Masa Rotacional

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abepiso idealizada como rígida en su propio plano, es un cuerpo que se puede . te rígido para desplazamiento dentro del plano, es decir que al someter esta bajo el cual se desplace, la posición de cualquier punto dentro de ella puede de dos desplazamientos horizontales ortogonales y un giro alrededor de cualquier facilidad se toma en el centro de masa. De ésta manera en cada losa de modelada con 3 grados de libertad en su centro de masa (2 desplazamientos ortog<:lIl3les y una rotación). c:stud:iobasta este momento realizado se puede ver como en el análisis de efectos cargas aplicadas dependen de las características de rigidez y masa de la estructura. "':Ióo de movimiento que describe el comportamiento de una edificación sometida a un sísmico: que intervienen describen simultáneamente propiedades de masa y - +[K]{y}=-[H]{Üa(t:)} ¡"'aóa' de los casos , por no universalizar, las propiedades de rigidez se encuentran pados de libertad ubicados en los nodos de las estructuras; no correspondiendo con concentración de las masas. Por ejemplo si pensamos en un edificio, su masa se ibuida a lo ancho de la losa, de esta masa la losa contribuye en buena parte; por lo daiocir que la masa no se encuentra. en los mismos puntos donde se describen las rigidez de la estructura. _CI'i4:.. que al idealizar una estructura se pueden tomar dos caminos: gados de libertad en los nodos de la estructura, donde se intercooectan los 1ral.adar las propiedades de masa a estos grados de libertad. grados de libertad en el centro de masa de la placa de cada piso, trasladando las rigidez a estos puntos. pnIcedmn· , ento, como' se ve, es ideal para anaIisis de estructuras en el plano. En los _I:OOIlIlCIl'te trabajados es precisamente la metodología básica de la idealización pnaxtimiento, es aconsejable para análisis dinámico tridimensioDaI. ~ DE MASA. IDHAUZACION DE UN DIAFRAGMA RlGIDO. a cmo

Transcript of Masa Rotacional

abepiso idealizada como rígida en su propio plano, es un cuerpo que se puede. te rígido para desplazamiento dentro del plano, es decir que al someter esta

bajo el cual se desplace, la posición de cualquier punto dentro de ella puedede dos desplazamientos horizontales ortogonales y un giro alrededor de cualquier

facilidad se toma en el centro de masa. De ésta manera en cada losa demodelada con 3 grados de libertad en su centro de masa (2 desplazamientos

ortog<:lIl3lesy una rotación).

c:stud:iobasta este momento realizado se puede ver como en el análisis de efectoscargas aplicadas dependen de las características de rigidez y masa de la estructura.

"':Ióo demovimiento que describe el comportamiento de una edificación sometida a unsísmico:

que intervienen describen simultáneamente propiedades de masa y

- +[K]{y}=-[H]{Üa(t:)}

¡"'aóa' de los casos , por no universalizar, las propiedades de rigidez se encuentranpados de libertad ubicados en los nodos de las estructuras; no correspondiendo con

concentración de las masas. Por ejemplo si pensamos en un edificio, su masa seibuida a lo ancho de la losa, de esta masa la losa contribuye en buena parte; por lo

daiocir que la masa no se encuentra. en los mismos puntos donde se describen lasrigidez de la estructura.

_CI'i4:.. que al idealizar una estructura se pueden tomar dos caminos:gados de libertad en los nodos de la estructura, donde se intercooectan los

1ral.adar las propiedades de masa a estos grados de libertad.grados de libertad en el centro de masa de la placa de cada piso, trasladando lasrigidez a estos puntos.

pnIcedmn·,ento, como' se ve, es ideal para anaIisis de estructuras en el plano. En los_I:OOIlIlCIl'te trabajados es precisamente la metodología básica de la idealización

pnaxtimiento, es aconsejable para análisis dinámico tridimensioDaI.

