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Hotel Resort Iberostar Quetzal/Tucán Playa del Carmen, Quintana Roo, México 11 al 14 de diciembre 2016 Comité Organizador Local: Remigio Cabrera-Trujillo, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM Salvador A. Cruz, Departamento de Física, UAM-I Rocío Jáuregui, Instituto de Física, UNAM José Ignacio Jiménez Mier y Terán, Instituto de Ciencias Nucleares, UNAM Antonio M. Juárez Reyes, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM Ricardo Méndez Fragoso, Facultad de Ciencias, UNAM José Recamier, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM Comité científico e internacional: Moni Behar. Instituto de Física, UFRGS, Brasil. Remigio Cabrera-Trujillo, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM, México. Pedro L. Grande. Instituto de Física, UFRGS, Brasil. Jorge Miraglia. IAFE-CONICET, Argentina. Roberto Rivarola, IFIR, CONICET-UNR, Argentina. Nelson V. Castro Faría. Instituto de Física, UFRJ, Brasil. Eduardo Montenegro. Instituto de Física, UFRJ, Brasil. Enio F. da Silveira. PUC Río de Janeiro, Brasil. Jorge E. Valdés. UTFSM, Chile.

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Hotel Resort Iberostar Quetzal/Tucán

Playa del Carmen, Quintana Roo, México 11 al 14 de diciembre 2016

Comité Organizador Local:

Remigio Cabrera-Trujillo, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM

Salvador A. Cruz, Departamento de Física, UAM-I Rocío Jáuregui, Instituto de Física, UNAM

José Ignacio Jiménez Mier y Terán, Instituto de Ciencias Nucleares, UNAM Antonio M. Juárez Reyes, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM

Ricardo Méndez Fragoso, Facultad de Ciencias, UNAM José Recamier, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM

Comité científico e internacional:

Moni Behar. Instituto de Física, UFRGS, Brasil. Remigio Cabrera-Trujillo, Instituto de Ciencias Físicas, UNAM, México.

Pedro L. Grande. Instituto de Física, UFRGS, Brasil. Jorge Miraglia. IAFE-CONICET, Argentina.

Roberto Rivarola, IFIR, CONICET-UNR, Argentina. Nelson V. Castro Faría. Instituto de Física, UFRJ, Brasil. Eduardo Montenegro. Instituto de Física, UFRJ, Brasil.

Enio F. da Silveira. PUC Río de Janeiro, Brasil. Jorge E. Valdés. UTFSM, Chile.

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Prefacio

Este taller es la continuación de los primeros siete talleres de colisiones inelásticas en la materia que se llevaron a cabo en Gramado, Brasil en 2002, Viña del Mar, Chile en 2004, Buenos Aires, Argentina en 2006, Rio de Janeiro, Brasil en 2008, Valparaíso, Chile, en 2010, Rosario, Argentina en 2012 y Gramado, Brasil en 2014 y surge con el objetivo de propiciar la integración entre los miembros de la comunidad de Física Atómica y Molecular, fomentar las colaboraciones entre distintas instituciones y propiciar la movilidad de estudiantes de licenciatura y posgrado en estas áreas entre los países de habla hispana y portugesa en latinoamérica. En esta ocasión contamos con la participación de 48 resúmenes, 31 presentaciones orales y 17 carteles que cubren áreas tan diversas como PIXE, pérdida de energía, nanomateriales, modificación de materiales mediante haces de iones, entre otros temas. Esperamos que este evento en el hotel Iberostar en Playa del Carmen, Quintana Roo, México sea en preámbulo para que la Física Atómica y Molecular en america latina se vea fortalecida y resuferce sus lazos de unión. Agradecemos el apoyo parcial de las instituciones de la UNAM:

Instituto de Ciencias Físicas

Instituto de Ciencias Nucleares

Instituto de Física Facultad de Ciencias

así como el apoyo de Connie Figueroa del hotel Iberostar, Patricia Rodríguez, Erika Ruíz, y Adrian Dávila del ICF por su apoyo administrativo. El comité organizador

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Programa

1La recepción/registro será en el Salón Yucatan del hotel Iberostar. 2La reunión del comité internacional será en el salón Yucatan. 3La cena será en el Restaurante Mexicano del hotel Iberostar. 4Las sesiones orales y posters serán en el salón Yucatán.

Horario Domingo Lunes Martes Miércoles

8:00-8:45 Registro

8:45-9:00 Inauguración

9:00-9:25 (Chair: Cabrera) R. García Molina

(Chair: Méndez) J. Miranda

(Chair: Behar) J. F. Dias

9:25-9:50 Isabel Abril J. A. Reyes-Esqueda R. M. Papaleo

9:50-10:15 Natalia Koval A. Crespo B. Fierro

10:15-10:40 J. M. Fernández I. Alencar J. E. Miraglia

10:40-11:00 CAFE CAFE CAFE

11:00-11:25 (Chair: Cruz) M. V. Moro

(Chair: Recamier) M. Hatori

(Chair: Grande) C. Montanari

11:25:11:50 Peter Koval A. P. L. Bertol S. A. Cruz

11:50-12:15 M. Dingfelder P. L. Grande A. M. Juárez

12:15-12:40 M. A. Quinto J. Ferrón J. I. Jiménez

12:40-16:00 COMIDA COMIDA COMIDA

16:00-16:25 (Chair: Juarez) N. R. Arista

(Chair: Jiménez) E. C. Goldberg

16:25-16:50 G. G. Marmitt A. Amaya

16:50-17:15 M. Dapor N. Stolterfoht

17:15-17:40 L. Sigaud SESION DE POSTERS4

17:40-18:05 Reunión CI2

18:05-18:30 Recepción / Registro1

18:30-20:00

20:30-21:30 CENA3

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4Presentaciones Orales

O1 Interaction of swift proton beams with materials of biological relevance ..................... 7 RafaelGarcía-MolinaO2 Radial energy deposition in PMMA by secondary electrons generated by proton impact ............................................................................................................................... 8 IsabelAbrilO3 Vicinage Effect in the Energy Loss of a Hydrogen Dimer from TDDFT Calculations .. 9 NataliaE.KovalO4 Ionización de capas K y L de átomos pesados por impacto de electrones .............. 10 JoséMa.Fernández-VareaO5 Stopping cross sections of transition metals for H+ and He+ ions obtained from backscattering spectra in the range 10 keV to10 MeV ................................................... 11 MauricioV.MoroO6 Iterative computation of energy loss into electronic excitations ................................ 12 PeterKovalO7 Track structure and nanoparticles – a case study ..................................................... 13 MichaelDingfelderO8 Traza de protones en la materia biológica usando parámetros cuánticos ................ 14 MicheleA.QuintoO9 Transferencia de energía cinética en colisiones de iones altamente cargados con láminas de carbono. ........................................................................................................ 15 NestorR.AristaO10 Diffusion in TiO2 films studied by electron- and ion-RBS ....................................... 16 GabrielG.MarmittO11 Comparison between experimental measurement and Monte Carlo simulation of the secondary electron energy spectrum of low order Poly(3-hexylthiophene-2,5-diyl) ....... 17 MaurizioDaporO12 Produção do dicátion de etileno por impacto de elétrons ....................................... 18 LucasSigaudO13 Secciones de producción de rayos X L por impacto de iones pesados .................. 19

Javier Miranda

O14 Efecto del tamaño y la composición en la generación de segundo armónico a partir de polvos de niobato de litio para diferentes longitudes de onda de excitación: rol de la longitud de coherencia .................................................................................................... 20 AlejandroReyes-EsquedaO15 Formación de nanopartículas metálicas en zafiro sintético .................................... 21 AlejandroCrespo-SosaO16 Characterization of nanoparticles emitted by electronic sputtering of CaF2 ............ 22 IgorAlencarO17 Synthesis of InAs nanoprecipitates by low energy implantation followed by RTA .. 23 MasahiroHatori

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5O18 Influência de coleção incompleta de carga em detector de Si(Li) na análise de espectros PIXE para determinação experimental de parâmetros atômicos ................... 24 AnaP.L.BertolO19 Alternative treatment for the energy-transfer and transport cross section in dressed electron-ion binary collisions ........................................................................................... 25

Pedro L. Grande

O20 Layer by Layer behavior of C60 during growth and sputter erosion. ...................... 26 Julio Ferrón

O21 Signals of strong electronic correlation in ion scattering processes. ....................... 27 E.C.GoldbergO22 Estudio a 30 keV de procesos electrónicos en la colisión He++ + Ar .................... 28 AlejandroAmaya-TapiaO23 Ion guiding through insulating capillaries: Survey of experiment and theory .......... 29

Nikolaus Stolterfoht

O24 Fukushima: Passado, Presente e Futuro ................................................................ 30 Johnny F. Dias

O25 On the radiolytic efficiency of high-energy ions confined in ultrathin polymer films 31 Ricardo M. Papaléo

O26 Nanoestructuras de carbono irradiadas por protones ............................................. 32 BernardoFierroO27 Sobre la difracción cuántica que ocurre en colisiones rasantes de átomos neutros sobre aisladores .............................................................................................................. 33 JorgeE.MiragliaO28 Stopping power, estado del tema, tendencias e intereses ..................................... 34 ClaudiaMontanariO29 On the use of models of quantum confinement to study ion stopping in condensed matter. ............................................................................................................................. 35

Salvador A. Cruz

O30 Algoritmos de superresolución aplicados a estudios de interacción de plasmas con laseres ............................................................................................................................ 36 AntonioM.JuárezO31 Espectroscopia láser sin ensanchamiento Doppler de las transiciones prohibidas por la aproximación dipolar eléctrica 5P3/2 -> 6Pj (j = 3/2, 1/2) en átomos térmicos de rubidio. ............................................................................................................................ 37 JoséI.Jiménez

Posters P1 Time-of-Flight Secondary Ion Mass Spectrometry beamline at the Ion Implantation Laboratory: Current status and perspectives .................................................................. 38 IgorAlencarP2 Compositional depth profile investigation of plasma doped Si/SiO2:As by Medium-Energy Ion Scattering ..................................................................................................... 39 IgorAlencar

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6P3 Valine decomposition by H+, He+ and N+ MeV ions .................................................. 40 CinthiaA.P.daCostaP4 Dinámica de electrones y núcleos dentro del modelo de orbitales gaussianos esféricos flotantes ........................................................................................................... 41 Luisa N. Trujillo LópezP5 Interacción de sulfito de sodio con las bases nitrogenadas del ADN: Un estudio de dinámica molecular basado en primeros principios. ....................................................... 42 DanielMartínez-ZapataP6 Modificación de superficies y películas delgadas por efecto de la irradiación con iones a energías de MeV ................................................................................................ 43 LuisRodríguezFernándezP7 Medida das seções de choque de produção de raios X induzidas por íons pesados. ........................................................................................................................................ 44 FláviaFernandesP8 Prototipo para la detección de metales pesados en agua usando microplasmas .... 45 AdrianaLozanoP9 Estabilización de coherencia con entornos anidados: un estudio numérico usando modelos de Ising pateados ............................................................................................. 46 Carlos González-GutiérrezP10 Cálculo del espectro y propiedades de un paquete de ondas ultrafrío en una guía de onda con varias impurezas ........................................................................................ 47 RicardoMéndez-FragosoP11 Characterization of resistive memories using NRA and micro-beam RBS .............. 48 Milena C. SulzbachP12 MeV-SIMS no Laboratório de Implantação Iônica IF-UFRGS ................................. 49 LianaA.B.NiekraszewiczP13 MEIS technique applied in 3D characterization of nanostructures .......................... 50 HenriqueTrombiniP14 Non-linear stopping powers of Al and Mo for H+ ions .............................................. 51 JoséMa.Fernández-VareaP15 Fluctuaciones dependientes de la fase en fluorescencia resonante intermitente ... 52 RicardoRomán-AncheytaP16 La pérdida de energía de iones en ZnO .................................................................. 53 ClaudiaC.MontanariP17Estudiocomparativodelefectoumbralenladistribucióndeenergíaparaprotones,electronesypositronesusandoelmodelodieléctrico…………………………...54ClaudioArchundi(NestorArista)PARTICIPANTES ........................................................................................................... 55

Índice .............................................................................................................................. 57

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7O1 Interaction of swift proton beams with materials of

biological relevance

Rafael Garcia-Molina1, Pablo de Vera2, Isabel Abril3

1Departamento de Física - Centro de Investigación en Óptica y Nanofísica, Regional Campus of International Excellence “Campus Mare Nostrum”,

Universidad de Murcia, E-30100 Murcia, Spain 2School of Mathematics and Physics, Queen’s University Belfast, University Road,

BT7 1NN, Belfast, Northern Ireland, UK 3Departament de Física Aplicada, Universitat d’Alacant, E-03080 Alacant, Spain

A review is provided of the interaction of swift proton beams with materials of biological relevance (liquid water, DNA...) and the subsequent generation of secondary electrons, which play a key role in the damage of tumour cells. By using the simulation code SEICS (Simulation of Energetic Ions and Clusters through Solids) [1], which combines both Monte Carlo and Molecular Dynamics methods, we provide a detailed account of the energy deposited as well as the geometrical evolution of the beam as a function of the target depth and nature, which is a central issue in hadron therapy. The SEICS code considers the most relevant interactions that take place between the projectile and the target constituents (electrons and nuclei), namely elastic collisions (affecting mainly the projectile’s direction) and inelastic collisions (leading to either nuclear reactions or electronic energy loss). The dielectric formalism, suitably combined with a realistic description of the target electronic excitation spectrum provided by the MELF-GOS method [2], constitutes an excellent framework to calculate the energy deposited by the projectile through electronic excitations and ionisations. Nuclear reactions between the incident beam and the target nuclei have also to be taken into account, as they modify the otherwise only-electronic-energy deposition processes [3]. Knowing in detail the energy lost by the incident proton beam as a function of the target depth is essential because it considerably affects the features of the cascade of secondary electrons generated by the proton impact, which transport this energy in the nanometre and micrometre scale around the projectile track, until reaching the low energy values responsible of biomolecular damage [4]. References [1] R. Garcia-Molina, I. Abril, S. Heredia-Avalos, I. Kyriakou and D. Emfietzoglou, A combined

molecular dynamics and Monte Carlo simulation of the spatial distribution of energy deposition by proton beams in liquid water, Physics in Medicine and Biology 56 (2011) 6457.

[2] S. Heredia-Avalos, R. Garcia-Molina, J. M. Fernández-Varea, I. Abril, Calculated energy loss of swift He, Li, B, and N ions in SiO2, Al2O3 and ZrO2, Physical Review A 72 (2005) 052902.

[3] P. de Vera, I. Abril, R. Garcia-Molina, to be published. [4] L. Sanche, Low energy electron-driven damage in biomolecules, European Physical Journal D

35 (2005) 367. Acknowledgements We acknowledge financial support by the Spanish Ministerio de Economía y Competitividad and the European Regional Development Fund (Project No. FIS2014-58849-P), as well as the Murcia Regional Agency of Science and Technology (project 19907/GERM/15). PdV acknowledges financial support from the European Union’s FP7-People Program (Marie Curie Actions) within the ITN No. 608163 "ARGENT".

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8O2 Radial energy deposition in PMMA by secondary

electrons generated by proton impact

Isabel Abril1, Maurizio Dapor2, Pablo de Vera3, Rafael Garcia-Molina4

1Departament de Física Aplicada, Universitat d’Alacant, E-03080 Alacant, Spain

2European Centre for Theoretical Studies in Nuclear Physics and Related Areas (ECT*), Bruno Kessler Foundation, and Trento Institute for Fundamental Physics and Applications (INFN-TIFPA),

I-38123 Trento, Italy 3School of Mathematics and Physics, Queen’s University Belfast, University Road,

BT7 1NN, Belfast, Northern Ireland, UK 4Departamento de Física - Centro de Investigación en Óptica y Nanofísica, Regional Campus of

International Excellence “Campus Mare Nostrum”, Universidad de Murcia, E-30100 Murcia, Spain

The ionization yield of proton tracks in condensed systems reaches a maximum, known as the Bragg peak, close to the end of their trajectories, which allows a precisely controlled delivery of energy in the material by the beam. Along the path of the protons through the target, many electrons are generated, which produce a cascade of further ionizations and, consequently, a shower of secondary electrons. This work is devoted to the simulation of the radial energy deposition of the secondary electrons produced by swift protons in a sample of polymethylmethacrylate (PMMA). This material is used as a phantom for living tissues in hadron therapy, it is of relevance for microelectronics in CMOS technologies, and it is also used as a photoresist mask in electron beam lithography.

