Ondas capilares: Qué son y situación...
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Ondas capilares: Qué son y situaciónactual.
Jose Hernández Muñoz
31 de mayo de 2016
Jose Hernández Muñoz Ondas capilares: Qué son y situación actual.
Contexto
Master Física de la Materica Condensada y SistemasBiológicos.(UAM)
Pedro Tarazona (UAM).
Enrique Chacón (ICMM-CSIC).
Jose Hernández Muñoz Ondas capilares: Qué son y situación actual.
Contexto
Master Física de la Materica Condensada y SistemasBiológicos.(UAM)
Pedro Tarazona (UAM).
Enrique Chacón (ICMM-CSIC).
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Contexto
Master Física de la Materica Condensada y SistemasBiológicos.(UAM)
Pedro Tarazona (UAM).
Enrique Chacón (ICMM-CSIC).
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Contexto
Master Física de la Materica Condensada y SistemasBiológicos.(UAM)
Pedro Tarazona (UAM).
Enrique Chacón (ICMM-CSIC).
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Contexto
Master Física de la Materica Condensada y SistemasBiológicos.(UAM)
Pedro Tarazona (UAM).
Enrique Chacón (ICMM-CSIC).
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Ondas Capilares
Fluctuaciones de la interfase líquido-vapor debidas a laTemperatura.
La razón de llamar ondas a estas fluctuaciones es debido a quetrabajamos en el espacio de Fourier.
Jose Hernández Muñoz Ondas capilares: Qué son y situación actual.
Ondas CapilaresFluctuaciones de la interfase líquido-vapor debidas a laTemperatura.
La razón de llamar ondas a estas fluctuaciones es debido a quetrabajamos en el espacio de Fourier.
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Ondas CapilaresFluctuaciones de la interfase líquido-vapor debidas a laTemperatura.
La razón de llamar ondas a estas fluctuaciones es debido a quetrabajamos en el espacio de Fourier.
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Ondas CapilaresFluctuaciones de la interfase líquido-vapor debidas a laTemperatura.
La razón de llamar ondas a estas fluctuaciones es debido a quetrabajamos en el espacio de Fourier.
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Función de Correlación y de Estructura
Llamaré función de correlación a:
G (z1, z2, ~q) =< ρq(z1)ρ−q(z2) > (1)
La función estructura se define como:
Svol(z1, ~q) =
∫dz2G (z1, z2, ~q) (2)
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Función de Correlación y de Estructura
Llamaré función de correlación a:
G (z1, z2, ~q) =< ρq(z1)ρ−q(z2) > (1)
La función estructura se define como:
Svol(z1, ~q) =
∫dz2G (z1, z2, ~q) (2)
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Función de Correlación y de Estructura
Llamaré función de correlación a:
G (z1, z2, ~q) =< ρq(z1)ρ−q(z2) > (1)
La función estructura se define como:
Svol(z1, ~q) =
∫dz2G (z1, z2, ~q) (2)
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¿Como estudiar las ondas capilares?
Vías principales:I CWT, Madlestam.I Actual DFT, Van der Waals.
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¿Como estudiar las ondas capilares?
Vías principales:I CWT, Madlestam.I Actual DFT, Van der Waals.
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Capillary Wave Theory (CWT)
La interfase líquido vapor como una superficie matemáticafluctuante.
Cuyo Hamiltoniano es:
HCW [ξ] = σ0A0 +A0
2
∑q
q2σ(q)|ξq|2. (3)
Por el teorema de equipartición tenemos que:
< |ξq|2 >=kBT
σ(q)q2A0(4)
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Capillary Wave Theory (CWT)
La interfase líquido vapor como una superficie matemáticafluctuante.Cuyo Hamiltoniano es:
HCW [ξ] = σ0A0 +A0
2
∑q
q2σ(q)|ξq|2. (3)
Por el teorema de equipartición tenemos que:
< |ξq|2 >=kBT
σ(q)q2A0(4)
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Capillary Wave Theory (CWT)
La interfase líquido vapor como una superficie matemáticafluctuante.Cuyo Hamiltoniano es:
HCW [ξ] = σ0A0 +A0
2
∑q
q2σ(q)|ξq|2. (3)
Por el teorema de equipartición tenemos que:
< |ξq|2 >=kBT
σ(q)q2A0(4)
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Divergencia de CWT: a que es debida?
