Post on 14-Apr-2020
DFT
Teorıa de Funcionales de la Densidad (DFT)
Gabriela Fundora Galano
Universidad Nacional Autonoma de MexicoFacultad de Quımica
Quımica Computacional
February 26, 2019
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DFT
Contenido
1 Introduccion
2 Teoremas de Hohenberg y KohnPrimer Teorema. La Densidad como variable basicaSegundo Teorema. Principio Variacional
3 Metodo de Kohn y Sham
4 Funcionales de Intercambio y Correlacion
5 Resumen
6 Bibliografıa
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DFT
Introduccion
Introduccion
HF, CI, MP → ΨDFT → ρ
Funcion de onda Ψ(x1, x2, ..., xN)→ 4N variables
Densidad electronica ρ(x) → 4variables
Ψ no tiene sentido fısico
ρ Observable:
Difraccion de rayos XDifraccion de electrones
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DFT
Introduccion
Introduccion
La Densidad Electronica
|Ψ|2 es proporcional a la probabilidad de encontrar al electron enuna region del espacio. De forma que:
|Ψ(x1, x2, ..., xN)|2dx1dx2...dxN
es la probabilidad de encontrar al electron i en dxi .La probabilidad de encontrar al electron 1 en dx es:[∫
...
∫|Ψ(x1, x2, ..., xN)|2dω1dx2...dxN
]︸ ︷︷ ︸
funcion de densidad de probabilidad
dr
Para N electrones:
ρ(r) = N
∫...
∫|Ψ(x1, x2, ..., xN)|2dω1dr2...drN (1)
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DFT
Introduccion
Introduccion
El Hamiltoniano depende del numero de electrones (N), de lacarga nuclear (ZA) y de las posiciones nucleares(rA).
La densidad contiene informacionsobre estas propiedades:∫
ρ(r)dr = N
Cuspides en las posicionesnucleares
∂ρ(rA)∂rA
∣∣∣∣rA=0
= −2ZAρ(rA)
ρ→ {N, rA,ZA} → H
¿Puedo utilizar la densidad en lugar de Ψ para calcular laspropiedades del sistema?
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DFT
Teoremas de Hohenberg y Kohn
Teoremas de Hohenberg y Kohn
Teorema 1. La densidad como variable basica.
Demuestra que la energıa y las demas propiedades del sistemaestan unıvocamente determinadas por la densidad.
E0 = E [ρ0]
Teorema 2. Principio Variacional.
La menor energıa se obtiene para la densidad real, cualquierdensidad de prueba dara una energıa mayor.
E0 ≤ E [ρt ]
Hohenberg, P, Kohn, W, Phys. Rev. 1964, 136(3B), B864.6 / 32
DFT
Teoremas de Hohenberg y Kohn
Primer Teorema. La Densidad como variable basica
Primer Teorema de HK. La densidad como variable basica
Primer Teorema. La densidad como variable basica
E0 = T + Vext + Vee (2)
Energıa cinetica:
T =1
2
∫Ψ∗∇2Ψdr (3)
Potencial nucleo-electron:
Vext =
∫vext(r)Ψ∗Ψdr (4)
Potencial electron-electron:
Vee =1
2
∫1
r12Ψ∗Ψdr1dr2 (5)
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Teoremas de Hohenberg y Kohn
Primer Teorema. La Densidad como variable basica
Primer Teorema de HK. La densidad como variable basica
Demostracion por reductio ad absurdum:
Suponemos dos potenciales diferentes: v(r) 6= v ′(r)que dan lugar a una misma densidad ρ(r)De los potencial obtenemos dos Hamiltonianos diferentes:
H = T + Vext + Vee (6)
H ′ = T + V ′ext + Vee (7)