The Monte Carlo track structure code SEED (Secondary Electron Energy Deposition) [1] simulates the complete slow-down of the entire cascade of generated secondary electrons, which includes the relevant interaction phenomena between the electrons and the condensed target, namely: elastic scattering (calculated by the Mott theory), the electron-electron inelastic scattering processes (performed within the dielectric formalism and the Mermin theory), and also the inelastic interactions of the incident electrons with phonons, and polarons (trapping phenomena).

The SEED Monte Carlo code starts from a realistic description of the energy [2] and angular [3] distribution of the secondary electrons ejected by proton moving through PMMA, which are obtained by a semiempirical model based on the dielectric formalism and where a realistic electronic excitation spectrum of PMMA is accounted for. References [1] M. Dapor, I. Abril, P. de Vera, R. Garcia-Molina, Eur. Phys. J. D 69, 165 (2015) [2] P. de Vera, R. Garcia-Molina, I. Abril I, A. V. Solov’yov, Phys. Rev. Lett. 110, 148104 (2013) [3] P. de Vera, R. Garcia-Molina, I. Abril, Phys. Rev. Lett. 114, 018101 (2015)

Acknowledgements The authors thank financial support by the Spanish Ministerio de Economía y Competitividad and the European Regional Development Fund (Project No. FIS2014-58849-P), as well as the Murcia regional Agency of Science and Technology (project 19907/GERM/15). PdV acknowledges financial support from the European Union’s FP7-People Program (Marie Curie Actions) within the ITN No. 608163 "ARGENT".

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9O3 Vicinage Effect in the Energy Loss of a Hydrogen

Dimer from TDDFT Calculations

Natalia E. Koval., D. Sánchez-Portal., A. G. Borisov. and R. Díez Muiño.

ÅCentro de Física de Materiales, CFM (CSIC-UPV/EHU) and Donostia International Physics Center, DIPC, San Sebastián, Spain

ÇInstitut des Sciences Moléculaires d’Orsay, ISMO, CNRS-Université Paris-Sud UMR 8214, Orsay Cedex, France

In this work I will present a Time-Dependent Density Functional Theory (TDDFT) study of the vicinage effect in the energy loss of a hydrogen dimer passing thought a spherical nanocluster. The problem of the stopping of particles in matter, and in particular of the interference effect in the stopping of particles moving in close proximity to each other (the vicinage effect), is longstanding. Many experimental as well as theoretical studies have shown that the energy loss of a particle can be significantly modified in the presence of another particle in the vicinity of the first one [1-4]. From the point of view of the theory the vicinage effect is usually studied by using the dielectric formalism which can reasonably describe the energy loss only at high projectile energies. The real-time TDDFT that we use in this work is an ab-initio non-perturbative method which allows us to accurately calculate the energy loss of moving projectiles in the whole range of energies [5,6]. In my talk I will describe in detail the methodology we use. I will show as well our recent results of the fully three-dimensional study of the stopping power ratio for a hydrogen dimer in spherical clusters with the effective electronic density of SiO₂. I will discuss the importance of the coupled dynamic screening of the dimer inside the cluster and its effect in the stopping of two protons. The dependence of the stopping power on the orientation of the dimer will be discussed as well. Our theoretical results for the stopping power ratio of hydrogen are compared with recent experimental measurements and as I will show in my talk, the TDDFT results quantitatively agree with experimental values. References 1. Néstor R. Arista. NIMB, 164-165:108–138, 2000. 2. M. Alducin, R. Díez Muiño, and A. Salin. NIMB, 232:178–183, 2005. 3. Z. L. Mišković, Y.-N. Wang, and Y.-H. Song. NIMB, 256:57–65, 2007. 4. S. M. Shubeita, P. L. Grande, J. F. Dias, R. Garcia-Molina, C. D. Denton, and I. Abril. Phys. Rev. B, 83:245423, 2011. 5. A. G. Borisov, J. I. Juaristi, R. D. Muiño, D. Sánchez-Portal, and P. M. Echenique, Phys. Rev. A 73:012901, 2006. 6. M. Quijada, A. G. Borisov, I. Nagy, R. Díez Muiño, and P. M. Echenique. Phys. Rev. A, 75:042902, 2007. Acknowledgements We gratefully acknowledge Pedro Luis Grande for sharing with us some of his unpublished experimental data that served as a motivation for this theoretical work. This work has been partially supported by the Basque Departamento de Educación, Universidades e Investigación, the University of the Basque Country UPV/EHU (Grant No. IT-756-13) and the Spanish Ministerio de Economía y Competitividad (Grant No. FIS2013- 48286-C02-02-P). Authors acknowledge Donostia International Physics Center (DIPC) for funding and computer power.

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10O4 Ionización de capas K y L de átomos pesados

por impacto de electrones J.M. Fernández-Varea1,2, V.R. Vanin2, M.N. Martins2, N.L. Maidana2, A. Mangiarotti2,

M.V. Manso Guevara3, S.F. Barros2, O.C.B. Santos2, J.A. García-Alvarez2, M.H. Tabacnics2, C.L. Rodrigues2, T.F. Silva2, M.F. Koskinas4, M.S. Pindzola5

1 Facultat de Física, Universitat de Barcelona, España 2 Instituto de Física, Universidade de São Paulo, Brasil

3 Universidade Estadual de Santa Cruz, Bahia, Brasil 4 Instituto de Pesquisas Energéticas e Nucleares, São Paulo, Brasil

5 Department of Physics, Auburn University, Alabama, USA El acelerador microtrón de São Paulo dispone de una línea que genera haces de electrones con energías entre 10 y 100 keV. En estos últimos años hemos utilizado este acelerador para medir secciones eficaces de ionización de capas K de Ag, Au y Bi y subcapas L de Au [1-4]. Para ello se han fabricado muestras muy delgadas depositadas sobre sustratos finos de carbono. Los rayos x emitidos después de la ionización son colectados con espectrómetros HPGe y SDD cuya eficiencia de absorción total ha sido evaluada usando un modelo analítico con parámetros ajustables determinados a partir de eficiencias medidas con fuentes radioactivas certificadas [5]. En los primeros experimentos [1-3] las incertidumbres en el grosor de la muestra, el ángulo sólido del detector y el número de electrones incidente eran grandes y se optó por determinar las secciones eficaces normalizando la producción de rayos x medida con secciones eficaces de emisión de bremsstrahlung teóricas. En los experimentos más recientes [4] el grosor se mide con precisión empleando espectrometría de retrodispersión Rutherford y la carga se obtiene integrando la corriente que llega a la Faraday cup y la que es dispersada por el blanco hacia las paredes de la cámara de vacío. Con estas mejoras logramos incertidumbres inferiores al 10% en las secciones eficaces absolutas. Asimismo, en el caso de subcapas L hemos desarrollado un método de análisis novedoso. Nuestras secciones eficaces experimentales están en buen acuerdo con las predicciones de los formalismos DWBA [6] y SCADW [7] pero para las capas K de átomos muy pesados las discrepancias entre experimento y DWBA alcanzan el 15%. Esto puede ser debido a las simplificaciones introducidas en la evaluación de los elementos de matriz de la interacción transversal, que se calculan de manera más rigurosa en el formalismo SCADW. References [1] J.M. Fernández-Varea, V. Jahnke, N.L. Maidana, A.A. Malafronte, V.R. Vanin, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 47 (2014) 155201. [2] S.F. Barros, V.R. Vanin, N.L. Maidana, J.M. Fernández-Varea, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 48 (2015) 175201. [3] V.R. Vanin, M.V. Manso Guevara, N.L. Maidana, M.N. Martins, J.M. Fernández-Varea, Radiat. Phys. Chem. 119 (2016) 14. [4] S.F. Barros et al., in preparation. [5] S.F. Barros, N.L. Maidana, J.M. Fernández-Varea, V.R. Vanin, X-Ray Spectrom. (accepted). [6] D. Bote, F. Salvat, Phys. Rev. A 77 (2008) 042701. [7] M.S. Pindzola, Phys. Rev. A 90 (2014) 022708.

Agradecimientos. Este trabajo ha recibido el apoyo financiero de CNPq y FAPESP (Brasil) y del Ministerio de Economía y Competitividad (España). JMFV agradece a la Universidade de São Paulo por una beca de Profesor Visitante.

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11O5 Stopping cross sections of transition metals for

H+ and He+ ions obtained from backscattering spectra in the range 10 keV to10 MeV

M. V. Moro1,2, D. Roth2, B. Bruckner2, T. F. Silva1,3, L. Lehner2,

D. Primetzhofer4, P. Bauer2 and M. H. Tabacniks1

¹ Institute of Physics, University of São Paulo, Rua do Matão 1371, 05508-090 São Paulo, Brazil ² Institut für Experimentalphysik, Johannes-Kepler Universität, Altenbergerstraße 69, A-4040 Linz, Austria

3Max-Planck-Institut für Plasmaphysik, Boltzmannstr. 2, 85748 Garching, Germany 4Department of Physics and Astronomy, Uppsala Universitet, Box 516, S-751 20 Uppsala, Sweden

Accurate knowledge of electronic stopping cross sections (SCS) is important in many aspects of basic research and applications, like engineering, ion implantation and modification of materials, medical physics, ion beam analysis and for the validation of theoretical models and fundamental concepts [1,2]. Efforts have been taken to cover the lack of experimental data for many ion-target combinations and to understand why many experimental datasets in literature disagree [3]. In this contribution, electronic SCS data of transition metals (Nb, Hf, Ta) and Pt have been obtained from relative backscattering measurements (RBS and TOF-LEIS), by comparing the height ratios of spectra obtained for the materials of interest and for reference samples with similar atomic numbers [4]. In the evaluation, experimental height ratios were compared to corresponding ratios obtained from SIMNRA simulations [6], in an energy interval close to the kinematic onset [5]. In the simulations, the SCS of the reference was taken from literature; for the scattering potential Andersen screening was used [7] and the dual scattering model was employed. Additionally, especially for low energy data, Monte Carlo simulations [8] were performed allowing for plural and multiplescattering effects [9]. This methodology has been tested comparing SCS data of Al against accurate transmission data [1]. Experimental results for transitions metals (Nb, Hf, Ta) and Pt were obtained for H+ and He+ ions in the energy range from 500 eV up to several MeV. The overall uncertainties range from approximately 5% for the high energy data to 10 % in the LEIS regime, mainly due to uncertainties of the reference SCS data and to fluctuations of the primary beam current. With this approach, we were able to: i) use bulk samples (easy to prepare/produce) and ii) measure in three different energy ranges at three different laboratories: Linz/Austria, Sao Paulo/Brazil and Uppsala/Sweden. In addition, the obtained SCS data rise the question how the energy loss process is correlated with band structures especially for transition metals (d-bonded electrons) [10,11,12]. Finally, the results can be used to improve the international database as required by the IBA community [13]. [1] M. V. Moro, T. F. Silva et al., Phys. Rev. A 93 (2016) 022704. [2] E.E. Quashie, B.C. Saha, and A.A. Correa, Phys. Rev. B 94 (2016) 155403. [3] H. Paul, Nucl. Instrum. Methods Phys. Res., Sect. B 268, (2010) 3421. [4] E. I. Sirotinin, A. F. Tulinov et al., Nucl. Instrum. Meth. B 4 (1984) 337. [5] D. Roth, D. Goebl et al., Nucl. Instrum. Meth. B 317 (2013) 61 [6] M. Mayer, Proceedings of the 15th ICAARI, AIP Conf. Proc.475 (1999) 541. [7] H.H. Andersen, F. Besenbacher, P. Loftager, and W. Möller, Phys. Rev. A 21 (1980) 1891. [8] J.P. Biersack, E. Steinbauer and P. Bauer, Nucl. Instr. Meth. B 61 (1991) 77. [9] D. Primetzhofer, S.N. Markin et al., Nucl. Instr. Meth. B 269 (2011) 1292. [10] D. Goebl, D. Roth, and P. Bauer, Phys. Rev. A 87 (2013) 062903. [11] D. Primetzhofer, Phys. Rev. B 86 (2012) 094102. [12] S.N. Markin, D. Primetzhofer et al., Phys. Rev. B 78 (2008) 195122. [13] C. Jeynes and J. L. Colaux, Analyst 141(2016) 5944.

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O6 Iterative computation of energy loss into electronic excitations

Peter Koval*, Mathias Per Ljungberg*, Daniel Sanchez-Portal**

* Donostia International Physics Center,

Paseo Manuel Lardisabal, 4, Donostia-San Sebastian, Spain ** Centro de Fisica de Materiales,

Paseo Manuel Lardisabal, 5, Donostia-San Sebastian, Spain A method is presented to compute the dielectric function of extended systems using linear response time-dependent density functional theory (TDDFT). Atomic orbitals are used to determine the KS eigenstates as implemented in SIESTA package [1]; and an auxiliary localized product basis set is used to expand the (linear) response function. The construction of the product basis is a crucial part of the method, because the properties of the product basis determine the accuracy and computational performance of the method. We test two approaches for the product basis construction: a dominant products basis set that expands the atomic-orbital products individually for each atom pair; and an atom-centered product basis set, which uses the local orbital products (generated within the same atom) to expand the other products. Although both product basis sets are capable of accurately describe the response functions, they differ substantially in their spatial connectivity: although the number of atom-centered functions needed for a given system is much smaller than that of the dominant products, the latter are connected to considerably fewer atomic-orbital products. Thus, in order to set up a competitive computational procedure it is beneficial to make use of both basis sets in a complementary way [2]. In this work, the electron-energy loss function is directly obtained by an iterative Krylov-subspace method, solving a Petersilka-Gossman-Gross equation for the interacting response function. The atom-centered basis is used to discretize the TDDFT interaction kernel, while the dominant product basis is used in the application of the non-interacting response function to a vector. The method is applied to graphene and bulk silicon and the computed spectra are compared to existing plane-wave based approaches [3]. Finally, to demonstrate the merits of the method for systems with large unit cells, where it will be most competitive, we compute electron-energy loss spectra for several organic crystals such as C60, TTF and TCNQ. References [1] E.Artacho, E.Anglada, O.Dieguez, J.D.Gale, A.Garcia, J.Junquera, R.M.Martin, P.Ordejon, J.M.Pruneda, D.Sanchez-Portal and J.M.Soler, J. Phys.: Condens. Matter 20 (2008) 064208. [2] Peter Koval, Federico Marchesin, Dietrich Foerster and Daniel Sanchez-Portal, J.Phys.: Condens. Matter 28 (2016) 214001. [3] Peter Koval, Mathias Per Ljungberg, Dietrich Foerster, Daniel Sanchez-Portal Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B 354 (2015) 216-219.

