C.03 Condensadores
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Condensadores
Edilberto Vásquez Díaz
Universidad de Piura 2012-II
CONCEPTO DE CAPACIDAD
Utilidad: Almacenamiento de carga y energía en los circuitos. La propiedad que caracteriza este almacenamiento es la Capacidad Eléctrica.
Construcción de un condensador: Dos conductores aislados (placas) de forma arbitraria, con cargas +q y –q.
Un condensador se caracteriza por la carga de los conductores y por la diferencia de potencial que existe entre ellos.
a b
+q -q
Cómo se carga un condensador:
Conectando las dos placas a los terminales de una batería
De esta forma, los portadores de carga se mueven de una placa a otra hasta que se alcanza el equilibrio electrostático. Así, la diferencia de potencial entre las placas es la misma que entre los terminales de la batería.
La relación ente la carga y el potencial es una característica propia de cada condensador, por lo que se define la Capacidad del condensador como
V
QC Unidades en el S.I.: Faradio (F)
Tipos de Condensadores
TIPOS DE CONDENSADORES
1.- Condensador de placas planoparalelas
Vamos a calcular la capacidad para tres tipos de condensadores. En cada caso debemos encontrar la diferencia de potencial, V, entre las placas de dicho condensador.
Suponiendo cada placa como un plano infinito, el campo eléctrico creado por cada placa es s/2eo, luego el campo total entre las placas es
CteA
qE
oo
e
e
s
La capacidad será
Adq
q
V
qC
o / e
y
A
d qd EV
oe
d
A C oe
2.- Condensador cilíndrico: Se compone de un conductor cilíndrico de radio a y una corteza cilíndrica de radio b concéntrica con el conductor, ambos de longitud L.
b
ardEV
Siendo E el campo eléctrico en la zona entre los dos conductores. Podemos calcular esta campo eléctrico aplicando el Teorema de Gauss.
o
qsdE
e
int
o
qrL E
e
int2
rL
q E
oe
2
b
a
b
adr ErdEV
a
b
L
q
r
dr
L
q V
o
b
ao
ln22 e
e
)/ln(
2
ab
L
V
qC oe
Cuanto mayor es la longitud del cilindro más carga es capaz de acumular
+ + +
+ +
+
+ +
+
+
+ + + +
+
+
+ +
+ +
+
+ +
- -
- -
- -
-
-
- -
-
-
E
a
b
3.- Condensador esférico: Se compone de una esfera conductora interior de radio R1 y una corteza esférica concéntrica de radio R2.
Si suponemos que la esfera interior tiene carga negativa y la corteza está cargada positivamente, el campo eléctrico entre ambas, a una distancia r, será el de una carga puntual colocada en el centro.
2
1
2
1
2
1 21
122
R
R
R
R
R
R RR
RRkqdr
r
qkdr ErdEV
12
2
1
12
214
)( RR
RR
RRk
RRC o
e
2R Si Se define la capacidad de un condensador esférico aislado como
RC oe 4
-q
+q
R1 R2
ASOCIACIÓN DE CONDENSADORES
Condensadores en serie Regla general: La diferencia de potencial entre los extremos de un cierto número de dispositivos conectados en serie es la suma de las diferencias de potencial entre los extremos de cada dispositivo individual.
En este caso V=Vb-Va=V1+V2 y la carga permanece constante, luego
2
2
1
1
C
qVy
C
qV 21 VVV
)11
(21 CC
qV V
qCeq
21
111
CCCeq
i ieq CC
11
V
-q +q -q +q a b
V
V1
V2
Condensadores en paralelo Regla general: La diferencia de potencial entre los extremos de un cierto número de dispositivos conectados en paralelo es la misma para todos ellos.
En este caso q = q1+q2 y es la diferencia de potencial la que permanece constante, luego
VCqy V Cq 2211 21 qqq
)( 21 CCVq 21 CCC
i
ieq CC
V
-q1 +q1
-q2 +q2
b a
V
V
Introducción de un dieléctrico entre las placas de un
condensador
Si colocamos un dieléctrico entre las placas de un condensador planoparalelo, se polariza a medida que se introduce en el seno del condensador Aparece una densidad superficial de carga en las caras adyacentes a las placas del condensador
oE
+
+
+
+
+
+
+
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
+
+
+
+
+
+
+
-
-
-
+
+
+
+
+
+
+
+
+ -
-
-
-
- -
-
-
- + +
+
sp
oE
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
s
pE
El campo eléctrico total es, en este caso
En módulo, el campo total disminuye
po EEE
oE
+
+
+
+
+
+
+
-
-
-
-
-
-
-
-
Inicialmente se tenía una diferencia de potencial , con la presencia del dieléctrico la diferencia de potencial será . Debido a esto, el potencial entre las dos placas disminuye, se tiene que el condensador con dieléctrico tiene menor diferencia de potencial entre sus placas que el condensador sin dieléctrico: La capacidad es inversamente proporcional al potencial, entonces la capacidad va a aumentar pues la cantidad de carga sobre las placas permanece constante.
dEVab 0
dEV ab '
abab VV '
CV
Q
V
QC
ab
f
ab
f
''
Esto quiere decir que la capacidad de un condensador desconectado de la fuente es mayor cuando entre sus placas tiene dieléctrico que cuando no lo tiene.