< |ξq|2 >=kBT
σ(q)q2A0(5)
Las razones de la existencia de esta divergencia son:I Nuestro modelo no tiene en cuenta la gravedad.
I Nuestro modelo presupone un sistema infinito.
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Divergencia de CWT: a que es debida?
< |ξq|2 >=kBT
σ(q)q2A0(5)
Las razones de la existencia de esta divergencia son:I Nuestro modelo no tiene en cuenta la gravedad.I Nuestro modelo presupone un sistema infinito.
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DFT
DFT,rama de statistical mechanics, en funcionales dedensidades. Tales que:
I Son extremales, cuando las funciones de distribuciónestán evaluadas en el equilibrio.
I Su valor extremal coincide con el valor de equilibrio delpotencial termodinámico en cuestión.
Los potenciales que solemos usar son Ω y F .
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DFT
DFT,rama de statistical mechanics, en funcionales dedensidades. Tales que:
I Son extremales, cuando las funciones de distribuciónestán evaluadas en el equilibrio.
I Su valor extremal coincide con el valor de equilibrio delpotencial termodinámico en cuestión.
Los potenciales que solemos usar son Ω y F .
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DFT
DFT,rama de statistical mechanics, en funcionales dedensidades. Tales que:
I Son extremales, cuando las funciones de distribuciónestán evaluadas en el equilibrio.
I Su valor extremal coincide con el valor de equilibrio delpotencial termodinámico en cuestión.
Los potenciales que solemos usar son Ω y F .
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Alejandonos del equilibrio
En equilibrio nada fluctua, son las fluctuaciones lo que te sacadel equilibrio.
Por tanto nos interesa δ2Ωδρ(~r1)δρ(~r2)
|eq.
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Alejandonos del equilibrio
En equilibrio nada fluctua, son las fluctuaciones lo que te sacadel equilibrio.
Por tanto nos interesa δ2Ωδρ(~r1)δρ(~r2)
|eq.
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Relación δ2Ωδρ(~r1)δρ(~r2)|eq con G (~r1, ~r2)
Usamos la función de correlación directa, C (z1, z2, ~q), queviene definida como:
C (z1, z2, ~q) =
∫d ~R12
δ2Ω
δρ(~r1)δρ(~r2)|eqe i~q ~R12 (6)
Su relación viene dada por la ecuación de Orstein Zernicke.∫dz2C (z1, z2, ~q)G (z2, z3, ~q) = δ(z1 − z3) (7)
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Relación δ2Ωδρ(~r1)δρ(~r2)|eq con G (~r1, ~r2)
Usamos la función de correlación directa, C (z1, z2, ~q), queviene definida como:
C (z1, z2, ~q) =
∫d ~R12
δ2Ω
δρ(~r1)δρ(~r2)|eqe i~q ~R12 (6)
Su relación viene dada por la ecuación de Orstein Zernicke.∫dz2C (z1, z2, ~q)G (z2, z3, ~q) = δ(z1 − z3) (7)
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¿Como definir un funcional?
Todo funcional realista uno se basa en:I Su termodinámica en el bulk.I Su no localidad. (FMT,WDA,LDA,...)
Un ejemplo es:
Ω[ρ(~r)] =
∫d~rρ(~r) [ln(ρ(~r))− 1 + ∆ϕHS(ρ(~r)] +
+12
∫d~rd~r ′ρ(~r)ρ(~r ′)U(|~r − ~r ′|)−
∫d~rµρ(~r),
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¿Como definir un funcional?
Todo funcional realista uno se basa en:I Su termodinámica en el bulk.