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O7 Track structure and nanoparticles – a case study

Michael Dingfelder, Jacek Teller, Robert A. McLawhorn, and Jefferson L. Shinpaugh

Department of Physics,

East Carolina University, Mailstop 563, Greenville, NC 27858, EEUU Nanometer size structures including nanoparticles of all kind enter radiation biology and medical physics applications. Understanding and modeling the effects of these nano-structures on radiation transport and biological response is challenging as standard tools and procedures available are based on standard assumptions that may not be suitable for a nanometer scale. Standard radiation transport codes, including track structure codes are designed for bulk material, or indefinite 3-dimensional transport and for radiation equilibrium. Track structure codes are also very limited in available materials. Typically, track structure simulations use water in either, the liquid, vapor, or solid phase and use density scaling to simulate other materials. Nanoparticles often contain metals and other high-Z materials. They are small in size with at least one dimension in the order of 1 – 10 nanometer. Furthermore, the surface to volume ratio is high compared to simple geometrical interfaces. With this in mind, this communication will investigate a more realistic modeling of radiation transport through a material containing nanoparticles. Currently, the track structure code PARTRAC can simulate track structures of fast protons and electrons in liquid water and copper. It is planned to also calculate and implement interaction cross sections for the transport of fast protons and electrons in gold. Secondary electron emission spectra from thin gold foils after fast proton and light ion impact have been measured at the ECU accelerator laboratory. Previous studies on electron transport in copper showed that energy loss changes for bulk and surface models. We will investigate the effects of geometry and bulk versus surface models on the radiation transport for realistic nanoparticle structures. Focus will be on physical properties like energy depositions, and (non)-equilibrium transport effects.

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14O8 Traza de protones en la materia biológica usando

parámetros cuánticos Michele A. Quinto a, Juan M. Montia, Philippe F. Weckb, Omar A. Fojona, Jocelyn

Hanssena, Christophe Championc and Roberto D. Rivarolaa

aInstituto de Física Rosario, CONICET, Universidad Nacional de Rosario, Rosario, Argentina bSandia National Laboratories, Albuquerque, NM 87185, USA

cUniversité de Bordeaux, CNRS/IN2P3, Centre d’Etudes Nucléaires de Bordeaux Gradignan, Gradignan, France

La comprensión de los mecanismos físicos que producen deposición energética en la materia biológica sometida a irradiación con haces de iones, constituye un tema de interés fundamental en radiobiología y radioterapia, considerando en particular que permiten una mejor identificación de las lesiones críticas del ADN. Los códigos de estructura de traza Monte Carlo representan instrumentos convenientes y poderosos para describir el frenamiento de las partículas ionizantes en la materia biológica. En el presente trabajo, detallamos el código de estructura Monte Carlo, llamado TILDA-V, el cual es alimentado por cálculos mecánico-cuánticos de secciones eficaces diferenciales múltiples y totales. Estas secciones describen todos los procesos inelásticos y elásticos que ocurren en la traza de protones en agua y en ADN [1]. TILDA-V (un acrónimo de Transport d'Ions Lourds Dans Aqua et Vivo) es una extensión de un código desarrollado previamente por Champion et al. [2]. En esta nueva versión se incluyen todas las interacciones de haces de protones y de hidrógeno en agua, así como también en las nucleobases de ADN y en el esqueleto azúcar-fosfato [1]. Se considera una descripción realista del medio biológico, modelizando un nucleótido típico de ADN hidratado, a saber, un par de nucleobases más el esqueleto azúcar-fosfato, ambos rodeado por una cáscara de hidratación constituida por 18 moléculas de agua. Se compararán los patrones de depósito energético en agua y en ADN.

101 102 103 104 1050

20

40

60

80

100

120

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(keV

/µm

)

Energía del protón incidente (keV)

agua

ADN

Símbolos: datos medidos

Referencias [1] M. A. Quinto, J. M. Monti, M. E. Galassi, P. F. Weck, O. A. Fojón, J. Hanssen, R. D. Rivarola y C. Champion, J. Phys.: Conf. Series. 583, 012049 (2015). [2] C. Champion, A. L’Hoir, M.-F. Politis, P. D. Fainstein, R. D. Rivarola y A. Chetioui, Radiat. Res. 163, 222-231 (2005).

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15O9 Transferencia de energía cinética en colisiones

de iones altamente cargados con láminas de carbono.

N. R. Arista1 y R. Lake2

1División Colisiones Atómicas, Centro Atómico Bariloche, Bariloche, Argentina 2Lawrence Berkeley National Laboratory, Livermore, CA, USA

Se propone un modelo teórico para describir la transferencia de energía cinética de iones pesados y múltiplemente cargados al atravesar láminas y membranas ultradelgadas de carbono. Se propone un modelo para el potencial de interacción entre iones incidentes y átomos de C. La transferencia de energía elástica se calcula utilizando dos opciones: la aproximación de ángulos pequeños o integrando en forma exacta la ecuación de movimiento. El modelo permite explicar la dependencia con la carga del ion observada en recientes experimentos con iones de Xe al atravesar membranas de C con espesores de 1 nm (Wilhelm et al, Phys. Rev. Lett. 112, 153201 [2014]), y la pérdida media de energía de iones de O, Ar, Kr, Xe y Au, al atravesar láminas de C de 10 nm de espesor (Schenkel et al, Phys. Rev. Lett. 79, 2030 [1997]).

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16O10 Diffusion in TiO2 films studied by electron- and

ion-RBS

G. G. Marmitt1, S.K. Nandi2, D.K. Venkatachalam2, R. G. Elliman2, M. Vos3 and P.L. Grande1

1 Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul

2 Electronic Materials Engineering Department, The Australian National University 3 Atomic and Molecular Physics Laboratories, The Australian National University

Electron Rutherford Backscattering (ERBS) is a technique that depends on the recoil energy transferred from the scattering electron to a nucleus in a large-angle deflection. This energy transfer depends on the mass of the scattering atom. Analysing the energy of the scattered electrons reveals thus which atoms are present in the near surface layer [1, 2].

In simple cases where there are 2-3 separate peaks due to different elements that do not overlap one can simply fit the spectra with the corresponding number of Gaussians. As this work shows, fitting of the data allows for very precise thickness and compositional determination. Among other examples [3], the analysis of a Si3N4 layer on TiO2 is particularly interesting. In this case the peaks overlap strongly, and show that highly consistent estimates of the thickness of the Si3N4 film are obtained for different measurement geometries. This procedure was then applied to the study of oxygen auto-diffusion through the use of isotopic marking, in an attempt to obtain the depth profile distribution attributed to the diffusion. High-resolution measurement of the energy of electrons backscattered from oxygen atoms makes it possible to distinguish between 18O and 16O isotopes as the energy of elastically scattered electrons depends on the mass of the scattering atom. Thermal annealings for 5 minutes at 500 – 800°C in Ar atmosphere were conducted on our samples. Under these conditions, we were able to determine the activation energy for O self-diffusion in TiO2 at about 1.05 eV. By thermally treating samples for different times (5 – 100 min.) at a fixed temperature (650°C), the diffusion regularity was also studied. The Arrhenius plot of diffusion length versus time exhibits two regions, suggesting that different diffusion mechanisms are involved. In order to cross check the results, RBS experiments were also conducted. Similarly with the ERBS spectra, oxygen peak shifts were also observed here. Then, simulations using PowerMEIS were performed considering the same diffusion profiles obtained by ERBS. The simulations agree beautifully with the RBS spectra, sign of a consistent procedure. References. [1] M. Went and M. Vos, Appl. Phys. Lett. 90, 072104 (2007). [2] M. Went and M. Vos, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B 266, 998 (2008). [3] G.G. Marmitt, L.F.S. Rosa, S.K. Nandi, and M. Vos, J. Electron Spectrosc. Relat. Phenom. 202, p. 26–32 (2015). [4] E. Gale, Semicond. Sci. Technol. 29, 104004 (2014).

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17O11 Comparison between experimental measurement

and Monte Carlo simulation of the secondary electron energy spectrum of low order Poly(3-hexylthiophene-2,5-

diyl)

Maurizio Dapor1, Robert C. Masters2, Ian Ross3, David Lidzey4, Andrew Pearson5, Isabel Abril6, Rafael Garcia-Molina7, Jo Sharp2, Marek Unčovský8,

Tomas Vystavel8, Cornelia Rodenburg2

1European Centre for Theoretical Studies in Nuclear Physics and Related Areas (ECT*-FBK) and Trento Institute for Fundamental Physics and Applications (TIFPA-INFN), via Sommarive 18, I-

38123 Trento, Italy 2Department of Materials Science and Engineering, University of Sheffield, Mappin Street,

Sheffield S1 3JD, UK 3Department of Electronic and Electrical Engineering, University of Sheffield, Mappin Street,

Sheffield S1 3JD, UK 4Department of Physics and Astronomy, University of Sheffield, Hounsfield Road, Sheffield, S3

7RH, UK 5Department of Physics, University of Cambridge, Cavendish Laboratory, 19 JJ Thomson

Avenue, Cambridge CB3 0HE, UK. 6Departament de Física Aplicada, Universitat d’Alacant, E-03080 Alacant, Spain

7Departamento de Física - Centro de Investigación en Óptica y Nanofísica, Regional Campus of International Excellence “Campus Mare Nostrum”, Universidad de Murcia, E-30100 Murcia,

Spain 8FEI Company, Vlastimila Pecha 1282/12, 627 00 Brno, Czech Republic

The characterization of polymers is a very complex problem due, in particular, to beam induced radiation damage and charging phenomena. Poly(3-hexylthiophene-2,5-diyl), commonly known as P3HT, is a polymer widely used in organic electronics. In this work we present both an experimental measurement and a Monte Carlo simulation, performed by using the Secondary Electron Energy Distribution (SEED) code, of the shape of the secondary electron energy distribution of the low order semi crystalline polymer regioregular P3HT. Our comparison of simulated and experimental secondary electron spectra shows an excellent agreement, revealing a peak followed by a broad shoulder, a shape that we attribute to the combined effect of the band-gap and of a filtering effect. We experimentally determined both the filtering effect, related to the working distance, and the band gap. The Monte Carlo simulation allowed us evaluating the minimum depth of provenience of the emitted secondary electrons in our experiment, which is about 2.5 nm for low order P3HT. Acknowledgements The authors wish to thank Professor A. M Donald, University of Cambridge, for discussions and express their warm gratitude to Professor A. Howie, University of Cambridge, for the stimulating comments and helpful suggestions with regards to future developments. MD acknowledges the support of the Leverhulme Trust through the Visiting Professorship (VP1-2014-011) that made this project possible. IA and RGM thank partial financial support by the Spanish Ministerio de Economía y Competitividad (Project FIS2014-58849-P) and the Murcia Regional Agency of Science and Technology (project 19907/GERM/15). CR thanks EPSRC for funding under grant EP/N008065/1.

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18O12 Produção do dicátion de etileno por impacto

de elétrons

L. Sigaud1 e E. C. Montenegro2

1Instituto de Física, UFF (Universidade Federal Fluminense), 24210-346, Niterói, Brasil

2Instituto de Física, UFRJ (Universidade Federal do Rio de Janeiro), 21941-972, Rio de Janeiro, Brasil

Apesar de íons moleculares duplamente carregados serem, possivelmente, um fator crucial para a compreensão de processos físico-químicos de meios energizados e atmosferas planetárias, muito pouco se sabe sobre as seções de choque de produção de dicátions de moléculas simétricas, devido à dificuldade intrínseca de se separar fragmentos com mesma razão massa/carga, como é o caso de C2H4

++ e CH2+, em um espectro de tempo de voo. Além disso, seus

próprios mecanismos de produção e sua possível estabilidade, ainda não são conhecidos, levantando a questão se processos pós-colisionais podem desempenhar algum tipo de papel – e, em caso positivo, qual seria sua relevância para a produção de dicátions metaestáveis. Para conseguir diferenciar entre essas duas espécies, a técnica DETOF foi empregada. Resumindo, o aparato experimental utilizado consiste de um canhão de elétrons pulsado operando na faixa de 25 a 800 eV e um espectrômetro de tempo de voo padrão acoplado a uma célula gasosa. A técnica DETOF (Delayed Extraction Time-Of-Flight) consiste em um aumento sistemático do tempo de atraso entre o feixe de elétrons e o campo eletrostático que guia os fragmentos moleculares para dentro do tubo de tempo de voo, de forma que fragmentos mais rápidos tem tempo de voo livre o suficiente para deixar a região de coleta. Assim, fragmentos moleculares iônicos mais rápidos deixam de ser detectados, e esse tempo de atraso funciona como um seletor de velocidades. Como o dicátion C2H4

++ permanece com uma distribuição de energia Maxwell-Boltzmann, ele pode ser separado do fragmento CH2

+, que ganha energia cinética na quebra da molécula. Com isso, foi-se capaz de determinar a seção de choque absoluta para a produção do dicátion de etileno por impacto de elétrons pela primeira vez. Através da observação da razão entre C2H4

++ e C2H4+ para as seções de choque

experimentais obtidas, pode-se perceber claramente que, após a razão entre as seções de choque atingir seu máximo em torno de 100 eV do elétron incidente, há uma queda no valor da razão mencionada, até se estabilizar em um valor constante para 500 eV e energias mais altas. Esse valor constante é um indicativo da formação do C2H4

++ por um processo de produção de vacância simples, uma vez que, em processos de dupla ionização, a seção de choque decresce mais rapidamente do que em processos de ionização simples (acima de aproximadamente 100 eV). Logo, o dicátion de etileno pode ser formado tanto por mecanismos de produção de dupla vacância (duplo impacto direto) quanto de vacância simples (processos pós-colisionais similares a um decaimento Auger). Uma comparação com resultados anteriores obtidos para as moléculas de oxigênio e nitrogênio, em trabalhos recentes, também será feita. Esses resultados indicam que a molécula de oxigênio teria o processo com produção de vacância simples seguido de emissão eletrônica por desexcitação pós-colisional como o principal para a formação do O2

++.

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19O13 Secciones de producción de rayos X L por impacto

de iones pesados

Javier Miranda

Instituto de Física, Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 20-364, Álvaro Obregón, 01000 Ciudad

de México, México Como resultado de un programa a largo plazo, se midieron secciones de producción de rayos X L de los elementos Ce, Nd, Sm, Eu, Gd y Dy, inducidos por el impacto de iones de 4He+, 7Li2+, 8Be2+, 10B2+, 14N2+,12C3+, 16O3+ y 19F3+, cuyas energías de incidencia varían entre 0.50 MeV/u y 0.75 MeV/u. Se comparan con los cálculos teóricos usando la teoría ECPSSR (que modifica la Aproximación de Onda Plana de Born, PWBA). Algunas correcciones, como ionización múltiple del átomo blanco (MI), captura electrónica de capas internas de los iones incidentes (CE), Átomo Unido (UA) y teorías de acoplamiento intra-capas (IS), se añadieron al modelo ECPSSR. Se encontró que la teoría no describe exactamente los resultados experimentales para todos los casos. Además, se hizo una compilación de datos experimentales existentes para todos estos proyectiles, con el fin de encontrar curvas universales para las secciones producción de rayos X de la línea La (L3M4 + L3M5). Éste se basa en un parámetro de velocidad reducida R

Lξ . En este esquema, los datos experimentales siguen curvas bien definidas para cada ion. También se sugiere un escalamiento similar de la línea Lg (L2N4 + L1N2 + L1N3 + L1O3 + L1O2 + L2N1 + L2O4), basándose en un parámetro diferente de velocidad reducida R

L 2,1ξ . Los resultados parecen ser aplicables para casi todas las combinaciones

de proyectil-blanco estudiadas en este trabajo, demostrando la necesidad de realizar más estudios teóricos en este sentido.