y dos funciones de onda y dos energıas diferentes:
HΨ = E0Ψ (8)
H ′Ψ′ = E ′0Ψ′ (9)
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Teoremas de Hohenberg y Kohn
Primer Teorema. La Densidad como variable basica
Primer Teorema de HK. La densidad como variable basica
De acuerdo con el principio variacional:
E0 = 〈Ψ|H|Ψ〉 < 〈Ψ′|H|Ψ′〉 = 〈Ψ′|H ′ + Vext − V ′ext |Ψ′〉 (10)
simplificando obtenemos:
E0 < E ′0 + 〈Ψ′|Vext − V ′ext |Ψ′〉 (11)
De 4 y debido al caracter multiplicativo de los potenciales tenemos:
Vext =
∫vext(r)Ψ∗(r)Ψ(r)dr =
∫vext(r)ρ(r)dr (12)
Si expresamos 11 en terminos de la densidad obtenemos:
E0 < E ′0 +
∫[vext(r)− v ′ext(r)]ρ(r)dr (13)
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Teoremas de Hohenberg y Kohn
Primer Teorema. La Densidad como variable basica
Primer Teorema de HK. La densidad como variable basica
Si realizamos el mismo procedimiento partiendo de las cantidadesprimadas obtenemos:
E ′0 < E0 +
∫[v ′ext(r)− vext(r)]ρ(r)dr (14)
Ahora, si sumamos 13 y 14 obtenemos:
E0 + E ′0 < E ′0 + E0 (15)
lo cual es una contradiccion.
Cada densidad esta asociada a un unico potencial.
ρ(r)⇒ {rA,ZA,N} ⇒ H ⇒ Ψ⇒ E
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Teoremas de Hohenberg y Kohn
Primer Teorema. La Densidad como variable basica
Primer Teorema de HK. La densidad como variable basica
Dado que la energıa total es un funcional de la densidad, suscomponentes tambien deben serlo:
E = E [ρ] = T [ρ] + Vext [ρ] + Vee [ρ] (16)
Podemos separarlos en dependientes e independientes del sistema:
E [ρ] = T [ρ] + Vee [ρ]︸ ︷︷ ︸independiente
+
∫vext(r)ρ(r)dr︸ ︷︷ ︸dependiente
(17)
Los funcionales independientes se agrupan en un solo funcionalconocido como Funcional de Hohenberg-Kohn o funcionaluniversal:
FHK [ρ] = T [ρ] + Vee [ρ] (18)
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Teoremas de Hohenberg y Kohn
Segundo Teorema. Principio Variacional
Segundo Teorema de HK. Principio Variacional
Segundo Teorema. Principio Variacional
Para una funcion de onda de prueba ψt el teorema variacional diceque:
〈ψt |H|ψt〉 = 〈ψt |T + Vee + Vext |ψt〉 ≥ E0 = E [ρ0] . (19)
ψt esta asociada a un densidad de prueba ρtLas energıas cinetica y potencial son funcionales de la densidadelectronica y usando 12 obtenemos:
T [ρt ] + Vee [ρt ] +
∫v(r)ρt(r)dr = E [ρt ] ≥ E [ρ0] (20)
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Teoremas de Hohenberg y Kohn
Segundo Teorema. Principio Variacional
Teoremas de Hohenberg y Kohn
Resumen
No hace uso de la funcion deonda.Utiliza la densidad como variablebasica.
E [ρ] = FHK [ρ] +
∫vext(r)ρ(r)dr
No sabemos que forma tiene F [ρ]
No sabemos como obtener ρ(r)
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
Metodo Kohn-ShamImplementacion practica a lo propuestopor HK
Kohn, W, Sham, LJ, Phys.Rev. 1965, 140(4A), A1133.
Sistema de referencia ficticio:
N electrones no interactuantesDensidad igual a la del sistema real: ρs(r) = ρ0(r)
Determinante de Slater:
ΘS =1√N!
∣∣∣∣∣∣∣∣∣θKS1 (x1) θKS2 (x1) · · · θKSN (x1)θKS1 (x2) θKS2 (x2) · · · θKSN (x2)
......
