Abstract—.

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I. CINTRODUCCION

II. VECTOR DE MAGNETIZACIÓN

Cada corriente atomica es un pequeño circuito cerrado de dimensiones atomicas , y puede por tanto describirse aproiadamente como un dipolo magnetico. El Momento Dipolar Magnético m producido por una pequeña espira de corriente I se define como la corriente por el vector Área de la espira:

Figura 1

m = I A (1)

Osea que dentro de los átomos de un material magnético se producen Momentos Dipolares magneticos com se muestra en la figura 1. Entonces definiremos al vector de magnetizacion o inmantacion como M a la densidad volumetrica del momento dipolar magnético o mas bien el momento dipolar magnético por unidad de volumen en la cual se expresa de la siguiente manera.

En lacual debe cumplirse con la hipotesis del medio continuo. En esas condiciones tenemos:

Entonces caracterizamos cualquier material magnetico cmo

el vector M(r), en la cual es una funcion vectorial puntual, en la cual nos proporciona una des cripcion macroscopica de las corrientes atómicas interiores de la materia .

Pero una de las principales derivadas del vector M es:

Se denominan densidad de corrientes amperianas o de magnetización , en las cuales sustituyen sustituyen ala magnetización en la descripción del material pero la realidad fisica es que las corrientes amperianas que se presentan en la figura dos:

Figura 2

En las cuales que en la magnetizacion uniforme presentan corrientes libres, que son disipativas(flujo de portadores), y la que presentan magnetizacion no uniforme presentan corrientes amperianas, que son microscopicas(no son disipativas).

III. INTENSIDAD MAGNÉTICA(H)

Después planteamos estos problemas en medios magnéticos.

MagnetizaciónRaul Cayetano, Felix Burgos, Carlos Durán, Estudiantes, ESPOL-FIEC, P1G2

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Tenemos que recalcar un punto muy importante es que las cargas magnéticas no existen asean no tienen una realidad física, pero estas expresiones lo analizamos con problemas electrostáticos de polarización:

IV. SUSCEPTIBILIDAD Y PERMEABILIDAD MAGNÉTICA

Para resolver problemas de teoria magnética,es esencial tener una relacion entre B y H, o equivalente, una relaion entre M y uno de los vectores del campo magnético. Estas relaciones dependen del naturaleza del mateial magnetico y se obtienen genralmente de experimentos.En una extensa clase de materiales , exite una rlacion aproximadamente lineal entre M y H. Si el material es isotropico asi como lineal1.

M = χmH

Donde la cantidad escalar adimensional χmse llama susceptibilidad magnetica, pero mas tarde en cuanto clasifiquemos los tipos de materiales magnéticos, vamos a ver que los valores de χm van a variar.

Despues una relación lineal entre M y H implica tambien una relacion lineal entre B y H2:

B = µHDon de la permeabilidad se la obtiene de la combinacion de las ecuaciones

1Esta relacion vale solo para materiales magneticos que tengan un comportamiento lineal, osea M va al mismo sentido que H

2 Esta relacion solo vale para materiales diamagenicos

µ= µo(1+χm)

Entonces para esta ecuacion reemplamos en la ecuacion y obtemos B de la siguiente manera:

B = [µo(1+χm)]H

Mediante la relacion de la ecuacion, vamos a obtener el valor de B:

B = µo[ M +H]

V. TIPOS DE MATERIALES MAGNETICOS

Para comparar entre sí los materiales, se entiende la permeabilidad magnética absoluta (μ) como el producto entre la permeabilidad magnética relativa (μr) y la permeabilidad magnética de vacío (μ0):

μ = μrμ0

Los materiales se pueden clasificar según su permeabilidad magnética relativa en:

ferromagnéticos , cuyo valor de permeabilidad magnética relativa es muy superior a 1.

paramagnéticos o no magnéticos, cuya permeabilidad relativa es aproximadamente 1 (se comportan como el vacío).

diamagnéticos , de permeabilidad magnética relativa inferior a 1.

Los materiales ferro magnéticos atraen el campo magnético hacia su interior. Son los materiales que "se pegan a los imanes". Esa propiedad recibe el nombre de ferromagnetismo. Ejemplos de ellos son el hierro y el níquel.

Los materiales paramagnéticos son la mayoría de los que encontramos en la naturaleza. No presentan ferromagnetismo, y su reacción frente a los campos magnéticos es muy poco apreciable.

Los materiales diamagnéticos repelen el campo magnético, haciendo que éste pase por el exterior del material. En general, esta acción diamagnética es muy débil, y no es comparable al efecto que produce el campo magnético sobre los materiales ferros magnéticos. Un ejemplo de material diamagnético es el cobre.

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Figura 3

En esta figura 3 representa el comportamiento lineal de cada uno de los materiales magnéticos a excepción del ferro magnético, que tiene un mayor grado de magnetización a comparación de los demás.

VI. CONDICIONES EN LA FRONETRA SOBRE LOS VECTORES DE CAMPO MÁGNETICO

1) Sobre la superficie normal

-B1nΔS + B2nΔS =B1n = B2n

µ1H1n = µ2H2n

2) Sobre la superficie tangencial

H1tΔl - H2tΔl = JLΔlH1t- H2t = JL

H1t = H2t B1t /µ1 = B2t /µ2

VII. LAZO DE HISTÉRESIS

Figura 4

Cuando magnetizamos un núcleo de hierro en una dirección y luego disminuimos la intensidad, el flujo no seguirá el mismo patrón que en la magnetización. Es decir posee memoria. Esta característica se puede utilizar favorablemente para crear imanes permanentes.

Sin embargo en los circuitos magnéticos donde el núcleo se magnetiza y desmagnetiza mucha veces en ambas direcciones esto representa una perdida de energía que es proporcional al área que hay entre las dos curvas y a la frecuencia.

VIII. PERDIDAS POR HISTERESIS

IX. CONCLUSION

REFERENCIA

[1] http://iteso.mx/~jorgeaguilar/tem_04_01.pdf[2] http://www.uhu.es/enrique_gutierrez/Electromagnet_Optica/

Materialdocente/Teoria_Presentaciones/Tema2_ELPOTENCIALELECTRICO.pdf

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