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20O14 Efecto del tamaño y la composición en la

generación de segundo armónico a partir de polvos de niobato de litio para diferentes longitudes de onda de

excitación: rol de la longitud de coherencia

Oswaldo Sánchez-Dena*, Emma V. García-Ramírez*, César D. Fierro-Ruiz**, Enrique Vigueras-Santiago***, Rurik Farías**, Alejandro Reyes-Esqueda*

* Instituto de Física,

Universidad Nacional Autónoma de México, México, Cd. Mx. 04510 ** Universidad Autónoma de Ciudad Juárez,

Av. del Charro 450 Norte, Ciudad Juárez, Chihuahua, 32310 *** Universidad Autónoma del Estado de México,

Paseo Colón esquina Paseo Tollocan, Toluca, Estado de México, 50000 Sistemas nanocristalinos de niobato de litio, producidos mediante una reacción mecano-química, fueron sometidos a un estudio espectroscópico no lineal para estudiar la generación de segundo armónico (GSA) a partir de ellos en el rango de longitudes de onda fundamentales de 800-1300 nm, con un paso de 10 nm. Mediante el control de la composición y el tamaño de partícula de las muestras estudiadas, se pudo maximizar la GSA para una longitud de onda específica dentro de este rango, lo cual puede entenderse usando el concepto de longitud de coherencia. De igual manera, se corroboró el ordenamiento aleatorio de los nanocristales mediante la obtención de la intensidad de GSA como función de la polarización de la luz incidente. Mediciones de esparcimiento mostraron la no existencia de empatamiento de fases en las muestras estudiadas. Finalmente, se obtuvo un valor efectivo de la no linealidad de alrededor de 6 pm/V. Resultados preliminares muestran un posible aumento de la señal mediante la orientación de los nanocristales usando un campo externo. Agradecimientos Apoyo de PAPIIT-UNAM mediante el proyecto IN117116 y de la RED PRODEP-SEP Compuestos poliméricos, propiedades y aplicaciones 2015-2016.

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21O15 Formación de nanopartículas metálicas en

zafiro sintético

Alejandro Crespo-Sosa, María-Luisa García-Betancourt, Rebeca Rojas-Granados, Pablo Mota-Santiago

Instituto de Física,

Universidad Nacional Autónoma de México, Circuito de la investigación s/n, Ciudad de México, México

Hoy en día es bien conocido que las propiedades de la materia a nivel nanoscópico son interesantes por la posibilidad de controlar sus propiedades físicas y químicas por medio de controlar a su vez su tamaño y su forma. En particular, las nanopartículas metálicas dentro de materiales dieléctricos transparentes son interesantes por sus propiedades ópticas, que en su mayoría están determinadas por la llamada resonancia local del plasmón de superficie. En este trabajo se presentan los resultados de la obtención y deformación de nanoparticulas de Ag y de Au en zafiro sintético producidas por medio de implantación de iones y su posterior calentamiento en un horno con una atmósfera controlada. La posible utilización en aplicaciones tecnológicas de estos sistemas, depende fuertemente del control del tamaño de las nanopartículas en ellos, por lo que, gran parte del esfuerzo ha sido en mejorar la uniformidad de tamaño de las mismas. En esta presentación se hará énfasis en la importancia que tienen todos los parámetros durante el proceso de fabricación, la implantación y el tratamiento térmico. Agradecimientos. Los autores agradecen a Karim López, Francisco Jaimes y Mauricio Escobar por la operación del acelerador Pelletron®; a Juan Gabriel Morales por la preparación de muestras; y a Jaqueline Cañetas, Roberto Hernández y Carlos Magaña por la operación de los microscopios electrónicos. Este Proyecto ha sido financiado principalmente por DGAPA-UNAM (IN108113) y CONACyT (178141)

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22O16 Characterization of nanoparticles emitted by

electronic sputtering of CaF2 I. Alencara,�, M. Hatoria, H. Trombinia, G. G. Marmitta, P. L. Grandea, J. F. Diasa,

R. M. Papaléob, W. Assmannc, M. Toulemonded, C. Trautmanne,f

aInstituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Av. Bento Gonçalves 9500, 91501-970 Porto Alegre, Brazil

bDepartamento de Física, Pontifícia Universidade Católica do Rio Grande do Sul, Av. Ipiranga 6681, 90619-900 Porto Alegre, Brazil

cSektion Physik, Ludwig-Maximilians-Universität München, Am Coulombwall 1, 85748 Garching, Germany

dCentre de Recherche sur les Ions, les Matériaux et la Photonique, B. H. Becquerel, 14070 Caen, France

eMaterialforschung, Helmholtzzentrum für Schwerionenforschung, Planckstr. 1, 64291 Darmstadt, Germany

fFachbereich Materialwissenschaften, Technische Universität Darmstadt, Alarich-Weiss-Str. 2, 64287 Darmstadt, Germany

Electronic sputtering of CaF2 induced by 180 MeV Au ions is investigated by the catcher technique, where high-purity surfaces collect the ejecta at a constrained distance from the target. These surfaces are analyzed by Transmission Electron Microscopy (TEM), Atomic Force Microscopy (AFM) and Medium-Energy Ion Scattering (MEIS), indicating the presence of sputtered nanoparticles (np). While np diameters obtained by TEM display a bimodal distribution, AFM show that the larger particles are composed of aggregates. These complementary techniques suggest the emission of spherical np. Depending on the areal density, they are isolated, overlap or completely coat the catcher surface as an heterogeneous film. For the case of isolated np, it is shown that the MEIS spectrum is properly described only when one considers the case of partially-buried particles. In this way, the content of collected Ca atoms at each catcher can be evaluated from diameter and height distributions. These values are smaller than direct estimates from ion scattering analyses when the areal density is low, but a simple correlation between the data allows its correction. By performing measurements at different collection angles, the angular distribution of differential sputter yield as well as the total yield are determined. Independent on the angle of beam incidence, a jet-like component normal to the sample surface is observed, similarly to previous investigations on LiF. However, the total yields for Ca atoms are much lower than those observed for Li atoms, possibly as a consequence of the difference in sublimation energy of CaF2 and LiF crystals. Acknowledgements This work was financially supported by Brazilian Coordination for the Improvement of Higher Education Personnel (CAPES).

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23O17 Synthesis of InAs nanoprecipitates by low energy

implantation followed by RTA

M. Hatori1,2, B. Canut1, M.A. Sortica1,2, J.F. Dias2, N. Chauvin1, J. M. Bluet1

1Université Claude Bernard Lyon 1, Institut des Nanotechnologies de Lyon INL-IMR5270, F-

69621 Villeurbanne, Lyon, France

2Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul (IF-UFRGS), Av. Bento Gonçalves 9500, 91501-970, Porto Alegre (RS), Brazil

The production of nanocrystals based on compound III - V semiconductors embedded in a semiconductor matrix with higher band gap is of great interest for optoelectronic devices since the pronounced quantum confinement effects of such materials allow tuning their light emission by controlling the size of the nanocrystals. Although the molecular beam epitaxy (MBE) is the most used technique to produce such nanostructures, the combination of ion implantation and thermal annealing has proved to be an interesting alternative.

In recent years there has been a lot of activity towards compound III – V semiconductors, with particular attention to InAs nanocrystals obtained through ion implantation. The aim of the present work is to investigate the formation and the structural and optical properties of InAs clusters obtained through sequential implantation of As and In ions in Si single crystals , followed by post-irradiation rapid thermal annealing (RTA).

To that end, <100> Si wafers were implanted at 500°C with 30 keV As ions and 35 keV In ions with different fluences. The samples were annealed for different durations at temperatures ranging from 700°C up to 1000°C. Outdiffusion of As and In species was evidenced for annealings performed at the highest temperatures. To limit this effect, samples were annealed face to face in order to minimize the material loss.

Complementary techniques like photoluminescence (PL), Raman spectroscopy, Rutherford backscattering spectrometry (RBS) and scanning electron microscopy (SEM) were employed to characterize the samples. Furthermore, transmission electron microscopy (TEM) will be performed to obtain refined structural information of the InAs clusters.

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24O18 Influência de coleção incompleta de carga em detector de Si(Li) na análise de espectros PIXE para determinação experimental de parâmetros atômicos

A.P.L. Bertol(1), P.C. Chaves(2), R. Hinrichs(3), M.A. Reis(2,4) and M.A.Z. Vasconcellos(1)

(1) Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Av. Bento Gonçalves, 9500

Porto Alegre, RS, Brasil (2) C2TN, Instituto Superior Técnico, Universidade de Lisboa, Portugal

(3) Instituto de Geociências, Universidade Federal do Rio Grande do Sul (4) IEQUALTECS, Lda, R. Dr Francisco Sá Carneiro, 36, 2500-065 S. Gregório CLD, Portugal

Seções de choque de produção de raios X de subcamadas L induzidas por prótons e partículas alfa são geralmente obtidas a partir da intensidade das linhas características em espectros adquiridos com detectores do tipo Si(Li) [1, 2]. Os valores apresentados na literatura, apesar de indicarem incertezas experimentais da ordem de 10%, variam entre si em torno de 25%. Uma das possíveis razões dessa discrepância é a prática comum de negligenciar os efeitos de coleção incompleta de carga no ajuste dos picos. Esse fenômeno gera uma cauda na região de energias mais baixas que o pico característico. Em espectros de linhas L, a sobreposição de linhas provenientes da ionização de diferentes subcamadas é muito marcante. Portanto, contagens que deveriam ser associadas à cauda de um pico intenso podem ser erroneamente atribuídas a linhas menores. Neste trabalho discutimos como o ajuste das linhas L de espectros PIXE de Hf e Au considerando coleção incompleta de carga interfere na determinação experimental de parâmetros atômicos como seção de choque de produção de raios X e razão de intensidade entre linhas. Espectros PIXE de linhas L de filmes finos de Hf e Au foram obtidos com o detector de Si(Li) (e2V Scientific Instrument, modelo Sirius 80) da linha de PIXE no Tandetron 3 MV (High Voltage Engineering) do Laboratório de Implantação Iônica (IF- UFRGS-Brasil). Foram usados feixes de prótons (energias entre 0,7 e 4,4 Mev) e partículas alfa (energias entre 3 e 6,5 MeV). Os filmes finos foram depositados usando o sistema de magnetron sputtering (AJA International ATC ORION 8 UH) no Laboratório de Conformação Nanométrica (IF-UFRGS). O ajuste da função resposta do detector e a análise dos espectros foram feitos usando o código DT2 [3] no Centro de Ciências e Tecnologias Nucleares, Instituto Superior Técnico, Universidade de Lisboa, Portugal. Foi encontrado que, na situação em que a cauda é mais evidente (linhas Lg de Au), ela se estende aproximadamente 700 eV abaixo da energia do centro do pico, com até 3% da sua intensidade. A resolução típica de um detector de Si(Li) é de 150 eV, valor semelhante à separação entre as linhas L. Além disso, a maioria das linhas possui intensidade menor que 10% da linha intensa mais próxima (La1,2, Lb1 ou Lg1), principalmente as linhas provenientes da ionização da subcamada L1. Assim, a comparação de ajustes analisados com e sem a função resposta do detector mostrou que a cauda desempenha papel importante na separação da intensidade entre as linhas, influenciando a determinação de seções de choque de produção de raios X, e é fundamental para a determinação experimental de razões de intensidade entre linhas. References [1] A.P.L. Bertol, J. Trincavelli, R. Hinrichs, M.A.Z. Vasconcellos, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B (318) 2014, 19. [2] A.P.L. Bertol, R. Hinrichs, M.A.Z. Vasconcellos, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B (363) 2015, 28. [3] M.A. Reis, P.C. Chaves, A. Taborda, J.P. Marques, N.P. Barradas, Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B (318) 2014, 65.

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25O19 Alternative treatment for the energy-transfer and transport cross section in dressed electron-ion binary

collisions

P.L. Grande

Ion Implantation Laboratory, Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, 9500 Avenida Bento Gonçalves, CP 15051,

CEP 91501-970, Porto Alegre, Rio Grande do Sul, Brazil

A formula [1] for determining the electronic stopping power and the transport cross section in electron-ion binary collisions is derived from the induced density for spherically symmetric potentials using the partial-wave expansion. In contrast to the previous one found in many textbooks, the present formula converges to the Bethe and Bloch stopping-power formulas at high ion velocities and agrees rather well with experimental stopping-power data, as shown here for Al, C, and H2O targets. It can be employed in plasma physics and particularly in any application that requires electronic stopping-power values of quasifree electrons with high accuracy References [1] P.L. Grande, Phys. Rev. A 94, 042704 (2016)

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26O20 Layer by Layer behavior of C60 during growth

and sputter erosion.

Julio Ferrón

Instituto de Física del Litoral (Universidad Nacional del Litoral - CONICET), Güemes 3450, (3000) Santa Fe, Argentina,

and Departamento de Materiales, Facultad de Ingeniería Química, Universidad Nacional

del Litoral, Santiago del Estero 2829. (3000) Santa Fe, Argentina.

In this work we combine Auger Electron Spectroscopy (AES), Energy Loss

Spectroscopy (ELS), Monte Carlo and Molecular Dynamics, to study the growth, and thermally and ion sputter induced desorption of C60 over different substrates, namely Cu(111), Si(100) and graphene. The ability of AES, as compared to more local probes, to follow the process in a dynamical way, allows us to study the growth of C60 below and over one ML, including the change of C60 growing over either Si or Cu to the growth over a C60 film. In the same way, we can follow the C60 desorption by heating the sample and under ion (He and Ar) bombardment.

We found that the growth proceeds always as layer by layer. This result shows

that differences in diffusion barriers are not as important as one can think following the idea of diffusion by a jumping mechanism. We propose that the sticking coefficient, governed by the adsorption energy, is the responsible of the differences observed between Cu and Si. Our results also point out to a different charge transfer among fullerene molecules and these surfaces.

The sputtering experiments show, in a quite surprising way, that the erosion of

C60 proceeds also in a LbL way. Although one is immediately tempted to think in a thermal process, through MD we found that it is determined by the back sputtering of substrate atoms.

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27O21 Signals of strong electronic correlation in

ion scattering processes.

F. Bonetto1,2 and E. C. Goldberg1,2

1Instituto de Física del Litoral (CONICET-UNL), Güemes 3450, S3000GLN Santa Fe, Argentina.

2Departamento Ing. Materiales, Facultad de Ing. Química, Universidad Nacional del Litoral, Santiago del Estero 2829, S3000AOM Santa Fe, Argentina.

Previous measurements of neutral atom fractions for Sr+ scattered by gold polycrystalline surfaces show a singular dependence with the target temperature. There is still no a theoretical model that can properly describe the magnitude and the temperature dependence of the neutralization probabilities found. Here we applied a first-principles quantum mechanical theoretical formalism to describe the time dependent scattering process. Three different electronic correlation approaches consistent with the system analyzed are used: i- Spinless approach, where two charge channels are considered (Sr0 and Sr+) and the spin degeneration is neglected, ii- infinite-U approach, with the same charge channels (Sr0 and Sr+) but considering the spin degeneration, and iii- finite-U approach, where the first ionization and second ionization energy levels are considered very but finitely separated. Neutral fractions magnitudes and temperature dependence are better described by the finite-U approach indicating that e-correlation plays a significant role on charge transfer processes. However, none of them are able to explain the non-monotonous temperature dependence experimentally obtained. Here, we suggest that small changes in the surface work function introduced by the target heating, and possibly not detected by experimental standard methods, could be responsible of that singular behavior. Additionally, we apply the same theoretical model using the infinite-U approximation to the Mg-Au system, obtaining an excellent description of the experimental neutral fractions measured.

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28O22 Estudio a 30 keV de procesos electrónicos en la

colisión He++ + Ar

A. Amaya-Tapia, A. Antillón y C. D. Estrada

Instituto de Ciencias Físicas, Universidad Nacional Autónoma de México Se usa la aproximación de parámetro de impacto para estudiar la colisión He++ + Ar a 30 keV y mediante el método de Close Coupling se analizan secciones en la representación de momentos. Se presentan los resultados de secciones parciales en canales de captura y diferenciales en energía de los electrones ionizados del canal transfer ionization. Se comparan con resultados experimentales y teóricos disponibles en la literatura.

