UNIVERSIDAD MAYOR DE SAN ANDRES

FACULTAD DE INGENERIA

INDUCTANCIA

II

NOMBRE SILVIO ALEJANDRO TUFIÑO PORCEL

CARRERA: ELECTRÓNICA

NÚMERO DE INFORME: 8

FECHA: 27 DE ABRIL DE 2016

MATERIA: LABORATORIO DE FÍSICA 200

DOCENTE: ING. JUAN CARLOS MARTINEZ

LA PAZ – BOLIVIA

INDUCTANCIA - II

OBJETIVOS

Verificar el efecto del voltaje sobre el resistor en un circuito RL en serie

Comprobación de la relación de la constante de tiempo con la inductancia y con la

resistencia

Determinación de la constante de tiempo experimental

TEORIA

El inductor es un elemento de circuito que almacena energía en el campo magnético que

rodea a sus alambres portadores de corriente, del mismo modo que el capacitor almacena

energía en el campo eléctrico entre sus placas cargadas. Con anterioridad, hemos usado el

capacitor ideal de placas paralelas como una representación conveniente de cualquier

capacitor; en este capítulo usaremos similarmente al solenoide ideal para representar a

un inductor.

Anteriormente se demostró que el capacitor se caracteriza por el valor de su capacitancia,

la cual podemos calcular a partir de la geometría de su construcción y que entonces,

describe el comportamiento del capacitor en un circuito eléctrico. En esta

práctica demostraremos que el inductor se caracteriza por su inductancia, la cual

depende de la geometría de su construcción y describe su comportamiento en un circuito.

Cuando un circuito contiene un inductor y un capacitor, la energía almacenada en el

circuito puede oscilar de uno al otro entre ellos, al igual que la energía puede oscilar en

un oscilador mecánico entre cinética y potencia. Tales circuitos que se comportan

como osciladores electromagnéticos, se analizan al posteriormente.

Un poco de análisis de la inductancia:

La capacitancia se definió con esta ecuación que se basa en la ley de

coulomb, indica que la diferencia de potencial Vc, en un capacitor es proporcional a la

carga q almacenada en el capacitor; la constante de proporcionalidad C-1 , da la

capacitancia. el signo de la diferencia de potencial es tal que la placa con la carga

positiva tiene el potencial más elevado.

La inductancia L de un elemento de circuito se define mediante una relación

similar; en donde todas las cantidades se consideran solo

como magnitudes. Esta ecuación se basa en la ley de faraday, y afirma que una corriente

variable en el tiempo por el inductor genera una Fem a través del inductor, y la Fem es

proporcional a la velocidad de variación de la corriente.

La constante de proporcionalidad L de la inductancia. Al igual que la capacitancia C, se

considera que la inductancia L es siempre una cantidad positiva.

La ecuación muestra que la unidad de la inductancia en le SI es.

El . A esta combinación de unidades se le ha dado el nombre

espacial de Henry abreviado (H), de tal modo que;

, esta unidades e llama si en honor a Joseph Henry (1797-1878),

físico estadounidense contemporáneo a Faraday. el inductor tiene una forma similar al

solenoide.

Auto inductancia

Cundiere el circuito aislado formado por

un interruptor, una resistencia y una fuente de Fem

como se muestra en la figura. Cuando se cierra el

circuito, la corriente no pasa inmediatamente de

cero a su valor máximo. La ley de la inducción

electromagnética ley de faraday describe el

comportamiento real. A medida que la

corriente aumenta con el tiempo, el flujo

magnético debido la corriente atraviesa el bucle

del propio circuito también aumenta con el

tiempo. Este flujo en aumento provocado por el circuito induce una Fem en el circuito que

se opone al cambio en el flujo neto a través que atraviesa el bucle del circuito. Por la ley de

Lenz, el campo eléctrico inducido en los alambres debe ser, por tanto contrario a la

dirección de la corriente. a este efecto se la llama autoinducción, porque el flujo

variable que atraviesa el circuito viene del propio circuito. Ala Fem generada en este

caso se denomina Fem autinducida.

La Fem autinducida siempre es proporcional al ritmo de cambio de la corriente. En una

bobina de N vueltas muy próximas entre si y de geometría fija (bobina toridal o solenoide

ideal) se expresa por;

MARCO CONCEPTUAL.

Sea el circuito de la Figura 1 que ha permanecido como se

muestra por mucho tiempo.