...θKS1 (xN) θKS2 (xN) · · · θKSN (xN)
∣∣∣∣∣∣∣∣∣ (21)
Densidad:
ρs(r) =N∑i=1
|θKSi |2 (22)
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
Podemos calcular la energıa cinetica del sistema de referencia deforma exacta:
Ts = −1
2
N∑i=1
〈θKSi |∇2|θKSi 〉 . (23)
Esta energıa no es igual a la energıa del sistema real Ts 6= T .Definimos:
∆T = T [ρ]− Ts [ρ] (24)
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
Operador de HK:
FHK [ρ] = T [ρ] + Vee [ρ]
Conocemos parte de T [ρ] y tambien conocemos parte de Vee [ρ].Repulsion electron electron:
J =1
2
∫ ∫ρ(ri )ρ(rj)
rij︸ ︷︷ ︸J[ρ]
(25)
Escribimos el funcional de HK como:
FHK = Ts [ρ] + J[ρ] + Exc [ρ] (26)
Funcional de intercambio y correlacion Exc :
EXC = (T [ρ]− Ts [ρ]) + (Vee − J[ρ]) = ∆T [ρ] + Enc [ρ] (27)
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
El Hamiltoniano total del sistema queda como la suma de losHamiltonianos monoelectronicos:
Hs =N∑i=1
hKSi (28)
hKSi = −1
2∇2
i + vext(ri ) (29)
Cada uno de los orbitales de KS es una funcion propia del operadorHamiltoniano monoelectronico (hKSi ):
hKSi θKSi = εKSi θKSi (30)
donde εKSi son las energıas orbitales Kohn-Sham.
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
Energıa total:
E [ρ] = Ts [ρ] + J[ρ] + Vext [ρ] + Exc [ρ] (31)
E [ρ] = −1
2
N∑i
⟨θKSi |∇2|θKSi
⟩+
1
2
∫ ∫ρ(r1)ρ(r2)
r12dr1dr2
+
∫vext(r)ρ(r)dr + Exc [ρ]
(32)
Ecuaciones de Kohn-Sham:[−1
2∇2
i −∑A
ZA
r1A+
∫ρ(r2)
r12dr2 + vxc(r1)
]θKSi = εKSi θKSi (33)
donde:
vxc(r) =δExc [ρ(r)]
δρ(r)(34)
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
Solucion a las ecuaciones de KS
Orbitales KSθKSi =
∑ms csiφs
Solucion de ecuaciones KShKSi θKSi = εKSi θKSi
¿Convergencia?
Nuevos orbitales
Energıa y otras propiedades
no
sı
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Metodo de Kohn y Sham
Metodo de Kohn y Sham
ResumenKS Permitieron poner en practica lo propuesto por HK.Modelo:
Sistema de referencia
Electrones no interactuantesDensidad igual a la del sistema real
Calcularon de forma exacta parte de la energıa cinetica
Agrupan todo lo que no se conoce en el funcional Exc
Utilizaron orbitales de KS
Procedimiento de autoconsistencia para resolver lasecuaciones de KS
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Exc = Ex + Ec
Aproximaciones:
Aproximacion de DensidadLocal (LDA)
Aproximacion del GradienteGeneralizado (GGA)
Meta-GGA
Funcionales Hıbridos
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Aproximacion de Densidad Local
La densidad se modela como la de un gas electronico localmentehomogeneo con densidad electronica ρ.
ELDAxc [ρ] =
∫ρ(r)vxc(ρ(r))dr
Funcionales de Intercambio:
Metodo de Xα
Slater (LSDA)
Funcionales de Correlacion:
VWN: Vosko, Wilk, and Nusair
Perdew81
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Aproximacion del Gradiente DensidadAdemas de la densidad incluyen el gradiente.