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29O23 Ion guiding through insulating capillaries: Survey

of experiment and theory

Nikolaus Stolterfoht

Helmholtz-Zentrum Berlin für Materialien und Energie, 14109 Berlin, Germany

After the first observation [1] that keV ions are guided through insulating nano-capillaries, the topic has received considerable attention during the past decade. The essential property of the capillary guiding is a self-organizing process, which governs the charge deposition inside the capillaries [1,2]. With increasing deposition of the ions, the charge patch increases until the electrostatic field is large enough to deflect the ions. At equilibrium, the ions are guided maintaining their incident charge state. Developments of the field are summarized in accordance with a recent review over the field of capillary guiding [3]. Experiments are described giving emphasis to the guiding of highly charged ions in the keV energy range. Recent experiments with a single straight macrocapillary are presented allowing for the control of conductivity by changing the temperature of the material [4]. Single tapered capillaries are discussed involving an enhancement of the beam density and the production of a microbeam for biological applications. These studies have motivated several groups devoting efforts to the production of a beam with diameter of the submicron scale.

Figure 1: Calculations of 4.5-keV Ar7+ ions incident at 0° and 1° into a conical capillary [5]. Apart from the experimental studies, theoretical concepts of the capillary guiding are discussed. Figure 1 shows results of calculations using a drift model for trajectories and charge distributions for 4.5-keV Ar7+ incident under 0° and 1° into a conical microcapillary [5]. The simulations show that the density of the transmitted ions is enhanced by a factor as large as 4. In particular, the theoretical results confirm unexpected experimental obser-vations of a minimum in the emission profiles at zero observation angle. Altogether, it is elucidated that capillary guiding involves several novel phenomena whose understanding has made essential progress. References [1] N. Stolterfoht et al., Phys. Rev. Lett. 88, 133201 (2002). [2] K. Schiessl et al., Phys. Rev. A 72, 062902 (2005) [3] N. Stolterfoht and Y. Yamazaki, Physics Reports 629, 1-107 (2016) [4] Gruber et al. Nucl. Instr. Methods B 314, 1 (2014), [5] N. Stolterfoht et al. Phys. Rev. A 91, 32709 (2015) Acknowledgement I am indebted to Yasunori Yamazaki for his collaboration in reviewing the field of capillary guiding

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30O24 Fukushima: Passado, Presente e Futuro

Johnny Ferraz Dias Laboratório de Implantação Iônica, Instituto de Física

Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Av. Bento Gonçalves 9500, CP 15051, CEP 91501-970, Porto Alegre, RS, Brasil

Em 11 de março de 2011 um terremoto de magnitude 9 na escala Richter, seguido de um tsunami, atingiu a província de Fukushima, na região de Tohoku, localizada no leste do Japão. Tais eventos causaram o desastre nuclear mundialmente conhecido como o acidente de Fukushima. Desde então, o Japão adotou uma série de medidas para a remediação e recuperação de áreas afetadas pelo desastre nuclear. Nesta palestra serão discutidos conceitos básicos de física atômica e nuclear relacionados com o acidente, incluindo os princípios de funcionamento dos reatores de Fukushima Daichii e a técnica PIXE utilizada amplamente na análise dos materiais radioativos oriundos do acidente nuclear. Iremos discutir também os eventos que levaram ao derretimento do núcleo do reator e suas consequências. Além disso, serão discutidos as medidas adotadas pelos japoneses para a remediação dos problemas causados pela contaminação radioativa de solos, água e alimentos em geral. Finalmente, discutiremos o futuro da utilização da energia nuclear, destacando seus benefícios e riscos. Agradecimentos. Agradeço à CAPES através do Edital MEXCUBA e ao Prof. Keizo Ishii (Universidade de Tohoku – Sendai) pela infraestrutura fornecida durante as viagens à região de Fukushima.

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31O25 On the radiolytic efficiency of high-energy ions

confined in ultrathin polymer films

R. M. Papaléo

Faculdade de Física, Pontifícia Universidade Católica do Rio Grande do Sul,Av. Ipiranga 6681, Porto Alegre, Brazil

In this talk, I´ll briefly review recent results in our group on ion irradiation of polymer thin and ultrathin films, used as a model system to investigate confinement effects of ion tracks in one dimension. We followed the changes in radiation effects as the thickness is systematically reduced (from ~ 200 nm down to ~2nm) to investigate if the damaging capacity of fast ions is altered upon spatial confinement and at what critical length. Two types of experiments were conducted for ions in an energy range from 2 MeV up to 2 GeV: one involving surface effects, such as cratering and mass transport in single ion impacts; and another based on average effects of high-fluence irradiations to get information on the bond-breaking cross sections (i.e.,radiolytic efficiency). I´ll focus on the chemical effects, which were mainly evaluated by X-ray photoelectron spectroscopy in PMMA and PVC films. Bond breaking cross sections of C-O and C-Cl bonds, were found to be to a large extent insensitive to thickness reductions, even in layers as thin as 5nm for both 2.2 GeV Bi and 2 MeV H irradiations. These findings indicate that most of the bond-breaking induced by the ions is related to short-range events close to the track core. Films thinner than ~5 nm were difficult to analyse, because of the non-negligible influence of the adventitious carbon on the substrate, combined to changes caused by the ion beam (such as roughening and thinning). Our observations are in contrast to our recent studies on surface effects, such as mass transport and cratering formation, which are substantially weakened, when individual ion tracks are confined into polymeric ultra-thin films, due to the suppression of cooperative effects of excited atoms along the ion track [1]. We will also show results on radial dose profiles due to the delta rays in thin water layers obtained from Monte Carlo simulations with the GEANT-DNA toolkit. Such simulations provide a first approach to rationalize the impact of film thickness on the energy spread by the secondary electrons, and allow the calculation of expected values for the damage cross sections for the different film thickness. [1] R. M. Papaléo, R. Thomaz, L. I. Gutierres, V. M. de Menezes, D. Severin, C. Trautmann, D. Tramontina, E. M. Bringa, and P. L. Grande, Phys. Rev. Lett. 114, 118302 (2015).

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32O26 Nanoestructuras de carbono irradiadas por

protones

B. Fierro1 ,2 , J.D. Uribe1 , M. Mery1 , A. Cortés , C. Celedón , J.E. Valdés1 ,2

1Depto. de Física, Universidad Técnica Federico Santa María (UTFSM), Valparaíso 2Centro para el Desarrollo de la Nanociencia y la Nanotecnología (CEDENNA), Santiago Chile

Correo electrónico: [email protected] Pese a lo vertiginoso del avance científico, y ya pasada una década desde su aparición, el grafeno [1] continúa siendo un campo activo y fructífero de la investigación básica [2]. Por otro lado, desde el punto de vista de sus aplicaciones, el carbono amorfo tipo diamante es un excelente candidato para usarse en nano- tribología y biofísica [3]. En virtud de sus características, estos dos alótropos del carbono nos han motivado para medir la pérdida de energía de iones livianos de baja velocidad que inciden sobre tales materiales. En el presente estudio, mediante geometría de transmisión se investiga el poder de frenado de una monocapa de grafeno (0,35 nm de espesor) y de películas de carbono tipo diamante (entre 5 y 21 nm de espesor nominal) irradiadas por protones. Una variación sistemática de las condiciones de trabajo (presión en la cámara de colisiones, temperatura y tiempo de calentado de las muestras en vacío, dosis de bombardeo, entre otras), sumadas a la caracterización con microscopía Raman, nos revelan la presencia de contaminantes en grafeno. Serían estos últimos, según nuestras conclusiones, los que han inducido a reportar en la literatura valores extremadamente altos de frenado de iones que atraviesan películas ultra delgadas [4]. Además, mediciones preliminares en carbono amorfo tipo diamante nos indican que su poder de frenado está muy por debajo de lo reportado para carbono amorfo. Referencias [1] Novoselov, Geim, et. al, Science. 306 (5696): 666–669 (2004) [2] Bandurin et al., Science 10.1126/science.aad0201 (2016) [3] A. Tomala, A. Pauschitz and Manish Roy, Surface Science 616, 60–70, (2013) [4] F. Allegrini et. al., Opt. Eng. 53(2), 024101 (2014) Agradecimientos Se agradece a los proyectos Basal CEDENNA FB0807 y UTFSM DGIIP 216.11.3 año 2016, y a la Dirección General de Investigación, Innovación y Posgrado de la UTFSM.

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33O27 Sobre la difracción cuántica que ocurre en

colisiones rasantes de átomos neutros sobre aisladores

J. E. Miraglia1 y M. S, Gravielle1,

1Instituto de Astronomía y Física del Espacio, CONICET-UBA, Buenos Aires, Argentina

Se estudia el proceso denominado fast atom diffraction (FAD) en la que átomos que inciden en forma rasante sobre superficies de LiF (aisladoras en general) son dispersados cuánticamente presentando patrones de interferencias característicos (ver figura). La sensibilidad de dicho patrón es tal que exige un adecuado tratamiento de todos los aspectos que intervienen, que son variados y provenientes de diversas áreas de la Física. Nos concentraremos sólo en tres segmentos. La descripción del proyectil debe plantearse con un tratamiento puramente ondulatorio. Lo importante al llegar al umbral del cristal aislador, es el conocimiento de la longitud de coherencia, término que debemos importar de la Óptica Esta longitud debe ser atribuida al efecto descripto por el teorema de van Cittered Zernike. Para su determinación se debe tener en cuenta las dimensiones del orificio de salida de la fuente, como así también la del colimador (el fenómeno equivalente al de Fraunhofer). También hemos investigado el efecto de dos colimadores (el equivalente a la experiencia de Young).

Los resultados son notables, ya que variando estos parámetros uno puede observar experimentalmente las interferencias de Bragg (extracelda) y los picos supernumerarios (intracelda), que pueden explicarse cualitativamente usando el principio de incerteza Desde el umbral frente al aislador comienza otro fenómeno que es la dispersión puramente cuántica del paquete de onda del proyectil cuyas dimensiones iniciales fueron determinadas vía van Cittered Zernike. La dispersión de este paquete debido a la interacción con el cristal debe hacerse via, por ejemplo

Feyman path integral. En particular aplicamos una técnica aproximada desarrollada por Miller que denominamos Surface initial value representation (SIVR). Este método no entra en la categoría de semiclásicos, como lo es la aproximación eikonal, sino en la de semicuánticos. Por último nos queda describir la interacción entre el proyectil y el cristal. Ya que el proyectil impacta en forma rasante (baja energía transversal) rebota a 3-4 a.u. sobre la superficie. En esa zona los fenómenos de intercambio y correlación son importantes. Debemos recurrir a herramientas de la Química cuántica: en particular hemos usado el potencial más popular del área: B3LYP tomado a partir de la interacción de a pares (pairwise). Se presentarán una comparación con los resultados experimentales. [1] M.S. Gravielle y J.E. Miraglia, Phys. Rev. A 92 062709 (2015). Ver referencias allí.

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34O28 Stopping power, estado del tema, tendencias

e intereses

Claudia Montanari

Instituto de Astronomía y Física del Espacio, CONICET- UBA, Buenos Aires, Argentina Se presentará un análisis del estado del tema de pérdida de energía de iones en la materia (stopping power), su evolución en los últimos 15 años y las nuevas tendencias en materiales de interés, incluyendo polímeros, óxidos, y algunos materiales biológicos. El trabajo toma en cuenta la administración de la base de datos de stopping de Helmut Paul [1], actualmente incorporada a la International Atomic Energy Agency (IAEA) [2]. La base fue creada por Paul en 1990 y ha sido muy utilizada por la comunidad científica desde entonces. Incluye los valores experimentales desde las primeras mediciones en la década de 1930 hasta el presente, siendo actualizada en forma continua.

El objetivo es presentar tanto tendencias como áreas de vacancia teóricas y experimentales para distintos materiales y rangos de energías. Mostraremos por ejemplo que en los últimos 5 años, del total de mediciones de stopping, un tercio corresponde a blancos atómicos y dos tercios a blancos moleculares, y entre ellos la mitad son óxidos de interés tecnológico [3]. También que el blanco más medido actualmente por distintos laboratorios es el Nitrato de Silicio, debido ésto a su utilización en la industria pesada, motores, turbocompresores y partes para la industria automotriz y espacial. Sin embargo los valores experimentales de Si3N4 no son descriptos por las predicciones del código SRIM, por ejemplo [4]. Referencias [1] H Paul, Nucl. Instrum. Meth. Phys. Res. B 268 (2010) 3421; AIP Conf. Proc. 1525 (2013) 295. [2] Stopping Power of Matter for Ions https://www-nds.iaea.org/stopping/. [3] R C Fadanelli et al, Eur. Phys. J. D 70 (2016) 178. [4] N Barradas et al, . Instrum. Meth. Phys. Res. B 360 (2015) 90.

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35O29 On the use of models of quantum confinement to

study ion stopping in condensed matter.

Salvador A. Cruz

Departamento de Física, Universidad Autónoma Metropolitana-Iztapalapa, Apdo. Postal 55-534, 09340, Mexico City, Mexico

An overview of the use of models of quantum confinement to account for differences in the stopping function between gas-phase and condensed-phase target materials is presented. The source of these differences stems on changes in the electronic structure of an atom/molecule embedded in a given material due to spatial limitation imposed by its neighboring constituents. An account of confinement models is presented to estimate physical-phase state effects in proton stopping and differences in mean excitation energies between surface and bulk atoms leading to corresponding differences in projectile energy-loss rates.

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36O30 Algoritmos de superresolución aplicados a estudios

de interacción de plasmas con laseres

A.M.Juárez1, L.M Hoyos-Campo1 y A. Capella-Kort2

1Instituto de Ciencias Físicas, Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 43-8, Cuernavaca, 62251 Morelos,

México 2Instituto de Matemáticas, Área de la Investigación Científica

Circuito Exterior, Ciudad Universitaria Coyoacán, 04510. México, D. F.

En esta contribuciòn se presentan los principios y el uso de algoritmos de Super Resolución spectral. Estos algoritmos se basan en la minimización de la norma L1 de el espectro, abstraído como un vector. Esta técnica, que es un caso específico del área conocida como Sensado Comprimido (Compressed Sensing) se aplica en este trabajo a datos experimentales de interacción de laseres con plasmas. Estos datos presentan originalmente resolución espectral modesta. El algoritmo de resolución permite mejorar la resolución espectral y resolver estructuras reales que en los datos originales no eran separables. Este tipo de efectos, que pueden parecer contraintuitivos, se han obtenido previamente en procesamiento de imágenes y ésta es la primera vez que se aplica a espectros. Se discutirán los límites de esta poderosa herramienta matemática, en particular el efecto del ruido, y la necesidad de hacer un correcto modelaje matemático del experimento. Referencias EPL (Europhysics Letters), Volume 113, Number 4, L. M. Hoyos-Campo, A. M. Juarez and A. Capella.

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37O31 Espectroscopia láser sin ensanchamiento Doppler

de las transiciones prohibidas por la aproximación dipolar eléctrica 5P3/2 -> 6Pj (j = 3/2, 1/2) en átomos térmicos de

rubidio.