Si en t=0 el conmutador S se pasa de la posición 1 a la 2, se

cumplirá que

𝑉 = 𝑉𝑅 + 𝑉𝐿 (1)

Y como

𝑉𝑅 = 𝐿𝑑𝑖

𝑑𝑡= 𝐿

𝑑(𝑉𝑅𝑅

)

𝑑𝑡=

𝐿

𝑅

𝑑𝑉𝑅

𝑑𝑡 (2)

Entonces,

𝑉 = 𝑉𝑅 +𝐿

𝑅

𝑑𝑉𝑅

𝑑𝑡 (3)

O bien,

𝑑𝑉𝑅

𝑑𝑡+

𝑅

𝐿𝑉𝑅 =

𝑅𝑉

𝐿 (4)

Ecuación diferencial cuya solución es

𝑉𝑅 = 𝑉𝑅𝑠 = 𝑉 (1 − 𝑒−𝑡

𝜏) (5)

Donde

𝜏 =𝐿

𝑅 (6)

Luego, el voltaje sobre el resistor sube desde cero hasta V y 𝜏, conocida como la constante

de tiempo, puede interpretarse como el tiempo en que ese voltaje llega a 0.632V.

Si el voltaje sobre el resistor es V y en t=0` el conmutador se regresa a la posición 1, se

cumplirá que

0 = 𝑉𝑅 + 𝑉𝐿 = 𝑉𝑅 +𝐿

𝑅

𝑑𝑉𝑅

𝑑𝑡 (7)

𝑑𝑉𝑅

𝑑𝑡+

𝑅

𝐿𝑉𝑅 = 0 (8)

Ecuación diferencial cuya solución es

𝑉𝑅 = 𝑉𝑅𝑏 = 𝑉𝑒−𝑡

𝜏 (9)

Luego, el voltaje sobre el resistor baja desde V hasta cero.

Para el análisis práctico de un circuito como el de la Figura 1, la fuente de tensión continua

V y el conmutador S pueden reemplazarse por un generador de funciones que entregue una

onda cuadrada oscilando entre 0` y V`, de esa manera, el voltaje sobre el resistor R se hace

periódico y puede ser estudiado con un osciloscopio. Sin embargo, la resistencia de salida

del generador de funciones puede ser considerable. Por otra parte, los inductores, que se

construyen generalmente de alambre arrollado,

presentan una resistencia óhmica no siempre

despreciable.

En la Figura 2 se tiene un circuito que emplea un

generador de funciones, con su resistencia de salida, 𝑅0 , mostrada explícitamente. Del mismo modo se muestra

la resistencia óhmica del inductor, 𝑅𝐿. Si las resistencias

presentes se reúnen en una resistencia total, 𝑅𝑇 = 𝑅𝐿 +

𝑅0 + 𝑅, el circuito es similar al de la Figura 1; por tanto,

el análisis realizado para aquel caso es válido para esté,

siempre que se sustituya 𝑅 por 𝑅𝑇.

En consecuencia las ecuaciones (5) y (9) dan el voltaje sobre 𝑅𝑇, pero

𝜏 =𝐿

𝑅𝑇=

𝐿

𝑅𝐿+𝑅0+𝑅 (10)

Conocido el voltaje sobre 𝑅𝑇, el voltaje sobre R será

𝑉𝑅 = 𝑖𝑅 =𝑉𝑅𝑇

𝑅𝑇𝑅 = 𝑉𝑅𝑇

𝑅

𝑅𝐿+𝑅0+𝑅 (11)

Luego, para la subida se tendrá

𝑉𝑅 = 𝑉𝑅𝑠 = 𝑉𝑅

𝑅𝐿+𝑅0+𝑅(1 − 𝑒−

𝑡

𝜏) (12)

Y para la bajada,

𝑉𝑅 = 𝑉𝑅𝑏 = 𝑉𝑅

𝑅𝐿+𝑅0+𝑅𝑒−

𝑡

𝜏 (13)

Estando 𝜏, en ambos casos, dada la ecuación (10).