I Su no localidad. (FMT,WDA,LDA,...)Un ejemplo es:
Ω[ρ(~r)] =
∫d~rρ(~r) [ln(ρ(~r))− 1 + ∆ϕHS(ρ(~r)] +
+12
∫d~rd~r ′ρ(~r)ρ(~r ′)U(|~r − ~r ′|)−
∫d~rµρ(~r),
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¿Como definir un funcional?
Todo funcional realista uno se basa en:I Su termodinámica en el bulk.I Su no localidad. (FMT,WDA,LDA,...)
Un ejemplo es:
Ω[ρ(~r)] =
∫d~rρ(~r) [ln(ρ(~r))− 1 + ∆ϕHS(ρ(~r)] +
+12
∫d~rd~r ′ρ(~r)ρ(~r ′)U(|~r − ~r ′|)−
∫d~rµρ(~r),
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¿Como definir un funcional?
Todo funcional realista uno se basa en:I Su termodinámica en el bulk.I Su no localidad. (FMT,WDA,LDA,...)
Un ejemplo es:
Ω[ρ(~r)] =
∫d~rρ(~r) [ln(ρ(~r))− 1 + ∆ϕHS(ρ(~r)] +
+12
∫d~rd~r ′ρ(~r)ρ(~r ′)U(|~r − ~r ′|)−
∫d~rµρ(~r),
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¿Es consistente tu funcional?
Para ello tienes que calcular las curvas de coexistencia y deestabilidad.
Jose Hernández Muñoz Ondas capilares: Qué son y situación actual.
¿Es consistente tu funcional?Para ello tienes que calcular las curvas de coexistencia y deestabilidad.
Jose Hernández Muñoz Ondas capilares: Qué son y situación actual.
¿Es consistente tu funcional?Para ello tienes que calcular las curvas de coexistencia y deestabilidad.
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¿Es consistente tu funcional?Para ello tienes que calcular las curvas de coexistencia y deestabilidad.
0 0,2 0,4 0,6 0,8ρ
0,5
0,6
0,7
0,8
0,9
1
1,1
kT/ε
c(q=0)<0
c(q)<0
c(q)>0
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Link CWT-DFT
Para realizar el link usaremos generic one-site IS definitions.Y por tanto:
σDF (q) =KbT (
∫dzW ′
0(z)ρeq(z))2
q2∫ ∫
dz1dz2G (z1, z2, q)Wq(z1)Wq(z2), (8)
Donde W es la ventana que usamos para definir IS.
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Link CWT-DFT
Para realizar el link usaremos generic one-site IS definitions.
Y por tanto:
σDF (q) =KbT (
∫dzW ′
0(z)ρeq(z))2
q2∫ ∫
dz1dz2G (z1, z2, q)Wq(z1)Wq(z2), (8)
Donde W es la ventana que usamos para definir IS.
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Link CWT-DFT
Para realizar el link usaremos generic one-site IS definitions.Y por tanto:
σDF (q) =KbT (
∫dzW ′
0(z)ρeq(z))2
q2∫ ∫
dz1dz2G (z1, z2, q)Wq(z1)Wq(z2), (8)
Donde W es la ventana que usamos para definir IS.
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Problemas
Si se hace directamente el link falla estrepitosamente.
¿Por que sucede esto?
Nuestra G (~r1, ~r2) es del sistema Bulk-interfase-Bulk, no solode ondas capilares.
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Problemas
Si se hace directamente el link falla estrepitosamente.¿Por que sucede esto?
Nuestra G (~r1, ~r2) es del sistema Bulk-interfase-Bulk, no solode ondas capilares.
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Problemas
Si se hace directamente el link falla estrepitosamente.¿Por que sucede esto?
Nuestra G (~r1, ~r2) es del sistema Bulk-interfase-Bulk, no solode ondas capilares.
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¿Entonces que hacemos?
Hay que quitar las contribuciones a G (~r1, ~r2) que no sondebidas a CW.
¿Como hacer esto?
Hay varías propuestas, solo hablaré de dos, Tarazona-Chacón yParry.
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¿Entonces que hacemos?
Hay que quitar las contribuciones a G (~r1, ~r2) que no sondebidas a CW.
¿Como hacer esto?