F. Ponciano-Ojeda,1 S. Hernández-Gómez,1 O. López-Hernández,1 C. Mojica-Casique,1 R. Colín-Rodríguez,1 L. Hoyos,1 J. Flores-Mijangos,1 F. Ramírez-

Martínez,1 D. Sahagún,2 R. Jáuregui,2 y J. Jiménez-Mier.1

1Instituto de Ciencias Nucleares, Universidad Nacional Autónoma de México, Ciudad de México, 04510, México

2Instituto de Física, Universidad Nacional Autónoma de México, Ciudad de México, 04510, México

La aproximación dipolar eléctrica es la base para el estudio de la interacción entre la radiación electromagnética y los átomos. Es natural investigar esa interacción más allá de la aproximación dipolar eléctrica. En este trabajo se presentan resultados de espectroscopia láser de las transiciones prohibidas 5P3/2 -> 6Pj (j=1/2, 3/2) en rubidio atómico. Los experimentos se hicieron en celdas de absorción a temperatura ambiente y con láseres con anchos de banda de unos cuantos megaHertz. Átomos en el estado inicial de la transición (5P3/2) se producen por excitación con un láser de preparación de diodo con cavidad externa. La producción de átomos en el estado 6Pj es monitoreada por su decaimiento directo al estado base (5S) mediante la emisión de luz azul a 420 nm. Cuando los dos láseres se contrapropagan en el medio atómico se obtienen espectros de fluorescencia con resolución de la estructura hiperfina del estado 6Pj, con anchos de línea significativamente menor que el ancho Doppler. Los resultados se comparan con cálculos realizados en un modelo de tres pasos (preparación dipolar eléctrica – excitación cuadrupolar eléctrica – decaimiento dipolar eléctrico) que incluye efectos de selección de velocidades, bombeo hiperfino y polarización de la luz en el paso de preparación, y efectos de polarización del haz que produce la transición prohibida. Se encuentra un muy buen acuerdo entre experimento y teoría cuando se supone que la transición prohibida es cuadrupolar eléctrica. Teoría y experimento muestran que los espectros son muy sensibles a los estados de polarización de los haces de preparación y cuadrupolar eléctrico, y que es posible aislar reglas de selección cuadrupolares eléctricas DMF específicas seleccionando la polarización de los dos haces. Agradecimientos Agradecemos el apoyo de J. Rangel para la fabricación de los láseres de diodo. Este trabajo fue apoyado por DGAPA-UNAM, México, mediante los proyectos PAPIIT IN116309, IN110812, IA101012 e IN112516, y por CONACyT, México, mediante el proyecto de Ciencia Básica No. 44986 y el proyecto Laboratorio Nacional LN260704.

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38

Posters:

P1 Time-of-Flight Secondary Ion Mass Spectrometry beamline at the Ion Implantation Laboratory: Current status

and perspectives

I. Alencara,�, L. A. B. Niekraszewicz a, P. L. Grandea, L. Amarala, J. F. Diasa, R. M. Papaléob,W. Wolffc

aInstituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Av. Bento Gonçalves 9500,

91501-970 Porto Alegre, Brazil bDepartamento de Física, Pontifícia Universidade Católica do Rio Grande do Sul, Av. Ipiranga

6681, 90619-900 Porto Alegre, Brazil cInstituto de Física, Universidade Federal do Rio de Janeiro, Av. Athos da Silveira Ramos 149,

21941-909 Rio de Janeiro, Brazil A mass spectrometer was installed at a new beamline of the 3 MV Tandetron accelerator in order to investigate the secondary ion emission of target solids employing MeV ion sources. The instrument was purchase from Kore Technologies Ltd. and it includes a high voltage pulsed stage, an asymmetric electrostatic lens, a reflectron, and a micro-channel plate detector. The system operates in cycles (≥ 100 µs) triggered at the extraction pulse using a time-to-digital converter, which measures the time-of-flight of secondary ions in a field-free flight tube. The great advantage on the use of MeV primary ions is the yield (number of secondary ions emitted per incident primary ion) enhancement and the lower fragmentation of molecules. Such systems open several possibilities and, in this work, a few examples are illustrated. As the underlying physics after the emission of secondary ions is relatively simple, knowledge of the applied fields and distances allows the simulation of the flight intervals. In this way, the initial velocity distribution can be computed and they were investigated for organic (PMMA, leucine) films. A particularity of our system is the use of continuous beams, which can be applied for the in situ study of surface modification. Results for LiF crystals shows that the emission of Li+ increases with ion dose when neutralization is employed. Another application focuses on the degradation of chemotherapeutic molecules during ex situ treatments. This work was financially supported by Brazilian Coordination for the Improvement of Higher Education Personnel (CAPES).

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39P2 Compositional depth profile investigation of plasma

doped Si/SiO2:As by Medium-Energy Ion Scattering

I. Alencara,*, G. G. Marmitta, P. L. Grandea, J.G. Englandb, A.K. Rossallc, J.A. van den Bergc

aInstituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Av. Bento Gonçalves 9500,

91501-970 Porto Alegre, Brazil bVarian Semiconductor Equipment, Silicon Systems Group, Applied Materials Inc, 35 Dory Road,

MA 01930 Gloucester , USA cInternational Institute for Accelerator Applications, School of Computing and Engineering,

University of Huddersfield, 6 Queensgate, HD1 3DH Huddersfield , UK In this work, the capability of Medium-Energy Ion Scattering (MEIS) to describe nano-structured composites is illustrated. For this purpose, the plasma doping (PLAD) technique for implanting As into Si wafers with a native SiO2 layer is investigated by MEIS after the samples had been submitted to wet cleaning and thermal treatment processes. Through the analyses of scattering by single and cluster ion beams with the same specific energy and charge state, the Coulomb explosion allows the compositional determination as a function of depth by modeling the target structure with the PowerMEIS code. The results are compared to independent measurements made by Transmission Electron Microscopy with Energy Dispersive x-ray Spectroscopy (TEM-EDS). This work was financially supported by Brazilian Coordination for the Improvement of Higher Education Personnel (CAPES).

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P3 Valine decomposition by H+, He+ and N+ MeV ions

C. A. P. da Costa1 and E. F. da Silveira1

1 Departamento de Física, PUC-Rio, Rua Marquês de São Vicente 225, 22451-900, Rio de Janeiro, Brazil

Valine (Fig. 1) is an amino acid that has been observed in extraterrestrial environments and in the Murchison meteorite [1]. The understanding of the abundance evolution of small organic molecules under ionizing radiation is relevant for models describing the spread out of prebiotics across the solar system or the Galaxy. Effects of MeV ions impinging on prebiotic molecules have been studied by FTIR at the PUC-Rio Van de Graaff Laboratory [2].

Pure valine, deposited by evaporation on KBr substrates, was irradiated by H+, He+ and N+ ion beams of 0.5, 1.0 and 1.5 MeV, up to a fluence of 1016 projectiles/cm2. The sample damage was monitored by Mid-FTIR analysis. Typical results of the absorbance dependence on beam fluence are presented in Fig. 2. Solid lines representone or two-exponential fittings, whichallows the determination of the destruction cross sections (σd).For these H+ beam energies, higher they are, lower is the electronic stopping power and, consequently, lower is the σd value. The most abundant molecular daughter species is CO2, which in turn, undergoes radiolysis into CO + O.

The main effects observed are: i) there are three processesoccurringdue irradiation – compaction (σc), desorption (Y0) and chemical dissociation (σd); ii)the destruction cross-section of valine is in the10-16 - 10-13 cm2 range; iii) the main daughter species are CO2, C2H6 and C3H8; iv) CO2 undergoes radiolysis into CO + O; v)at low sample temperatures, due to the Doppler effect, IR band widths are narrower. Acknowledgments: The agencies CAPES, CNPq (INEspaço) and FAPERJ are acknowledged for partial support. References: [1] P. Ehrenfreund et al. “The Photostability of Amino Acids in Space.” The Astrophysical Journal (2001). [2] S. Pilling et al. “The Influence of Crystallinity Degree on the Glycine Decomposition Induced by 1 MeV Proton Bombardment in Space Analog Conditions.” Astrobiology 13.1 (2013): 79-91.

E MeV

σc 10-15cm²

σd 10-15cm²

0.5 37 2.1 1.0 49 2.8 1.5 33 0.25

1012 1013 1014 1015 10161E-3

0,01

0,1

1

Nor

mal

ized

inte

grat

ed a

bsor

ptio

n (c

m-1

)

Fluence (ions cm-2)

H+ beamL-Valine 10 K

1.5 MeV

0.5 MeV

1.0 MeV

Fig.2

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P4 Dinámica de electrones y núcleos dentro del modelo de orbitales gaussianos esféricos flotantes

L.N. Trujillo López y R, Cabrera Trujillo

Instituto de Ciencias Física,

Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 43-8, Cuernavaca, 62251 Morelos, México

El modelo de orbitales gaussianos esféricos flotantes (FSGO) fue propuesto por A. Frost en 1967 para estudiar inicialmente, propiedades geométricas y de estructura electrónica de sistemas poliatómicos [1]. Con los años, el modelo ha sido mejorado y extendido, esto debido a la facilidad con la que se pueden describir sistemas moleculares. Algunas de las más recientes aplicaciones del modelo son por ejemplo, para explicar la ruptura del silicio bajo presión [2] o el estudio de la sección eficaz de poder de frenamiento de nucleobases y ADN [3]. En este trabajo se presenta el estudio de la dinámica colisión de un protón con moléculas diatómicas dentro del modelo de FSGO. Utilizando las funciones de onda FSGO y aplicando el Principio Variacional Dependiente del Tiempo, se obtienen las ecuaciones matemáticas que describen la dinámica. Propiedades como modos vibracionales y pérdida de energía fueron calculados, a fin de validar el enfoque de dinámica molecular. Los resultados son comparados con datos experimentales y teóricos reportados mostrando un buen acuerdo.

Agradecimientos Agradecemos a Conacyt y Papiit IN110714 por el apoyo económico brindado. Referencias [1] A.A. Frost, J. Chem. Phys., (1967), 47, 3707–3713. [2] P.L.Theofanis et al. Phys. Rev. Lett. (2012) 108 (4), Art. no. 045501, . [3] L.N.Trujillo-López et. al., Nuc. Inst. Met. Phys. Res. B (2013) 313, 5-13

Fig.1

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42P5 Interacción de sulfito de sodio con las bases nitrogenadas del ADN: Un estudio de dinámica molecular

basado en primeros principios.

D. Martínez-Zapata, H. Rosas-Acevedo, R. Santamaria

Instituto de Física UNAM Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 20-364, Ciudad de

México, México. El impacto de los contaminantes sobre los seres humanos y los daños fisiológicos que pueden llegar a producir son un tema actual y de interés general. Este trabajo tiene como objetivo investigar la interacción de sulfito de sodio (Na2SO3) utilizando dinámica molecular con base en la aproximación de Born-Oppenheimer en combinación con DFT para elucidar los posibles canales de reacción entre el Na2SO3

y las bases nitrogenadas

del ADN. Agradecimientos. Los autores agradecen a DGTIC-UNAM por el acceso a la supercomputadora Miztli-UNAM y a la Universidad de Arizona por acceso a la supercomputadora Gato y al programa PAEP-UNAM.

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43P6 Modificación de superficies y películas delgadas

por efecto de la irradiación con iones a energías de MeV

Luis Rodríguez Fernández, José Miguel Zárate Reyes, Erick Flores Romero, Diana Rosa Hernández Socorro y Miguel Ángel García Cruz.

Instituto de Física,

Universidad Nacional Autónoma de México, Apartado Postal 20-368, México, D.F., C.P. 01000, México

Muchas áreas interdisciplinarias de la física, química y ciencia de materiales que involucran procesos en superficies e interfaces han ido incrementando su estudio de manera continua debido al papel que juegan en múltiples aplicaciones que van desde las de tipo ambiental y biológico hasta el tecnológico en sistemas de información fotónica. Dentro de ello la incidencia de iones energéticos sobre materiales sólidos es un proceso forzado y fuera del equilibrio termodinámico que permite la obtención de materiales que no es posible lograr con procedimientos tradicionales. Por ejemplo, el depósito de impurezas más allá del límite de solubilidad y la nucleación de nanopartículas en el interior de una matriz. Además, la irradiación con iones puede emplearse para la síntesis de nuevos materiales por la generación de cambios en la morfología de superficies, mezclado de interfaces, así como la alteración en sus propiedades electrónicas y ópticas. En la actualidad, la implantación con iones continua siendo un proceso empleado en la industria microelectrónica con la finalidad de conseguir distribuciones de dopantes en regiones bien definidas y concentraciones controladas. A su vez, esta industria cada vez se va dando más impulso al empleo de energías desde unos cuantos keV hasta el orden de MeV para incursionar en nuevas tecnologías. Durante la irradiación con iones de un sólido se presentan múltiples procesos debidos a colisiones atómicas e interacciones con la red. En ello, además del tipo de ion y blanco, se tienen tres aspectos que juegan un papel fundamental: el frenado nuclear, el electrónico y la erosión de la superficie. Comprender el rol que juegan estos procesos resulta fundamental para el desarrollo de procedimientos controlados en la microestructuración de nuevos materiales con propiedades específicas. En este trabajo se presentan resultados de los cambios producidos en películas delgadas de ZnO y matrices de SiO2, al ser irradiados con iones a energías de varios MeV. Estos materiales, debido a sus propiedades, continúan teniendo potencial para el desarrollo de nuevos dispositivos optoelectrónicos. Se muestra la formación de guías de onda en SiO2 por la irradiación con iones de C y Si, la reconstrucción de su perfil de índice de refracción y su relación con el daño producido. También se estudian los efectos de la irradiación en sistemas bicapa y tricapa de Au-ZnO sobre matrices de SiO2 en la formación de nanopartículas de oro en el interior del ZnO y en las interfaces aire-ZnO y ZnO-SiO2. Agradecimientos. A Karim López, Francisco Jaimes y Juan Carlos Pineda por su asistencia en la irradiación y análisis de las muestras. A Jaqueline Cañetas y Héctor Gabriel Silva por la microscopía electrónica. A los Proyecto PAPIIT IN110116 y Proyecto CONACYT 222485.

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44P7 Medida das seções de choque de produção de

raios X induzidas por íons pesados.

Flávia Ferreira Fernandes [email protected]

UFRGS, Brasil As seções de choque de produção de raios X são fundamentais para espectroscopias que utilizem raios X característicos. O conhecimento prévio de tais seções de choque permite a caracterização elementar de alvos através da técnica PIXE (Particle-Induced X-ray Emission) que, em geral, utiliza prótons de alguns milhões de elétrons-volt. Seções de choque de produção de raios X induzidas por prótons são bem conhecidas e relativamente bem descritas por modelos teóricos. Em contrapartida, seções de choque induzidas por íons pesados são escassas. Portanto, este trabalho tem como objetivo principal medir as seções de choque de produção de raios X característicos induzidos por íons pesados, como o Cl, em filmes finos de Ti, Cr e Ni, e comparar os resultados obtidos experimentalmente com os resultados teóricos obtidos segundo a teoria ECPSSR. Palavras-chave: Seção de choque de produção de raios X, íons pesados, PIXE.

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45P8 Prototipo para la detección de metales pesados

en agua usando microplasmas

Adriana Lozano1, A. M. Juárez1

1Instituto de Ciencias Física, Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 43-8, Cuernavaca, 62251 Morelos,

México De acuerdo con Foest et al., [1], plasmas estables luminiscentes a elevadas presiones se pueden generar y mantener fácilmente cuando el plasma esta espacialmente confinado a cavidades con dimensiones por debajo de 1 mm, conocidos como ‘microplasmas’. Los microplasmas son sistemas que están fuera del equilibrio termodinámico, presentan distribuciones de densidad de energía de sus electrones y en general son sistemas de alta complejidad tanto física como química. En este sentido, los microplasmas atmosféricos constituyen un sistema muy rico para la exploración de fenómenos fundamentales de física de plasmas. Además del interés fundamental que representan estos sistemas, en ellos están presentes numerosas especies químicamente reactivas. La implementación de sistemas de microplasma abre la puerta a una amplia gama de nuevas aplicaciones en áreas tales como la remediación ambiental, la biología y la biomedicina, fuentes de luz intensa en el ultravioleta y análisis de superficie, por nombrar unos cuantos [2]. En este trabajo se propone un primer prototipo en diseño y construcción de un generador de microplasmas, tanto para estudios fundamentales como aplicados. En la parte de aplicaciones, se contempla usar el microplasma para la detección de metales pesados en agua mediante la técnica de Descarga Luminiscente usando un Electrolito como Cátodo (ELCAD), por sus siglas en ingles). Esta técnica se ha consolidado en los años recientes como una fuente prometedora y poderosa para el análisis elemental de diferentes clases de muestras por espectrometría de emisión óptica [3]. Los constituyentes de la muestra en solución se transfieren a la descarga mediante el fenómeno de pulverización catódica que adicionalmente elimina la necesidad de aplicación de cámaras de pulverización y nebulizadores neumáticos. Nuestro diseño es a la vez simple y robusto, reproducible y requiere un bajo poder de consumo eléctrico. Se contempla que la alta selectividad de estas fuentes de excitación proporcione herramientas prácticas para llevar a cabo el análisis multi-elemento de forma sencilla y económica. Referencias [1] Foest R, Schmidt M, Becker K. (2006) Microplasmas, an emerging field of low temperature plasma science and technology. Int J Mass Spectrom; 248: 87-102. [2] K.H. Becker, U. Kogelschatz, K.H. Schoenbach, R. Barker (Eds.), Non-Equilibrium Air Plasmas at Atmospheric Pressure. Chapter 9 Applications of Atmospheric-Pressure Air Plasmas, IOP Publ., Bristol, UK, 2004. [3] Cserfalvi, T., Mezei, P., and Apai, P. (1993) Emission studies on a glow discharge in atmospheric pressure air using water as a cathode. J. Phys. D: Appl. Phys., 26: 2184–2188.