DEDUCCION DE FORMULAS PARA EL TRATAMIENTO DE DATOS

Demostrando la ecuación (5)

Partiendo de la ecuación (4) 𝑑𝑣𝑅

𝑑𝑡+

1

𝐿/𝑅𝑣𝑅 =

𝑉

𝐿/𝑅 (4)

Sabemos que es una ecuación lineal de la forma

𝑑𝑣𝑅

𝑑𝑡+ 𝑃(𝑡)𝑣𝑅 = 𝑄(𝑡)

Cuya solución de la ecuación diferencial viene dada de la fórmula

𝑣𝑅 = 𝑒− ∫ 𝑃(𝑡)𝑑𝑡 (∫ 𝑒∫ 𝑃(𝑡)𝑑𝑡 ∗ 𝑄(𝑡)𝑑𝑡 + 𝐾)

Comparando con la ecuación sabemos que

𝑃(𝑡) =1

𝐿/𝑅 ; 𝑄(𝑡) =

𝑉

𝐿/𝑅

Por lo que procedemos a reemplazar

𝑣𝑐 = 𝑒− ∫

1𝐿/𝑅

𝑑𝑡(∫ 𝑒

∫1

𝐿/𝑅𝑑𝑡

∗𝑉

𝐿/𝑅𝑑𝑡 + 𝐾)

integrando

𝑣𝑅 = 𝑒−

𝑡𝐿/𝑅 (∫ 𝑒

𝑡𝐿/𝑅 ∗

𝑉

𝐿/𝑅𝑑𝑡 + 𝐾) = 𝑒

−𝑡

𝐿/𝑅 (𝑉

𝐿/𝑅∫ 𝑒

𝑡𝐿/𝑅𝑑𝑡 + 𝐾) = 𝑒

−𝑡

𝐿/𝑅 (𝑉

𝐿/𝑅𝐿/𝑅𝑒

𝑡𝐿/𝑅 + 𝐾)

𝑣𝑅 = 𝑒−

𝑡𝐿/𝑅 (𝑉𝑒

𝑡𝐿/𝑅 + 𝐾) = 𝑉 + 𝐾𝑒

−𝑡

𝐿/𝑅

Por lo tanto 𝑣𝑅 = 𝑉 + 𝐾𝑒−

𝑡

𝐿/𝑅

Remplazando condiciones iniciales cuanto 𝑣𝑅 = 0 entonces 𝑡 = 0

0 = 𝑉 + 𝐾𝑒0

De donde 𝐾 = −𝑉

Remplazando en la ecuación

𝑣𝑐 = 𝑉 − 𝑉𝑒−

𝑡𝐿/𝑅

𝑣𝑐 = 𝑉 (1 − 𝑒−

𝑡

𝐿/𝑅) LQQD (5)

DEMOSTRACION PARA EL PROCESO DE DESCARGA

Demostrando la ecuación (9)

Partiendo de la ecuación (4) 𝑑𝑣𝑅

𝑑𝑡+

1

𝑅𝐶𝑣𝑅 = 0 (4)

Sabemos que es una ecuación lineal de la forma

𝑑𝑣𝑅

𝑑𝑡+ 𝑃(𝑡)𝑣𝑅 = 𝑄(𝑡)

Cuya solución de la ecuación diferencial viene dada de la fórmula

𝑣𝑅 = 𝑒− ∫ 𝑃(𝑡)𝑑𝑡 (∫ 𝑒∫ 𝑃(𝑡)𝑑𝑡 ∗ 𝑄(𝑡)𝑑𝑡 + 𝐾)

Comparando con la ecuación sabemos que

𝑃(𝑡) =1

𝐿/𝑅 ; 𝑄(𝑡) = 0

Por lo que procedemos a reemplazar

𝑣𝑅 = 𝑒− ∫

1𝐿/𝑅

𝑑𝑡(∫ 𝑒

∫1

𝐿/𝑅𝑑𝑡

∗ 0𝑑𝑡 + 𝐾)

Integrando

𝑣𝑅 = 𝑒− ∫

1𝐿/𝑅

𝑑𝑡(0 + 𝐾) = 𝐾𝑒

− ∫1

𝐿/𝑅𝑑𝑡

= 𝐾𝑒−𝑡

𝐿/𝑅

Por lo tanto 𝑣𝑅 = 𝐾𝑒−𝑡

𝐿/𝑅

Remplazando condiciones iniciales cuanto 𝑣𝑅 = 𝑉 entonces 𝑡 = 0

𝑉 = 𝐾𝑒0

De donde 𝐾 = 𝑉

Remplazando en la ecuación

𝑣𝑅 = 𝑉𝑒−

𝑡𝐿/𝑅

Factorizando nos queda finalmente

𝑣𝑅 = 𝑉𝑒−

𝑡

𝐿/𝑅 LQQD (9)