Hay varías propuestas, solo hablaré de dos, Tarazona-Chacón yParry.
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¿Entonces que hacemos?
Hay que quitar las contribuciones a G (~r1, ~r2) que no sondebidas a CW.
¿Como hacer esto?
Hay varías propuestas, solo hablaré de dos, Tarazona-Chacón yParry.
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¿Entonces que hacemos?
Hay que quitar las contribuciones a G (~r1, ~r2) que no sondebidas a CW.
¿Como hacer esto?
Hay varías propuestas, solo hablaré de dos, Tarazona-Chacón yParry.
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Tarazona-Chacón filtro
Las CW conectan las fluctuaciones de una fase con la otra.
Figura : Congelamos la interfase.
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Tarazona-Chacón filtroLas CW conectan las fluctuaciones de una fase con la otra.
Figura : Congelamos la interfase.
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Figura : Congelamos la interfase.
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Tarazona-Chacón filterLas CW conectan las fluctuaciones de una fase con la otra.
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Parry filter
I En un funcional simétrico el exceso es debido a lascontribuciones de bulk.
I Mientrás que en casos asimétricos se define una funciónsuave que va de el valor de una fase de bulk a otra.
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Parry filter
I En un funcional simétrico el exceso es debido a lascontribuciones de bulk.
I Mientrás que en casos asimétricos se define una funciónsuave que va de el valor de una fase de bulk a otra.
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To take home
I Las ondas capilares son fluctuaciones debidas a estar elsistema a una cierta Temperatura.
I La función de correlación esta relacionada confluctuaciones de densidad.
I DFT nos da la función de correlación de todo nuestrosistema.
I Actualmente solo hay dos filtros válidos:T-C Las ondas capilares conectan las fluctuaciones de
distintas fases.Parry El exceso de correlación es debida a tener en cuenta las
correlaciones en el bulk.
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I Las ondas capilares son fluctuaciones debidas a estar elsistema a una cierta Temperatura.
I La función de correlación esta relacionada confluctuaciones de densidad.
I DFT nos da la función de correlación de todo nuestrosistema.
I Actualmente solo hay dos filtros válidos:T-C Las ondas capilares conectan las fluctuaciones de
distintas fases.Parry El exceso de correlación es debida a tener en cuenta las
correlaciones en el bulk.
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I Las ondas capilares son fluctuaciones debidas a estar elsistema a una cierta Temperatura.
I La función de correlación esta relacionada confluctuaciones de densidad.
I DFT nos da la función de correlación de todo nuestrosistema.
I Actualmente solo hay dos filtros válidos:T-C Las ondas capilares conectan las fluctuaciones de
distintas fases.Parry El exceso de correlación es debida a tener en cuenta las
correlaciones en el bulk.
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I Las ondas capilares son fluctuaciones debidas a estar elsistema a una cierta Temperatura.
I La función de correlación esta relacionada confluctuaciones de densidad.
I DFT nos da la función de correlación de todo nuestrosistema.
I Actualmente solo hay dos filtros válidos:T-C Las ondas capilares conectan las fluctuaciones de
distintas fases.Parry El exceso de correlación es debida a tener en cuenta las
correlaciones en el bulk.
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I Las ondas capilares son fluctuaciones debidas a estar elsistema a una cierta Temperatura.
I La función de correlación esta relacionada confluctuaciones de densidad.
I DFT nos da la función de correlación de todo nuestrosistema.
I Actualmente solo hay dos filtros válidos:T-C Las ondas capilares conectan las fluctuaciones de
distintas fases.
Parry El exceso de correlación es debida a tener en cuenta lascorrelaciones en el bulk.
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I Las ondas capilares son fluctuaciones debidas a estar elsistema a una cierta Temperatura.
I La función de correlación esta relacionada confluctuaciones de densidad.
I DFT nos da la función de correlación de todo nuestrosistema.
I Actualmente solo hay dos filtros válidos:T-C Las ondas capilares conectan las fluctuaciones de
distintas fases.Parry El exceso de correlación es debida a tener en cuenta las
correlaciones en el bulk.
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