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46P9 Estabilización de coherencia con entornos anidados: un estudio numérico usando modelos de Ising pateados

C. González-Gutiérrez1, E. Villaseñor2, C. Pineda3, Thomas H. Seligman1,4

1Instituto de Ciencias Físicas,

Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 43-8, Cuernavaca, 62251 Morelos, México

2Facultad de Ciencias, Universidad Nacional Autónoma de México, 01000 México D.F., México

3Instituto de Física, Universidad Nacional Autónoma de México, 01000 México D.F., México

4Centro Internacional de Ciencias A. C., Avenida Universidad s/n, 62131 Cuernavaca, Morelos, México

Se estudia un sistema cuántico tripartita de espines acoplados, en el cual un primer conjunto de uno o dos espines (qubits ) constituye el sistema central interactuando con otro conjunto de espines (ambiente cercano), el cual a su vez se acopla a un tercer sistema de espines que llamamos el ambiente lejano. La dinámica está descrita por el modelo de Ising pateado generalizado en el régimen caótico. Este modelo nos permite examinar resultados recientes que sugieren que la presencia de un ambiente lejano, acoplado al ambiente cercano puede ayudar a disminuir la pérdida de coherencia del sistema central. En este trabajo se realiza un estudio numérico extenso y se confirman los efectos mencionados para valores extremos y casos especiales. En particular, bajo una amplia variedad de circunstancias al incrementar la interacción entre ambientes (cercano y lejano), el proceso de decoherencia así como la pérdida de entrelazamiento ocurre más lentamente, lo cual se cuantifica por medio de la pureza del estado y la concurrencia de Wootters, respectivamente. Estos resultados abren la posibilidad de generar nuevas formas de protección de coherencia y entrelazamiento en sistemas de qubits basados en la arquitectura de Iones atrapados. Agradecimientos Se agradece el apoyo de CONACyT 153190, CONACyT 219993, UNAM-PAPIIT IN111015 y UNAM-PAPIIT IG101113. CGG agradece a CONACyT por la beca doctoral No. 385108. Referencias [1] C. González-Gutiérrez, E. Villaseñor, C. Pineda and T. H. Seligman, 2016 Phys. Scr. 91 083001

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47P10 Cálculo del espectro y propiedades de un paquete de

ondas ultrafrío en una guía de onda con varias impurezas

Ricardo Méndez-Fragoso1 y Remigio Cabrera-Trujillo2

1Facultad de Ciencias Física, Universidad Nacional Autónoma de México, Circuito Exterior S/N, Ciudad Universitaria, 04510,

Ciudad de México, México 2Instituto de Ciencias Física,

Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 43-8, Cuernavaca, 62251 Morelos, México.

Cuando se tiene un condensado de Bose-Einstein (BEC) en presencia de una pista de un chip atómico sobre la cual se genera un campo magnético, ésta sirve como una guía de onda de materia ultrafría. Un buen modelo para este sistema es considerar la ecuación no lineal de Schrödinger con un pozo de potencial finito atractivo dentro del cual se pueden poner otro tipo de potenciales que simulen impurezas o defectos de la pista. De esta manera, se considera una guía de onda de materia ultrafría confinada básicamente a lo largo de una dirección sobre la que se tienen un pozo de potencial cuadrado de tipo atractivo. Dentro de éste se encuentra una serie de potenciales tipo delta que modelan las impurezas de contacto o imperfecciones dentro de la guía de onda. En trabajos anteriores se han obtenido soluciones para el pozo cuadrado atractivo y una impureza en el origen modelada por un potencial tipo delta, [1,2]. En esta contribución se utilizan dichas soluciones para obtener el espectro de energía cuando se tienen varias impurezas dentro del pozo cuadrado. Se analiza la energía del estado base hasta llegar al umbral de deslocalización, así como su coexistencia con estados excitados y como función de las posiciones de las impurezas. Esto permitirá encontrar de manera sistemática las propiedades de este tipo de sistemas y caracterizar sus propiedades de reflexión y transmisión. Referencias [1] R. Méndez-Fragoso, R. Cabrera-Trujillo. “Confinement effects on an ultra-cold matter wave-packet by a square well impurity near the de-localization threshold: analytic solutions, scaling, and width properties”. Eur. Phys. J., 69:139 (2015). [2] R. Méndez-Fragoso, R. Cabrera-Trujillo. “On a hyperbolic solution to the non-linear Schrödinger equation for a square well potential coupled to a contact impurity at the de-localization threshold”. Advances in Quantum Chemistry 71 Chap. 14 (2015). Agradecimientos Los autores agradecen el apoyo otorgado por los proyectos DGAPA PAPIIT IN-110-714 y IA-105-516.

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48P11 Characterization of resistive memories using NRA

and micro-beam RBS

M.C. Sulzbach, G.G. Marmitt, H. I. Boudinov, L.G. Pereira, P.L. Grande

Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul - Av. Bento Gonçalves, 9500, 91501-970 – Porto Alegre, Rio Grande do Sul, Brasil

In the last years the search for new computing memory technologies has increased considerably. Different concepts of memory have been attempted to replace magnetoresistive random access memories (MRAM), the phase change and ferroelectric RAM. Recently, the resistive RAM has been investigated as possible substitute for usual MRAM [1]. Memories based on resistive switching have a capacitor-like structure composed of a semiconductor material sandwiched between two metal electrodes. This system can assume two resistance states, low and high, which is controlled by the voltage bias applied over the insulator. A recent study has shown that the switching speed time can be faster than several nanoseconds [2]. For some devices, the switching phenomenon is caused by the formation of conducting metallic filaments inside the insulator. In systems where the top electrode is an electrochemical active metal and the bottom is an inert one, atoms from the top electrode move into the insulator via redox-based mechanism. This kind of system is known as Electrochemical Metalization Memories (ECM) [3]. It is also possible to observe a similar effect in systems with both electrodes being chemical inert, in which the change in resistance is attributed to the movement of oxygen vacancies inside the electrolyte. In this work, we study two different devices based on TiO2. The first has a platinum inert electrode and copper as active and the second has platinum and aluminum as inert electrodes. The sample was deposited via physical vapor deposition technique (sputtering). The top copper and aluminum electrodes were deposited over a shadow mask to create a circular pad of 250µm diameter. To induce the movement of copper ions into the oxide, the system requires a process called electroforming step or “soft breakdown”. In this step a certain positive voltage is applied over the copper electrode in the virgin device, which has high resistance. With the increasing voltage, the microstructure of the oxide reorganizes to create a copper conduction path. When the filament connects the electrodes, the device’s resistance has a sudden drop, as is possible to observe in the electric measurements. There is maximum current (compliance) to positive voltages to ensure the device does not break definitively. In the systems without copper active electrode, the path is composed by TiOx, as the oxygen vacancies also moves. After the device is properly on set state, we perform the RBS micro-beam and NRA measurement, focusing the beam over one device. Accomplishing data over virgin and set devices, it was possible to observe evidences indicating the movement of the copper inside the TiO2. The data were obtained with a 10µm x 16µm beam in the middle of the pad, approximately were the electrical contacts were. The NRA measurements were performed on Ti18O2 samples with both electrodes inert, to analyze the oxygen depth profiling after electrical measurements. References [1] J.Yang et al., Nature Nanotechnology 8, 13–24 (2013). [2] C.Yoshida et al., Appl. Phys. Lett. 91, 223510 (2007). [3] L.Yang et al., Appl. Phys. Lett. 95, 013109 (2009).

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49P12 MeV-SIMS no Laboratório de Implantação Iônica

IF-UFRGS Liana Appel Boufleur Niekraszewicza,b, Igor Alencarb, Cláudia Telles de Souzab,

Livio Amarala,b, Johnny Ferraz Diasa,b

a Post-Graduation Program in Materials Science – PGCIMAT, Federal University of Rio Grande do Sul, P. O. Box 15051, CEP 91501-970, Porto Alegre, RS, Brazil

b Ion Implantation Laboratory, Physics Institute, Federal University of Rio Grande do Sul, P. O. Box 15051, CEP 91501-970, Porto Alegre, RS, Brazil

O Laboratório de Implantação Iônica (LII) do Instituto de Física da UFRGS foi fundado há mais de 35 anos. Desde então são realizadas atividades de pesquisa baseadas em feixes de íons que podem ser classificadas dentro de duas grandes categorias:

1) Modificação de materiais via implantação iônica: materiais metálicos, cerâmicos, semicondutores e poliméricos;

2) Análise de materiais via incidência de feixes de íons, tais como: Espectrometria de Retroespalhamento Rutherford (RBS) e canalização, Emissão de raios-X Induzida por Partículas (PIXE), Análise por Reações Nucleares (NRA), Análise por Detecção de Recuo Elástico (ERDA) e Espalhamento de Íons de Energia Média (MEIS).

Conta-se também com um sistema de microfeixe com varredura que permite a realização de micro-PIXE, micro-NRA, micro-RBS, Microscopia Iônica de Transmissão com Varredura (STIM) e litografia (PBW). Recentemente, o LII adquiriu um espectrômetro de massa da companhia Kore Technology© para a implementação da técnica de MeV-SIMS (Espectrometria de Massa com Íons Secundários). O sistema começou a ser implementado em uma nova linha do acelerador Tandetron de 3MV, no início de 2015, e passou por vários testes de modo a tornar operacional o arranjo experimental. Em seguida, foi realizado um estudo sistemático coletivo promovido pela IAEA (International Atomic Energy Agency’s), com o intuito de estabelecer protocolos de medidas e intercalibrações entre os diversos laboratórios no mundo que realizam MeV-SIMS. O LII, em particular, teve importante contribuição neste estudo, uma vez que o sistema possui uma particularidade: o feixe tem incidência contínua sobre a amostra. Foram realizadas medidas de amostras poliméricas, orgânicas e biológicas. Os resultados obtidos com MeV-SIMS estão de acordo com os resultados obtidos no estudo coletivo. Demais amostras de natureza orgânica e biológica estão sendo medidas e caracterizadas com MeV-SIMS no LII. Os resultados fornecem informações a respeito da estrutura e fragmentação das moléculas constituintes da amostra e complementarão os resultados obtidos atualmente com as técnicas PIXE e RBS. Em paralelo, demais estudos estão testando e utilizando a técnica para a caracterização de materiais como, por exemplo, cristais iônicos. Agradecimentos Os autores agradecem ao corpo técnico do LII pelo excelente trabalho realizado, às agências brasileiras de fomento à pesquisa: CNPq e CAPES, à IAEA e aos demais colaboradores que estão empenhados neste projeto.

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50P13 MEIS technique applied in 3D characterization

of nanostructures

H. Trombini¹, G. G. Marmitt¹, I. Alencar¹, P. L. Grande¹ and J. England² ¹Ion Implantation Laboratory, Institute of Physics, Federal University of Rio Grande do Sul, Av.

Bento Gonçalves 9500, CP 15051, CEP 91501-970, Porto Alegre, RS, Brazil ²Varian Semiconductor Equipment, Silicon Systems Group, Applied Materials Inc, 35 Dory Road,

Gloucester, MA01930 USA Medium energy ion scattering (MEIS) is an ion beam characterization technique capable to determine with sub-nm depth resolution elemental composition and concentration-depth profiles in thin films [1]. This technique is widely used for analysis of microelectronic materials as well as for the determination of structural and vibrational parameters of crystalline surfaces. The former application exploits its high-energy resolution whereas the latter is achieved by measuring angular dips originated from shadowing and blocking effects [2]. More recently, the MEIS technique was used as an additional tool for the characterization of shape, composition, size distribution and stoichiometry from surface located nanoparticles (NPs) systems [3]. We demonstrate the use of MEIS for the characterization of nanostructured materials through the software PowerMeis [4]. This MEIS application is unique, and in case of elemental depth profiling in NPs, is hardly achieved by any other analytical technique. In particular it is powerful technique to characterize 3D structures as arrays of trenches and fins used to build 3D transistors. Here we investigate shallow trench isolation (STI) samples that present various trench densities obtained through chemical mechanical polishing (CMP) process. The width and height of this trenches is a important information about this 3D structures. These informations can be obtained through Transmission Electron Microscopy (TEM). However, it is necessary implanting some metallic material, for example, Arsenic, to produce this 3D transistors. Thus, the TEM technique can not be used to characterize these 3D structures in the final process. Preliminary results shown that MEIS can be used to characterize this structures. Thus it is possible obtain the width and height of the trench using MEIS technique. Acknowledgment. This work was developed in collaboration with the Ion Implantation Laboratory (Institute of Physics, Federal University of Rio Grande do Sul, Porto Alegre, RS, Brazil) and the Applied Materials Inc. (35 Dory Road, Gloucester, MA01930 USA). The authors acknowledge the funding support by CNPq. References. [1] Ion beam crystallography of surfaces and interfaces. J. F. Van der Veen. Surf. Sci. Rep 5, (1985) 199. [2] Advanced ion energy loss models and its applications for subnanometric resolution elemental depth profiling using ion scattering. R. P. Pezzi, P. L. Grande, M. Copel, G. Schiwietz, C. Krug and I. J. R. Baumvol. Surf. Sci. 601 (2007) 5559. [3] New approach for structural characterization of planar sets of nanoparticles embedded into a solid matrix. D. F. Sanchez, G. Marmitt, C. Marin, D. L. Baptista, G. M. Azevedo, P. L. Grande and P. F. P. Fichtner. Sci. Rep. 3:3414 (2013) 101038. [4] Characterization of nanoparticles through medium-energy ion scattering. M. A. Sortica, P. L. Grande, G. Machado and L. Miotti. J. Appl. Phys. 106 (2009) 114320.

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51P14 Non-linear stopping powers of Al and Mo for H+ ions

J.M. Fernández-Varea1,2, C.C. Montanari3, P.L. Grande4, M. Lacerda2, L.V.C. Assali2, M.V. Moro2, M.H. Tabacnics2

1 Facultat de Física, Universitat de Barcelona, España 2 Instituto de Física, Universidade de São Paulo, Brasil

3 Instituto de Astronomía y Física del Espacio (CONICET-UBA), Buenos Aires, Argentina 4 Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Brasil

In a recent publication, Moro et al [1] reported stopping powers of 0.9-3.6 MeV protons in Al and Mo. These accurate measurements are associated with a rigorous uncertainty budget, thus constituting valuable benchmark data for the theorists. The experimental stopping powers of [1] were compared to the predictions of the unitary convolution approximation (UCA), semi-empirical parameterizations (SRIM, PSTAR, ICRU 49) and Monte Carlo codes (Geant3, Geant4). In the present work we extend the comparisons including a non-linear model. Specifically, the contribution of the weakly-bound electrons is computed from “effective” transport cross sections [2] pertaining to the Thomas-Fermi-Weizsäcker potential [3], taking into account the non-homogeneous spatial distribution of the valence electrons of Al and Mo in the respective unit cells. In turn, the contributions of inner shells to the stopping power are evaluated by means of the shellwise local-plasma approximation [4]. The ensuing theoretical stopping powers are in good agreement with the existing experimental information [1,5]. References [1] M.V. Moro, T.F. Silva, A. Mangiarotti, Z.O. Guimarães-Filho, M.A. Rizzutto, N. Added, M.H. Tabacnics, Phys. Rev. A 93 (2016) 022704. [2] P.L. Grande, Phys. Rev. A 94 (2016) 042704. [3] I. Nagy, B. Apagyi, Phys. Rev. A 58 (1998) R1653. [4] C.C. Montanari, J.E. Miraglia, M. Behar, P.F. Duarte, N.R. Arista, J.C. Eckardt, G.H. Lantschner, Phys. Rev. A 77 (2008) 042901. [5] http://www-nds.iaea.org/stopping/ Acknowledgements Financial support from the Brazilian agency FAPESP (contract FAPESP2013/09105-0), the Argentinian CONICET (PIP 2014-2016), ANPCyT (PICT 2014-2363) and Universidad de Buenos Aires (UBACyT), and the Spanish Ministerio de Economía y Competitividad (grant FIS2014-58849-P) is acknowledged. JMFV also thanks the Universidade de São Paulo for a Visiting Professorship.