Relación entre 𝜏 e C

Aplicando regresión lineal de la forma:

𝑦 = 𝐴𝑥 + 𝐵

𝐿 = 𝑅𝑒𝑥𝑝𝜏

Donde: 𝑦 = 𝐿 ; 𝐴 = 𝑅𝑒𝑥𝑝 ; 𝑥 = 𝜏 ; 𝐵 = 0

Por lo tanto 𝐴 = 𝑅𝑒𝑥𝑝 (11)

Relación entre 𝜏 e R

Aplicando regresión lineal de la forma:

𝑦 = 𝐴𝑥 + 𝐵

𝜏 = 𝐿𝑒𝑥𝑝1/𝑅

Donde: 𝑦 = 𝜏 ; 𝐴 = 𝑅𝑒𝑥𝑝 ; 𝑥 = 1/𝑅 ; 𝐵 = 0

Por lo tanto 𝐴 = 𝐿𝑒𝑥𝑝 (12)

Para las diferencias porcentuales

𝑑𝑖𝑓% =|𝜏𝑠𝑢𝑏 −𝜏𝑒𝑥𝑝|

𝜏𝑠𝑢𝑏∗ 100% (13)

𝑑𝑖𝑓% =|𝜏𝑏𝑠−𝜏𝑒𝑥𝑝|

𝜏𝑠𝑢𝑏∗ 100% (14)

𝑑𝑖𝑓% =|𝑅𝑡𝑒𝑜−𝑅𝑒𝑥𝑝|

𝑅𝑡𝑒𝑜∗ 100% (15)

𝑑𝑖𝑓% =|𝐿𝑡𝑒𝑜−𝐿𝑒𝑥𝑝|

𝐿𝑡𝑒𝑜∗ 100% (16)

EQUIPO

OSCILOSCOPIO - MULTIMETRO - INDUCTOR - RESISTOR

CABLES DE CONEXIÓN - GENERADOR DE FUNCION

CIRCUITO DEL EXPERIMENTO

PROCEDIMIENTO

1. Obtener del generador de funciones una onda cuadrada que oscile entre 0.00 [V] y +6.00

[V] a una frecuencia de 400 [Hz].

2. Montar el arreglo de la Figura 3.

3. En el osciloscopio se debe tener la señal del canal 1 como señal de disparo, nivel de

disparo establecido en 50% y pendiente de disparo positiva. Habilitar el canal 2 y

deshabilitar el canal 1. Comprobar que el nivel inferior de voltaje sobre el resistor sea

0.00 [V]. En caso contrario, corregir esto ajustando sólo en nivel de DC de la señal del

generador de funciones.

𝑣𝑅 En función del tiempo

4. Llenar la Tabla 1 de la Hoja de Datos midiendo con el osciloscopio el voltaje sobre el

resistor para diferentes instantes de tiempo en el tramo de subida, tomando como

tiempo cero el instante en que comienza este tramo, de manera similar a como se hizo

en el tema de CAPACITANCIA

5. Cambiar la pendiente de disparo a negativa para observar el tramo de bajada. Llenar la

Tabla 2 de forma similar a la Tabla 1.

Relación entre 𝜏 y 𝐿

6. La constante de tiempo 𝜏, se medirá en el voltaje sobre el resistor de manera similar a

como se hizo en el tema de CAPACITANCIA; sin embargo, en este caso, el voltaje final del

tramo de subida depende de los componentes del circuito y para medir ese voltaje inicial

de la bajada que es igual al valor momentáneamente la pendiente de disparo y medir el

voltaje inicial de la bajada que es igual al voltaje final de la subida, multiplicar ese voltaje

por 0.632 y proceder como en el tema de CAPACITANCIA. Llenar la Tabla 3 manteniendo

R constante y cambiando el inductor por otros de menor inductancia hasta un valor

nominal de 27 [mH]. Para cada inductor es necesario medir el voltaje final de la subida.

Relación entre 𝜏 y 𝑅𝑇

7. Reponer el inductor original y llenar la Tabla 4 manteniendo L constante y cambiando el

resistor por otros de menor resistencia, hasta un valor nominal de 2.2 [KΩ]. Para cada

resistor es necesario medir el voltaje final de la subida.