CC '
Para un condensador de placas paralelas se puede escribir
d
A
d
A C o e
e
Este resultado se puede generalizar para cualquier tipo de condensador escribiendo
L C oe
L es una constante que depende de la geometría
Planoparalelo
Cilíndrico
d
AL
)/ln(
2
ab
lL
Si el dieléctrico ocupa todo el espacio entre las placas, la capacidad aumenta en un factor , a la que llamamos Constante Dieléctrica
permitividad del vacío e0
Dieléctrico Constante dieléctrica
Ámbar 2.7-2.9
Aire 1.00059
Baquelita 4-4.6
Cera de abejas 2.8-2.9
Mica moscovita 4.8-8
Plástico vinílico 4.1
Plexiglás 3-3.6
Porcelana electrotécnica
6.5
Seda natural 4-5
ENERGÍA DE UN CONDENSADOR
Cuando se carga un condensador con una batería, ésta realiza un trabajo al transportar los portadores de carga de una placa a otra. Esto supone un aumento de energía potencial en los portadores que coincide con la energía eléctrica almacenada en el condensador. Se puede comparar este efecto con la energía almacenada en un muelle comprimido. Esta energía almacenada se recupera cuando se descarga el condensador.
C
qU
2
2
1
Este trabajo coincide con la energía eléctrica almacenada en el condensador, luego
También se puede escribir como 2
2
1CVU qVU
2
1o
Proceso de carga de un capacitor
En un tiempo t = 0 se cierra el interruptor S, el condensador está descargado
con lo cual la diferencia de potencial entre sus terminales es vc (t = 0) = 0. El
condensador se comporta como un interruptor cerrado (simplemente como un
cable equipotencial) como se ve en la figura
Instante t cualquiera
Una vez establecida una corriente, esta corriente va cargando al capacitor. En
un tiempo t, como se ve en la figura , el condensador tendrá una carga q, la
corriente en el circuito será i, la caída de potencial en la resistencia será vR(t) = iR
y en el condensador será vC(t) = q/C, por lo tanto la ecuación del circuito puede
ser escrita usando la Regla de Mallas:
0C
qiRV
0C
qR
dt
dqV
dtdqi
RC
t
fRC
t
eQeCVtq 11)(
RC
t
RC
t
eIeR
Vti
0)(
Carga y corriente en el capacitor a lo largo del tiempo.
Para un tiempo igual al valor de RC se obtiene la constante de tiempo capacitiva
y expresa como RC = RC y es el tiempo para el cual la carga del condensador
alcanza un 63,2% de su valor final Qf =CV. Si RC es muy pequeña, el
condensador se carga más rápidamente, esto se logra utilizando valores de
resistencia pequeñas. Cabe indicar que en la práctica se asume que un
condensador se encuentra totalmente cargado en un tiempo igual a 5RC
Instante final
La diferencia de potencial en el condensador crecerá en el tiempo. Cuando un condensador se ha cargado plenamente, se ve que la diferencia de potencial entre sus terminales es igual a la diferencia de potencial de la fuente, con lo cual ya no fluye corriente. El condensador se comporta como un interruptor abierto como se ve en la figura
Es importante resaltar que lo que se ha producido mediante la
carga del condensador es el almacenamiento de energía eléctrica
en el condensador. Se puede demostrar que la energía
proporcionada por la fuente en el proceso de carga será QV y se
ha convertido en energía almacenada, mediante la formación de
un campo electrostático en el espacio entre las placas del
condensador de valor QV/2, y la otra mitad ha sido disipada en
forma de calor en la resistencia. La resistencia juega un papel
importante pues limita el valor de la corriente inicial (valores
elevados dañarían al condensador) y regula el tiempo de carga del
condensador.
Proceso de descarga de un condensador
Instante inicial
Se supone que el condensador ha adquirido una carga inicial Q0. La capacitor tendrá una diferencia de potencial inicial igual a V0 = Q0/C. Al cerrar el circuito, como se muestra en la figura 5.17, el único elemento capaz de proporcionar energía eléctrica será el capacitor. El condensador comenzará a devolver la energía eléctrica almacenada, la cual se disipará en la resistencia, hasta que la carga en sus placas sea cero.
Instante t cualquiera Se establece una corriente a través de la
resistencia al tiempo que el condensador
se descarga. En un tiempo t , el
condensador tendrá una carga q, la
corriente en el circuito será i, la caída de
potencial en la resistencia será vR(t) = iR
(invirtió su potencial respecto al que tenía
cuando se cargaba al condensador) y en
el condensador será vC(t) = q/C, y
sabiendo que :
dtdqi
0C
qR
dt
dqRC
t
eQtq
0)(RC
t
RC
t
eIeRC
Qti
0
0)(
Cabe indicar que en la práctica se asume que un condensador se encuentra totalmente descargado en un tiempo igual a 5RC.
Instante final
Al final, en un el condensador quedará descargado y la corriente desaparecerá. Toda la energía almacenada en el condensador se habrá disipado en la resistencia.