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52P15 Fluctuaciones dependientes de la fase en

fluorescencia resonante intermitente

Ricardo Román-Ancheyta1 Héctor M. Castro-Beltrán2 y Luis Gutiérrez2

1Instituto de Ciencias Físicas,

Universidad Nacional Autónoma de México, Ap. Postal 43-8, Cuernavaca, 62251 Morelos, México

2Centro de Investigación en Ingeniería y Ciencias Aplicadas, Instituto de Investigación en Ciencias Básicas y Aplicadas, Universidad

Autónoma del Estado de Morelos, Avenida Universidad 1001, 62209 Cuernavaca, Morelos, México

Presentamos un estudio de las fluctuaciones dependientes de la fase de la luz emitida por un sistema atómico que presenta intermitencia en su fluorescencia. Usamos la detección homodina condicionada (DHC) para tal propósito. Debido a que DHC calcula una correlación de tercer orden en la amplitud del campo ésta es más sensible a las posibles no linealidades, así que alcanza fluctuaciones más allá de la simple compresión del campo. Obtenemos expresiones matemáticas simples para el espectro y la varianza. Agradecimientos Se agradece el apoyo de CONACYT beca 379732 y DGAPA-UNAM bajo el proyecto IN108413. Referencias H. M. Castro-Beltrán, R. Román-Ancheyta and L. Gutiérez, Phys. Rev. A 93, 033801 (2016).

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53P16 La pérdida de energía de iones en ZnO

C. C. Montanari1, R. C. Fadanelli2, C. D. Nascimento2, M. Behar2, A. Turos3, E.

Guziewicz4, J. C. Aguiar5, D. Mitnik1,

1Instituto de Astronomía y Física del Espacio, CONICET-UBA, Buenos Aires, Argentina 2Laboratorio de Implantacao Ionica, Instituto de Física, Universidade Federal do Rio Grande do

Sul, Porto Aegre, Brazil 3Institute of Electronic Materials Technology, Warsaw, Poland; National Centre for Nuclear

Research, Otwock, Poland 4Institute of Physics, Polish Academy of Sciences, Warsaw, Poland

5Autoridad Regulatoria Nuclear, Buenos Aires, Argentina Presentamos resultados recientes teóricos experimentales sobre la pérdida de energía de H y He en óxido de zinc [1], tanto en valor medio (stopping power) como en su dispersión cuadrática media (energy loss straggling). Las mediciones fueron llevadas a cabo usando la técnica de Rutherford Backscattering en el Laboratorio de Implantación Iónica de la Universidad Federal de Rio Grande do Sul, en Porto Alegre Brasil, para iones de hidrógeno con energías (300-2000) keV y para iones de helio con energías (300-5000) keV. Cabe mencionar que nuestros resultados experimentales son los primeros valores de stopping y straggling en ZnO, no habiendo valores similares en la recopilación de datos de Paul [2]. La descripción teórica de estos procesos se realizó a partir de la densidad electrónica y energías de ligadura del ZnO molecular, utilizando teoría de funcional densidad. Los cálculos de stopping y straggling para H y He en sus diferentes estados de carga fueron realizados utilizando el modelo shelwise local plasma approximation (SLPA) [3], es decir la respuesta de los electrones del blanco es descripta en forma colectiva, a través del formalismo dieléctrico, como un gas de electrones inhomogéneo con una energía de ligadura. El estado de carga de equilibrio de He dentro del sólido ZnO es analizado basado a las mediciones presentes para H y He a energías intermedias y altas. Se propone una distribución semiempírica de estados de carga del He. Los resultados obtenidos muestran un buen acuerdo teórico experimental tanto para H como para He en los rangos de energías experimentales, tanto para stopping como para straggling. En el caso de stopping comparamos también con las predicciones de SRIM 2013 [3] y de Casp 5.2 [4]. Referencias [1] R C Fadanelli, C D. Nascimento, C C Montanari, J C Aguiar, Dario Mitnik, A Turos, E Guziewicz, M Behar, Eur. Phys. J. D 70, 178 (2016). [2] Stopping Power of Matter for Ions https://www-nds.iaea.org/stopping/ [3] C C Montanari, J E Miraglia, Adv. Quant. Chem. 65, (Dz. Belkic Ed., Elsevier), Chap. 7, 165-201 (2013). [3] F Ziegler et al, Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. B 35 215 (1988). SRIM code http:// www.srim.org/. [4] G Schiwietz, P L Grande, Nucl. Instr. and Meth. B 273, 1-5 (2012). CasP code http://www.casp-program.org/.

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54P17Estudiocomparativodelefectoumbralenladistribucióndeenergíaparaprotones,electronesypositronesusandoel

modelodieléctrico.

C. D. Archubi1 y N. R. Arista2

1Instituto de Astronomía y Física del Espacio, Buenos Aires, Argentina.

2 Instituto Balseiro, Centro Atómico Bariloche, San Carlos de Bariloche, Argentina. Presentamos el primer estudio comparativo de los tres momentos de la pérdida de energía de protones, electrones y positrones usando tres modelos dieléctricos para representar las excitaciones de los electrones de valencia en metales, semiconductores y aisladores. Usamos para este propósito tres modelos dieléctricos: el de Lindhard, apropiado para el gas de electrones, y los de Levine-Louie y Brandt-Reinheimer, que incluyen efectos del gap de la banda de conducción en estos materiales tanto en la excitación de electrones individuales como en las excitaciones colectivas (plasmones). El rango de baja energía es donde estos efectos son más fuertes, produciendo diferentes “efectos umbral” en todos los momentos de la distribución como lo muestra la figura 1 y, en particular, grandes cambios en los caminos libres medios de todos los proyectiles aquí considerados. A energías intermedias observamos un desplazamiento del umbral de plasmones para todos los casos y un significativo efecto de overshooting respecto del straggling de Bohr, tanto de protones con el de positrones. Los resultados para electrones se ven fuertemente afectados por las restricciones impuestas por el efecto de indistinguibilidad de partículas y por su carácter fermiónico (principio de Pauli). Los límites para altas energías no relativistas muestran en todos los casos un compartamiento simple que puede ser descripto por fórmulas asintóticas derivadas analíticamente usando la aproximación de plasmon pole.

Fig 1: stopping, camino libre medio inverso y straggling para los tres tipos de proyectiles que inciden con velocidades en el rango entre 0 y 8 a.u. sobre un gas de electrones con rs=1.5 a.u. La línea rayada corresponde al modelo de Lindhard (sin gap) y la línea llena corresponde al modelo de Levine-Louie (gap de 14 eV).

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55PARTICIPANTES

Isabel Abril [email protected] ALACANT/ALICANTE, España Alejandro Amaya Tapia [email protected] Instituto de Ciencias Física, UNAM, México Claudio D. Archubi [email protected] Instituto de Astronomía y Física del Espacio, Buenos Aires, Argentina Nestor R. Arista [email protected] Instituto Balseiro - Centro Atómico Bariloche, Bariloche, Argentina Moni Behar [email protected] Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Brasil Remigio Cabrera Trujillo [email protected] ICF, UNAM, México Alejandro Crespo-Sosa [email protected] Instituto de Física, UNAM, México Salvador A. Cruz [email protected] Universidad Autonoma Metropolitana-Iztapalapa, México Cíntia Aparecida Pires da Costa [email protected] PUC-Rio, Brasil Maurizio Dapor [email protected] Via Santa Croce 77, 381222 Trento, Italia Johnny Ferraz Dias [email protected] Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Brasil

José María Fernández-Varea [email protected] Facultat de Física, Universitat de Barcelona, España. Flávia Ferreira Fernandes [email protected] UFRGS, Brasil Julio Ferrón [email protected] IFIS Litoral (CONICET - UNL), Argentina Bernardo Fierro [email protected] Universidad Técnica Federico Santa María, Chile Rafael Garcia-Molina [email protected] Universidad de Murcia, España. Edith Goldberg [email protected] Instituto de Fisica del Litoral (CONICET-UNL), Santa Fe, Argentina. Carlos Gonzalez [email protected] Instituto de Ciencias Fisicas, UNAM, México Pedro Grande [email protected] Universidade Federal do Rio Grande do Sul, Brasil Masahiro Hatori [email protected] Brasil Antonio Juarez [email protected] Instituto de Ciencias Fisicas, UNAM, México J. I. Jiménez Mier y Terán [email protected] ICN, UNAM, México

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56Natalia Koval [email protected] Donostia International Physics Center, España. Peter Koval [email protected] Donostia International Physics Center, España. Juan López Patiño [email protected] Facultad de Ciencias, UNAM, México Adriana Milena Lozano Fontalvo [email protected] Instituto de Ciencias Físicas –UNAM, México Gabriel Guterres Marmitt [email protected] Laboratório de Implantação Iônica, IF-UFRGS, Brasil Daniel Martínez Zapata [email protected] Instituto de Física UNAM, México Ricardo Méndez [email protected] Facultad de Ciencias, UNAM, México Jorge Miraglia [email protected] Instituto de Astronomía y Física del Espacio, UBA, CONICET, Argentina Javier Miranda [email protected] Instituto de Física, UNAM, México Marcos Vinicius Moro [email protected] Brazil Liana A. B. Niekraszewicz [email protected] Instituto de Física – UFRGS, Brasil

Ricardo Papaléo [email protected] RS, Brasil Michele Arcangelo Quinto [email protected] Instituto de Física de Rosario, CONICET/UNR, Rosario, Argentina José Recamier Angelini [email protected] ICF, UNAM, México Jorge Alejandro Reyes-Esqueda [email protected] IF-UNAM, México Roberto Rivarola [email protected] Argentina Luis Rodríguez Fernández [email protected] Instituto de Física. UNAM, México Ricardo Román Ancheyta [email protected] Instituto de Ciencias Físicas, UNAM, México Lucas Sigaud [email protected] Universidade Federal Fluminense, Brasil. Nikolaus Stolterfoth [email protected] Helmholtz-Zentrum Berlin für Materialien und Energie, Berlin, Alemania Luisa Natalia Trujillo López [email protected] Institito de Ciencias Físicas, UNAM, México Henrique Trombini [email protected] UFRGS, Brasil

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Índice Abril, I.,7,8,17Aguiar, J. C.,53Alancar, I,22Alencar, I.,38,39,49,50Amaral, L.,38,49Amaya-Tapia, A.,28Antillón, A.,28Archubi, D. C.,54Arista, N. R.,15,54Assali, L. V. C.,51Assmann, W.,22Barros, S. F.,10Bauer, P.,11Behar, M.,53Bertol, A. P. L.,24Bluet, J. M.,23Bonetto, F.,27Borisov, A. G.,9Boudinov, H. I.,48Bruckner, B.,11Cabrera-Trujillo, R.,41,47Canut, B.,23Capella-Kort, A.,36Castro-Beltrán, H. M.,52Celedón, C. ,32Champion, C,14Chauvin, N.,23Chaves, P. C.,24Colín-Rodríguez, R.,37Cortés, A. ,32Crespo-Sosa, A.,21Cruz, S. A.,35da Costa, C. A. P.,40da Silveira, E. F.,40Dapor, M.,8,17de Vera, P.,7,8Dias, J. F.,23,38,49Díez Muiño, R.,9Dingfelder, M.,13Goldberg,27Elliman, R. G.,16England, J.,50England, J. G.,39Estrada, C. D.,28Fadanelli, R. C.,53Farías, R.,20Fernandes, Flávia,44Fernández-Varea, J. M.,10,51Ferrón, J.,26Fierro, B. ,32

Fierro-Ruiz, C. D.,20Flores Romero, E.,43Flores-Mijangos, J.,37Fojon, O. A.,14García Cruz, M. A.,43García-Alvarez, J. A.,10García-Betancourt, M. L.,21Garcia-Molina, R.,7,8,17García-Ramírez, E. V.,20González-Gutiérrez,C.,46Grande, P. L.,16,22,25,38,39,48,50,51Gravielle, M. S.,33Gutiérrez, L.,52Guziewicz, E.,53Hanssen, J.,14Hatori, M.,22,23Hernández Socorro, D. R.,43Hernández-Gómez, S.,37Hinrichs, R.,24Hoyos, L.,37Hoyos-Campo, L. M.,36Dias,22,30Jáuregui, R.,37Jiménez-Mier, J.,37Juárez, A. M.,36,45Koskinas, M. F.,10Koval, N. E.,9Koval, P.,12Lacerda, M.,51Lake, R.,15Lehner, L.,11Lidzey, D.,17López-Hernández, O.,37Lozano, A.,45Maidana, N. L.,10Mangiarotti, A.,10Manso Guevara, M. V.,10Marmitt, G. G.,16,22,39,48,50Martínez-Zapata, D,42Martins, M. N.,10Masters, R. C.,17McLawhorn, R. A.,13Méndez-Fragoso, R.,47Mery, M. ,32Miraglia, J. E.,33Miranda, J.,19Mitnik, D.,53Mojica-Casique, C.,37Montanari, C. C.,34,51,53Montenegro, E. C.,18

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Monti, J. M,14Moro, M. V.,11,51Mota-Santiago, P.,21Nandi, S. K.,16Nascimento, C. D.,53Niekraszewicz, L. A. B.,38,49Papaléo, R. M.,22,31,38Pearson, A.,17Per Ljungberg, M.,12Pereira, L. G.,48Pindzola, M. S.,10Pineda,C.,46Ponciano-Ojeda, F.,37Primetzhofer, D.,11Quinto, M. A.,14Ramírez-Martínez, F.,37Reis, M .A.,24Reyes-Esqueda, J. A.,20Rivarola, R. D.,14Rodenburg, C.,17Rodrigues, C. L.,10Rodríguez Fernández, L.,43Rojas-Granados, R.,21Román-Ancheyta, R.,52Rosas-Acevedo, H.,42Ross, I.,17Rossall, A. K.,39Roth, D.,11Sahagún, D.,37Sánchez-Dena, O.,20Sanchez-Portal, D.,12Sánchez-Portal, D.,9Santamaria, R.,42

Santos, O. C. B.,10Seligman,T.H.,46Sharp, J.,17Shinpaugh, J.,13Sigaud, L.,18Silva, T. F.,10,11Sortica, M. A.,23Stolterfoht, N.,29Sulzbach, M. C.,48Tabacnics, M. H.,10,51Tabacniks, M. H.,11Teller, J.,13Telles de Souza, C.,49Toulemonde, M.,22Trautmann, C,22Trombini, H.,22,50Trujillo-López, N,41Turos, A.,53Unčovský, M.,17Uribe, J . D. ,32Valdés, J . E. ,32van den Berg, J. A.,39Vanin, V. R.,10Vasconcellos, M. A. Z.,24Venkatachalam, D. K.,16Vigueras-Santiago, E.,20Villaseñor,E.,46Vos, M.,16Vystavel, T.,17Weck, P. F,14Wolff, W.,38Zárate Reyes, J. M.,43