CALCULOS

Proceso de carga

Primero calculamos el 𝜏𝑡𝑒𝑜

De la ecuación (10)

𝜏 =𝐿

𝑅𝑇

=𝐿

𝑅𝐿 + 𝑅0 + 𝑅

Remplazando datos

𝜏𝑠𝑢𝑏 =68 ∗ 10−3[𝐻]

(470 + 28 + 50)[Ω]

De la grafica podemos obtener 𝜏𝑒𝑥𝑝

a

Para poder obtener 𝜏𝑒𝑥𝑝 para el proceso de carga primero encontrando el voltaje el cual es igual

0.632*V por lo tanto el voltaje es 0632*6.04[V] entonces encontramos en la gráfica 3.8[V]

𝝉 [𝝁𝒔] 𝒗𝑹𝒔 [𝑽] 0.0 0.00

30.0 1.28

80.0 2.84

150 4.24

300 5.52

400 5.80

𝜏𝑠𝑢𝑏 = 126[µ𝑠]

𝜏𝑠𝑢𝑏 = 124.1[µ𝑠]

0

1,28

2,84

4,24

5,525,8

0

1

2

3

4

5

6

7

0 50 100 150 200 250 300 350 400 450

volt

aje

[V]

TIEMPO [µs]

Realizando diferencia porcentual de la ecuación (13)

𝑑𝑖𝑓% =|𝜏𝑠𝑢𝑏−𝜏𝑒𝑥𝑝|

𝜏𝑠𝑢𝑏∗ 100%

𝑑𝑖𝑓% =|124.1−126|

124∗ 100%

Proceso de descarga

Primero calculamos el 𝜏𝑡𝑒𝑜

De la ecuación (10)

𝜏 =𝐿

𝑅𝑇

=𝐿

𝑅𝐿 + 𝑅0 + 𝑅

Remplazando datos

𝜏𝑠𝑢𝑏 =68 ∗ 10−3[𝐻]

(470 + 28 + 50)[Ω]

De la grafica podemos obtener 𝜏𝑒𝑥𝑝

𝝉 [𝝁𝒔] 𝒗𝑹𝒔 [𝑽] 0.0 0.00

30.0 1.28

80.0 2.84

150 4.24

300 5.52

400 5.80

𝑑𝑖𝑓% = 1.61%

𝜏𝑠𝑢𝑏 = 124.1[µ𝑠]

0

1

2

3

4

5

6

7

0 50 100 150 200 250 300 350 400 450

volt

aje

[V

]

TIEMPO [µs]

Para poder obtener 𝜏𝑒𝑥𝑝 para el proceso de carga primero encontrando el voltaje el cual es igual

0.632*V por lo tanto el voltaje es 0.368*6.04[V] entonces encontramos en la gráfica 2.2[V]

Realizando diferencia porcentual de la ecuación (14)

𝑑𝑖𝑓% =|𝜏𝑡𝑒𝑜−𝜏𝑒𝑥𝑝|

𝜏𝑡𝑒𝑜∗ 100%

𝑑𝑖𝑓% =|124.1−124|

124.1∗ 100%

Relación entre 𝜏 e L

𝑅 = 470[Ω]

Tabla 3

Aplicando regresión lineal de la forma de la ecuación (11)

𝑦 = 𝐴𝑥 + 𝐵

𝐿 = 𝑅𝑒𝑥𝑝𝜏

Donde: 𝑦 = 𝐿 ; 𝐴 = 𝑅𝑒𝑥𝑝 ; 𝑥 = 𝜏 ; 𝐵 = 0

Ya realizada la regresión lineal se tienen los siguientes resultados:

Por lo tanto se puede concluir que:

𝑳[𝒎𝑯] 𝝉 [𝝁𝒔] 68 120

58 100

47 80

39 72

33 60

27 50

𝑑𝑖𝑓% = 0.1%

𝐴 = 4.86 ∗ 10−6 𝐵 = 556 𝑟 = 0.997

𝑅𝑒𝑥𝑝 = 556 [Ω]

𝜏𝑠𝑢𝑏 = 124[µ𝑠]

De la ecuación (10)

𝑅𝑒𝑥𝑝 = 𝑅𝐿 + 𝑅0 + 𝑅

Despejando 𝑅𝐿 y remplazando datos

𝑅𝐿 = 𝑅𝑒𝑥𝑝 − 𝑅0 − 𝑅

𝑅𝐿 = (556 − 50 − 470)[Ω]

𝑅𝐿 = 26[Ω]

Tabla para hallar el promedio de 𝑅𝐿

de la ecuación ()

