

DEL

B

ABU

RESTO

EQU

ABI

AReq

LLLL DIPOLOS EQUIVALENTES A FUENTES DE TENSIÓN EN SERIE

Supongamos el circuito de la figura donde nos encontramos entre el punto A y el punto

B dos fuentes de tensión reales en serie.

Por todos los elementos que hay en serie entre A y B pasara la misma corriente.

Por la 2ª ley de Kichhoff: UAB = U1 + IAB R1 + U2 + IAB R2 =

= (U1 + U2 ) + IAB (R1 + R2 ) =

= Ueq + IAB Req

que es la característica i-u de una fuente real de tensión, luego puedo sustituir estas dos fuentes

de tensión reales por una cuya resistencia interna sea Req = R1 + R2 y cuya fuente de tensión

valga Ueq = U1 + U2.

Generalizando, el dipolo equivalente a “n” fuentes de tensión reales en serie, es otra

fuente de tensión real cuyos valores característicos valdrán:

Req = R1 + R2 + ..... + Rn

Ueq = U1 + U2 + ..... + Un

2 - 17

CIRCUITO

DEL

B

U

RESTOA

IAB

I eq Req

CIRCUITO

DEL

B

U

RESTOABI

A

II 1 R1 2 R2

LLLL DIPOLOS EQUIVALENTES A FUENTES DE INTENSIDAD EN PARALELO

Supongamos el circuito de la figura donde nos encontramos entre el punto A y el punto

B dos fuentes de intensidad reales en paralelo.

Todos los elementos que hay en paralelo entre A y B soportan la misma tensión.

Por la 1ª ley de Kichhoff aplicada al nudo A:

IAB = I1 - UAB / R1 + I2 - UAB / R2 =

= (I1 + I2 ) - UAB (1 / R1 + 1 / R2 ) =

= Ieq - UAB Geq

que es la característica i-u de una fuente real de intensidad, luego puedo sustituir estas dos

fuentes de intensidad reales por una cuya conductancia interna sea Geq = G1 + G2 y cuya fuente

de intensidad valga Ieq = I1 + I2.

Generalizando, el dipolo equivalente a “n” fuentes de intensidad reales en paralelo, es

otra fuente de intensidad real cuyos parámetros característicos valdrán:

Geq = G1 + G2 + ..... + Gn YYYY Req = 1 / Geq

Ieq = I1 + I2 + ..... + In

2 - 18

EI R+

B A

IU

RESTO DEL CIRCUITO

EQEQEQ EQR =

RESTO DEL CIRCUITO

+

RESTO DEL CIRCUITO

B BA

U

+nE R n

I

11 +

+

E K R K

E 2 R 2

E R

RESTO DEL CIRCUITO

BA

R

U

n

E Rn

R K

n

I

A

IU

R EQ

E RK

2R

K

2E R

R 1

2

I =EQ

RE 1 1

KEn

1

R K

LLLL DIPOLO EQUIVALENTE A FUENTES DE TENSIÓN EN PARALELO.

TEOREMA DE MILLMAN

El teorema de Millman permite sustituir "n" fuentes de tensión en paralelo por una sola

mediante transformaciones intermedias de fuentes de tensión en fuentes de corriente y viceversa.

El proceso de calculo efectuado ha sido el siguiente:

A) Tenemos "n" fuentes reales de tensión de f.e.m.: E1, E2,...,En y resistencias internas R1,

R2, ..., Rn.

B) Se sustituyen las "n" fuentes de tensión por "n" fuentes de corriente de intensidades

respectivas: ... y de resistencias internas en paralelo R1, R2, ..., Rn.IE1'E1

R1

, IE2'E2

R2

C) Se han reunido todas las fuentes de corriente en una sola de intensidad:

2 - 19

y de resistencia interna en paralelo: IEQ ' jk ' n

k ' 1

IEk ' jk ' n

k ' 1

EK

RK

Ri ' REQ ' 1

jk ' n

K ' 1

1Rk

D) Se ha transformado la fuente de corriente del apartado anterior en una única fuente de

tensión de f.e.m.:

EEQ ' 1

jk ' n

k ' 1

1Rk

jk ' n

k ' 1

Ek

Rk

y de resistencia interna en serie: Ri ' REQ ' 1

jk ' n

k ' 1

1Rk

con todo ello se llega a un circuito formado por una única fuente real de tensión a la que

se conecta entre sus bornes A y B el resto del circuito.

Si, por ejemplo, entre dos puntos A y B, tenemos tres fuentes reales de tensión, de

parámetros conocidos y valores:

E1 = 6 V, R1 = 3 Ω

E2 = 4 V, R2 = 2 Ω

E3 = 12 V, R3 = 6 Ω

se tendría:

REQ ' 1

13 %

12 %

16

' 1 Ω

IE1 ' 63 ' 2 A , IE2 '

42 ' 2 A , IE3 '

126 ' 2 A

IEQ ' jk ' n

k ' 1

IEk ' 6 A

y por tanto:

EEQ = REQ IEQ = 1 x 6 = 6 V.

2 - 20

+

A

B

6

3

+4

2

+12

6UAB

IAB

A

B

A

B

6

1

+

A

B

UAB

IAB

6

1

+

A

B

UAB

IAB

+

A

B

UAB

IAB

1

B

A

6 1

B

A

6

B

A

62 32 3 2 22 2 62 62

2 - 21

RESUMEN TEMA 2: ANÁLISIS DE CIRCUITOS. CIRCUITOS EQUIVALENTES.

2.1.- Análisis de circuitos. Aplicación lemas de kirchhoff a un circuito

2.2.- Asociación de dipolos de la misma naturaleza

Asociación de elementos pasivos.

Aplicación lemas de Kirchhoff a un circuito

1er lema:

2do lema:

(aplicada a un nudo, n-1)

(aplicada a un lazo, nº de mallas)

(Incógnitas Int. en ramas)

REQ = R1+ R2+ R3 + …. + Rnn321EQ R1

....R1

R1

R1

R1

++++=

LEQ = L1+ L2+ L3 + …. + Lnn321EQ L1

....L1

L1

L1

L1

++++=

CEQ = C1+ C2+ C3 + …. + Cnn321EQ C1

....C1

C1

C1

C1

++++=Condensador

Bobina

Resistencia

ParaleloSerieElemento Pasivo

Conversión de fuentes

+

UAB

IABA

B

RUAB

IABA

B

Ug

R1

R2Ig

R1

Ug

R2 = R1

Ig = Ug/R1

R2

Ig

R1 = R2

Ug = Ig R2

Se tendrán tantas ecuaciones como incógnitas. Resuelto el sistema, se determinarán las tensiones en bornes de cada elemento.

UAB = UAC + UCD + UDF + UFB

UAB = E1 + IR1 - E2 + IR2 = f(I)

A C D B

AC CD UDF U FBUU

E ER R

(-)

1

1

2

2

(+) (+)

(+) (+) (+)

F

I