~ DE MASA. IDHAUZACION DE UN DIAFRAGMA RlGIDO.

a cmo

96 ANAUSlS DINAMlCO TRIDlMENSIONAL

Grados de libertad de una losa de entrepiso -Modelacióncomo diafragma r1gido-

Es así como las propiedades de masa de la estructura se pueden expresar por medio de la masatraslacional y de la inasa rotacional. La masa traslacional esta asociada con los grados de libertadhorizontales, es decir, con los desplazamientos en X y Y; Y debe corresponder a la masa total deldiafragma:

wm=-t g

.donde:W i = peso del diafragmag = aceleración de la gravedadmi = masa traslacional

MALDONADO & CHIO

DINAMICA ESTRUCTURAL 91

Larnasa rotacional esta asociada con el grado de libertad rotacional, y puede obtenerse del:

y

donde:r '= distancia del centro de masa a cualquier punto dentro del diafragmadm = diferencial de masam. = masa rotacionaI

Expresando: ñm = p aAdonde: p = masa por Unidad de área = mJ A

aA = diferencial de área

l GARCIA, R.L.E. "Notas de Análisis Matricial y Análisis Dinámico". Universidad de losandes, 1980.

MALDONADO & CRIO

98 .ANAUSIS ·DlNAMlCO TRlDIMENSIONAL

Tenemos:

donde:

y

Siendo:

= P [fX20A + fy20AlA A

_ mJA o

donde:Jo = momento polar de Inercia del diafragma cm respecto al centro de masa.Iu = Momento de inercia del diafragma alrededor del eje x.1» == Momento de inercia del diafragma alrededor del eje y.

MALOONAOO .& cmo

DINAMICA ESTRUCTURAL99

Para un diafragma rectangular tenemos:

I Y

. Masa traslacional

. Masa rotacional

mr = P a;a; = Ixx + Iyy

I = ~ba3xx 12

I =_ab3yy 12

J = ~ (ba 3 + ab3) =o 12

MALOONAOO & CHlO

100 ANAUSIS DINAMICO TRIDIMENSIONAL

Reemplazando en la expresión general de masa rotacional, tendremos:

= mt (a2 + b2)12

Expresando en forma matricial las propiedades de masa tenemos:

mtn O O O O O O O OO mt/l O O O O O O OO O mrn O O O O O OO O OO· O O

[M] = O O O] 3N x 3N

. mt1 O OO mt1 O

. O O mr1

Siendo: n = número de pisos

1ALOONADO & CHIO

112 ANAUSlS DINAMICa TRIDlMENSIONAL

2.1.2. Para los pórticos 1,2 se realiza el respectivo

~miento hecho para los pórticos A,B'C'l J t ._ pan el portico 1,2 se llega a una matriz . Po,t;oo 1,2

condensada lKzl de 2x2. '''~. --- ..

2.2. fpymhla la matriz de ripdez de toda la estructura.Pómero genera una matriz de 6x6 llena de ceros para luego adicionar a ella cada una de lasmatrices ya transformadas a coordenadas globales de los pórticos.

Luego para cada pórtico se hace lo siguiente:Pórtico A· Generar la matriz de transformación [TAl (Ver anexo)'· Transponer la matriz de transformación [TA1T

· Calcular la matriz de rigidez en coordenadas globales [KAt' = [TAl [KAl [TAlT

· Sumar la anterior matriz de rigidez en la matriz de toda la estructura.

Estos pasos son desarrollados en forma similar para los restantes pórticos B,C,1y 2.

Finalmente en este numeral se llega a la matriz de rigidez de. toda la estructura.

3. ANAUSIS DINAMICº

3.1. Matriz de masaCarga muerta cubierta = 0.55 tnlm2Carga muerta entrepiso = 0.75 tnIm2

. MaSa traslacionalMI = W/g ; W = w'* ASe¡mndo nivel (cubierta)

(0.55) (4) (10) =2.2 Tn'segz/m10

erimer nivel (entrepiso)

(O: 7 5) (4) (10) = 3 Tn'segZ / m10

MALDONADO & cmo

DINAMICA ESTRUCTURAL 113

. Masa rotacionalPara una placa rectangular

M =M *(a2+b2)/12I T

Se¡undo nivel (cubierta)

Mrz=2.2* [(4)2+ (10)2] /12Mr2=2.2 * (116) /12Mr2=21. 77 Tn'seg2'm

Primer nivel (entrepiso)

MI1=3 * (42+102) /12Mr 1 = (3) (116) /12M =29 Tn'seg2'mIl

3.2. Calcula los modos y frecuencias

3.3. Calcula los períodos

3.4. Calcula los coeficientes de participación

{cp }Para calcular los coeficientes de participación es necesario determinar el vector el cualse define la participación del sismo en cualquiera de los 6 grados de libertad de la estructura comoes el interés evaluar el comportamiento dinámico del edificio con el sismo en la dirección x, el

vector de queda de la siguiente forma:

con participación solamente en la dirección x.

MALDONADO & cmo

."