𝑅𝐿 =𝑅𝐿 + 𝑅𝐿 + 𝑅𝐿 + 𝑅𝐿 + 𝑅𝐿 + 𝑅𝐿

𝟔

Remplazando datos

𝑅𝐿 =𝟐𝟖 + 𝟐𝟕 + 𝟐𝟓 + 𝟐𝟑 + 𝟐𝟎 + 𝟏𝟖

𝟔

𝑅𝐿 = 𝟐𝟑. 𝟓[Ω]

Realizando diferencia porcentual de la ecuación (15)

𝑑𝑖𝑓% =|𝑅𝑡𝑒𝑜−𝑅𝑒𝑥𝑝|

𝑅𝑡𝑒𝑜∗ 100%

𝑑𝑖𝑓% =|26−24|

26∗ 100%

𝑹𝑳[Ω] 28

27

25

24

20

18

𝑑𝑖𝑓% = 7.7%

Relación entre 𝜏 e R

Tabla 4

Contruyendo la tabla 𝑅 + 𝑅0 + 𝑅𝐿 vs 𝜏

Aplicando regresión lineal de la forma de la ecuación (13)

𝑦 = 𝐴𝑥 + 𝐵

𝜏 = 𝐿𝑒𝑥𝑝1/𝑅

Donde: 𝑦 = 𝜏 ; 𝐴 = 𝐿𝑒𝑥𝑝 ; 𝑥 = 1/𝑅 ; 𝐵 = 0

Ya realizada la regresión lineal se tienen los siguientes resultados:

Por lo tanto se puede concluir que:

Calculando 𝐶𝑡𝑒𝑜

Sabemos de la Hoja de Datos

𝑹 [𝑲Ω] 𝝉 [𝝁𝒔] 0.47 120

0.68 84

0.91 61

1.2 46

1.8 30

2.2 24

𝑹 [Ω] 𝝉 [𝝁𝒔] 548 50

746 41

988 28

1278 21

1878 16

2278 11

𝐴 = 66.36 ∗ 10−3 𝐵 = 2.65 ∗ 10−5 𝑟 = 0.999

𝐿𝑒𝑥𝑝 = 66.4[𝑚𝐻]

𝐿𝑡𝑒𝑜 = 68.0[𝑚𝐻]

Realizando diferencia porcentual de la ecuación (16)

𝑑𝑖𝑓% =|𝐿𝑡𝑒𝑜−𝐿𝑒𝑥𝑝|

𝐿𝑡𝑒𝑜∗ 100%

𝑑𝑖𝑓% =|68.0−66.4|

68.0∗ 100%

OBSERVACIONES

Se debe tomar en cuenta que para la toma de datos de la constante de tiempo se tomó

un factor de escala de 25[µs] así también como para el resto de las mediciones en el ya

realizado laboratorio.

CONCLUSIONES

Se puede concluir en este laboratorio que los objetivos planteados al iniciar el mismo se

cumplieron satisfactoriamente lo que quiere decir que

Se logro verificar los procesos tanto de carga como de descarga de un inductor en un circuito

RL en serie, también se comprobó la relación entre la constante de tiempo con la resistencia y

la inductancia

También se pudo determinar tanto teóricamente como experimentalmente la constante de

tiempo tanto en el proceso de carga como asi también en el de descarga los cuales se los

relacionaron mediante una diferencia porcentual la cual nos da una diferencia2 menor al 10%

Una clara prueba de que realizo un buen laboratorio es que todas las diferencias porcentuales

que se realizaron nos lanzaron un valor dentro de un rango aceptable

CUESTIONARIO

1. ¿Cómo podría determinarse directamente la relación experimental 𝑣𝑅𝑠 = 𝑓(𝑡)?

Se podría determinar directamente por medio de la ecuación fundamental del

inductor el cual relaciona la tensión con el tiempo

2. ¿Cómo cambiaría la constate de tiempo si se disminuyera la frecuencia de la onda

cuadrada? ¿Cómo lo haría si se aumentará el valor de V? Explicar.

Si se aumenta el voltaje la constante no cambiaria y tampoco en el caso de que

se aumente la frecuencia ya que solo depende de la resistencia y el inductor

3. En determinado instante, la corriente que atraviesa un inductor es cero, ¿puede

existir voltaje sobre el inductor en ese instante? Explicar.

Si ya que el inductor almacena energía en forma de campo magnetico

𝑑𝑖𝑓% = 5.3%