EGGAxc [ρ] =
∫ρ(r)vxc(ρ(r),∇ρ(r))dr
Se suelen construir como una correccion que se anade al funcionalLDA.Ejemplos:
Intercambio: B (Becke), CAM, FT97, O, PW, mPW, X, B86,LG, P, PBE, mPBE
Correlacion: B88, P86, LYP, PW91
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Meta-GGAIncluyen tambien el Laplaciano de la densidad ∇2ρ(r)En la practica utilizan la densidad de energıa cinetica:
τ(r) =N∑i
1
2|∇Ψ(r)|2
EMGGAxc [ρ] =
∫ρ(r)vxc(ρ(r),∇ρ(r), τ(r))dr
Ejemplos: B95,B98,ISM,KCIS,PKZB,TPSS,VSXC
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Umrigar, C. J. and Gonze, Xavie, Phys. Rev. A, 1994, 50(5), 3827.
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales HıbridosIncluyen una parte de la energıa de intercambio exacta de HF, quese calcula a partir de los orbitales KS:
EHFx [θi ] = −
N/2∑i=1
N/2∑j=1
θ∗i (r1)θ∗j (r1)θi (r2)θj(r2)
r12dr1dr2
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
B3LYP (Hıbrido GGA)
EB3LYPxc = aESlater
x +(1−a)EHFx +bEBecke88
x +cELYPc +(1−c)EVWN
c
a = 0.80, b = 0.72, c = 0.81parametros empıricos ajustados a energıas de ionizacion,atomizacion, afinidades protonicas y energıas atomicas.
Otros: B1PW91, B1LYP, B1B95, mPW1PW91, PBE1PBE
M06-2X (Hıbrido Meta-GGA)
EM06−2Xxc =
X
100EHFx + (1− X
100)EMGGA
x + EMGGAc
Los parametros se optimizan con respecto a datos determoquımica, cinetica, interacciones no-covalentes, energıas deexcitacion.
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
B3LYP
EB3LYPxc = aESlater
x +(1−a)EHFx +bEBecke88
x +cELYPc +(1−c)EVWN
c
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Funcionales de Intercambio y Correlacion
Funcionales de Intercambio y Correlacion
¿Como elegir el funcional?
Buscar en laliteratura estudios ”Benchmark”sobre el sistema de interes.
Buscaren la literatura compuestosy propiedades similares.
Investigar como funcionanen combinacion con diferentesconjuntos de funciones de bases.
Hacer calibraciones utilizandomoleculas pequenas perosimilares a las de interes.
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Resumen
Resumen
Ventajas
Incluye la correlacionelectronica, a diferencia deHF.
Mas rapido que los otrosmetodos de funcion de onda.
Permite tratar sistemas masgrandes, como solidos.
Desventajas
No se conoce la forma delfuncional universal.
No hay una formasistematica de mejorar losresultados.
Gran numero deaproximaciones.
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Bibliografıa
Bibliografıa
I. N. Levine, Quantum Chemistry, 7a Ed, New Jersey, PrenticeHall, 2013.
E. G. Lewars, Computational Chemistry. Introduction to thetheory and Applications of Molecular and QuantumMechanics, Kluwer Academic Publishers, 2nd Edition, 2011.
W. Koch, M. C. Holthausen, A Chemist’s Guide to DensityFunctional Theory, Wiley, 2nd Edition, 2001.
Robert G. Parr, Yang Weitao, Density-Functional Theory ofAtoms and Molecules, Oxford University Press, 1994.
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Bibliografıa
Bibliografıa Complementaria
Algunos estudios comparativos de aproximaciones a la Teorıa deFuncionales de la Densidad.
Zhao, Y., Truhlar, D. G., “Density Functionals with BroadApplicability in Chemistry.” Acc. Chem. Res. 2008, 41(2),157:167.
Korth, M., Grimme, S., “Mindless DFT Benchmarking.” J.Chem. Theory Comput., 2009, 5, 993-1003.
Mardirossian, N., Head-Gordon, M., ”Thirty years of densityfunctional theory in computational chemistry: an overviewand extensive assessment of 200 density functionals.”Molecular Physics, 2017, 115(19), 2315-2372.
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